Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Семиколенков Н.П. "стрельба из танковых пулеметов " (Военное дело)
Фугасные эффекты взрывов - Гельфанд Б.E.
Гельфанд Б.E., Сильников М.В. Фугасные эффекты взрывов — СПб.: ООО «Издательство «Полигон», 2002. — 272 c.
ISBN 5-89173-221-1
Скачать (прямая ссылка): fugasnie-efekti-vzrivov.djvu
Предыдущая << 1 .. 45 46 47 48 49 50 < 51 > 52 53 54 55 56 57 .. 70 >> Следующая


Фугасные эффекты взрывов

Несколько более сложен корректировочный сомножитель для импульса давления в проходящей или отраженной волне. Оказывается справедливым соотношение

т ґр Л°'66ґ„ Л Ml

'11 _ 'о

V-lly

Можно видеть, что величина импульса нарастает вместе с увеличением давления, но убывает обратно пропорционально уровню скорости звука в среде.

Перейдем к установлению корректировочных сомножителей для величин, характеризующих время прихода волны, длительности фаз сжатия и разрежения. Оказывается, что в среде с начальными величинами скорости звука с,, и давления P1, все временные интервалы изменяются в пропорции

Po Pu)

\0,33

(

Вместе с ростом давления укорачиваются не только временные интервалы ударно-волнового процесса, но изменяются пространственные масштабы системы, где существенны импульсные перемещения. Это обусловлено изменением характерной длины взрыва R0, которая в сферическом случае составляет

(n0,33 к

Отметим, что теория подобия не дает информации о зависимости перепада давления на фронте взрывной волны от соотношения скоростей звука в продуктах взрыва C4 и в среде, подвергающейся ударному сжатию, с0 и давления в продуктах взрыва P4. На самом деле такая связь существует и в первом приближении может быть представлена основным соотношением из теории ударных труб для расчета давления P2 на фронте взрывной волны

194

Глава 6

J

(6.2)

Здесь: Y4 — соотношение теплоємкостей в продуктах взрыва; у 0 — соотношение теплоємкостей в окружающей среде. P

При IA » j справедливо приближенное равенство

[(74-1)^(^2^-1^ = 270(270+(70 + 1)(^01-!)]-

Отсюда видно, что любое событие, способствующее увеличению скорости звука в продуктах взрыва или уменьшению скорости звука в окружающей среде, должно завершаться некоторым усилением взрывной волны.

6.2. Изменение параметров взрывных нагрузок двухфазной средой

Опираясь на приведенные сведения о параметрах взрывных волн в воздухе с привлечением гипотезы о возможности представления двухфазных систем в виде эквивалентного газа со скорректированными теплофизическими свойствами, опишем некоторые важные пути регулирования параметров взрывных волн. Представим ожидаемые пути и способы регулирования взрывных нагрузок, сопровождающие перенос источника взрыва из сплошной среды в двухфазную [6.1,6.3,6.4,6.48... 6.50].

Опираясь на понятие эквивалентного газа, запишем известные выражения [6.36,6.37] для скорости взрывной волны при сильном сферическом взрыве в виде

о

(6.3)

(6.4)

[o)*(p + or)J

Здесь со* — энергетический параметр [6.38,6.39]; р— плотность газа;

195

Фугасные эффекты взрывов

а— концентрация частиц сплошной среды; t— время.

При неизменной энергии взрыва в один и тот же момент времени скорость взрывной волны в двухфазной среде D' и в газе D соотносятся как

I +Г


ар
0,2 г

D
_аръ


_{1 + у){\+7])(1 + уГ]о)_

(6.5)

Здесь б—отношение теплоємкостей сплошной среды и газа; и=alp—параметр загрузки (отношение массы сплошной среды к массе газа); Г= (1 + r\ 6)/(1 + ут] а). Вместе со скоростью взрывной волны изменится путь, проходимый волной. Если в газе путь волны был Rsl, то в двухфазной среде — /г*, причем

-|0,2

R

S _

R

Sl

(l+y)(l+rj)(l+rr;5)

(6.6)

Для практики полезно сопоставить скорости взрывной волны на одном и том же расстоянии от центра взрыва. При сильном взрыве имеется зависимость

0,5

R-1-5. (6.7)

D =

со*(р+о)

На одинаковом расстоянии от центра взрыва равновесная скорость волны в двухфазной среде D' будет меньше скорости взрывной волны в газе D

D* Г

(6.8)

1 + Г

D L(i+r)(i+q)(i+r»0).

Если температура частиц неизменна, то

DVD-(I+t7)-0-5. (6-9)

Как видно, за счет прогрева частиц, т.е. при у 6 > 1, реализуется более эффективное торможение волны. Инерционность

196

Глава 6

среды характеризуется величиной параметра относительной загрузки т], а способность среды отбирать тепло от газа задается параметром у 8. При большой кинематической инерционности, т.е. при ц » 1, и высокой способности к быстрому прогреву, т.е. при т)у8» 1

D-ID-[T)2YdY'*.

Отмеченное в опытах (рис. 6.1) снижение скорости взрывной волны в водномеханических пенах оказалось ближе кслу-

10000

D, м/с

1000

100




















































1














2
























































С












0,1

0,6 0,8

0,2 0,4

Rt, м/кг0-33

Рис. 6.1. Изменение скорости фронта УВ от приведенного (к массе заряда)расстояния для воздуха (1)и пены (2) по [6.48... 6.50]

197

Фугасные эффекты взрывов

чаю с изотермичными частицами, чем кравновесному случаю. При движении волны от сильного взрыва в двухфазной среде возрастает масса вешества, увлекаемого волной. В один и тот же момент после взрыва масса двухфазной среды т превосходит массу газа т, причем
Предыдущая << 1 .. 45 46 47 48 49 50 < 51 > 52 53 54 55 56 57 .. 70 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.