Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Семиколенков Н.П. "стрельба из танковых пулеметов " (Военное дело)
Фугасные эффекты взрывов - Гельфанд Б.E.
Гельфанд Б.E., Сильников М.В. Фугасные эффекты взрывов — СПб.: ООО «Издательство «Полигон», 2002. — 272 c.
ISBN 5-89173-221-1
Скачать (прямая ссылка): fugasnie-efekti-vzrivov.djvu
Предыдущая << 1 .. 19 20 21 22 23 24 < 25 > 26 27 28 29 30 31 .. 70 >> Следующая


Можно условно отличать три предельных случая взрывного нагружения мишеней (рис. 3.2):

а) волна не чувствует присутствия мишени, и на мишень действует только давление за проходящей волной,

б) волна отражается от мишени, и последняя подвержена действию давления за отраженной волной,

в) размеры мишени малы по сравнению с размерами взрывной волны, что обеспечивает почти мгновенную разгрузку мишени от динамических нагрузок. Мишень испытывает только ветровую нагрузку, заданную торможением газового потока.

Величина ветровой нагрузки Q зависит от плотности р и скорости и газового потока и от формы мишени:

Коэффициент сопротивления С, находится опытным путем [3.4... 3.7].

3.2. Динамический отклик мишеней на взрывные нагрузки

Простейшая схема взрывного нагружения мишени массой тдана нарис. 3.3. Величинадействующей нагрузки Рнаходит-

Q = Cd0,5pu2.

88

Глава З

ся по описанным ранее схемам. Сила противодействия /? определяет сопротивление мишени ее перемещению, так что

P = R + md2x/dt2,

где д= d2x/dt2 — ускорение мишени.

При статической нагрузке и малом ускорении P= R

При значительном ускорении P * R

Рис. 3.3. Схема силового взаимодействия с мишенью

Сила противодействия R зависит от смещения х, и возможные варианты представлены на рис. 3.4. Вариант на рис. 3.4, а отвечает идеально упругому случаю: сопротивление пропорционально смещению. В варианте на рис. 3.4, б имеет место случай идеально пластичного сопротивления: сопротивление не зависит от смещения.

R

R

VL

а б в г

Рис. 3.4. Основные типы отклика мишени на силовое воздействие: а — идеально упругий; б — идеально пластичный; в, г — смешанные

Как правило, на практике реализуется смешанный вариант: упругий случай при малом смещении и пластичный—при большом смещении (рис. 3.4, в, г).

При расчетах отклика мишени на взрывную нагрузку часто используют понятие динамического фактора нагружен ия DLF.

89

Фугасные эффекты взрывов

С помощью параметра DLF находится статическая нагрузка, которая производит на мишень то же воздействие, что и исследуемая динамическая. Обычно обсуждается вопрос об уровне разрушающих нагрузок [3.1,3.2].

Пусть поведение системы описывается уравнением

mq + Kx= P(t) при q = ——

dt1

и коэффициенте упругости К. Вид нагрузки изображен на рис. 3.5.

P1




AP






-—а—^


Рис. 3.5. Схема кратковременного нагружения мишени

Величина DLF зависит от параметра tj Т^рис. 3.6). Период собственных колебаний мишени составляет Т = 2л(т/К)0'5.

DLF*

О 1 2 3 4 UlT

Рис. 3.6. Зависимость динамического фактора нагружения от относительной длительности нагрузки

90

Глава З

Можно выделить два предельных варианта [3.8]:

— при малых величинах tj Т« 1 параметр DLF пропорционален длительности нагрузки, и принято говорить об импульсной нагрузке;

— при больших td > Гпараметр DLF —»2 и принято говорить о ступенчатой нагрузке.

Случаи импульсной и ступенчатой нагрузок проиллюстрированы на рис. 3.7. При импульсной нагрузке отклик мишени определен величиной Г prft и мало зависит от самого вида нагрузки P= P(t). *

Pk

а

Рис. 3.7. Две разновидности нагрузки: а — импульсная; б— ступенчатая

При ступенчатой нагрузке времядействия не имеет значения и может считаться бесконечным. Единственно существенным остается время нарастания нагрузки ts для случая на рис. 3.8.

H

Рис. 3.8. Схема нагрузки с фазой предварительного сжатия

Зависимость динамического фактора нагружения D LF от параметра tslT показана на рис. 3.9. Приґ5-^0полученоОЕР-^2,

91

Фугасные эффекты взрывов

как для случая идеальной скачкообразной нагрузки. При длительном нарастании нагрузки D LF —»1, и можно говорить о статическом типе воздействия при DLF = 1. Более полная иллюстрация влияния вида нагрузки на динамический фактор нагружения DLFпредставлена нарис. 3.10.

DLF 2

0

1

2 tslT

Рис. 3.9. Зависимость динамического фактора нагружения от относительной длительности предварительного сжатия

DLF1 2

0

1

2 tJT

Рис. 3.10. Зависимость динамического фактора нагружения от относительной длительности нагрузки для различных форм волны нагрузки [3.6]

92

Глава З

Взрывные и ударные волны, появившиеся в результате взрывных процессов, производят импульсные и ступенчатые нагрузки. Волны сжатия с длительной фазой нарастания давления ближе по своей природе к статической нагрузке.

Для учета влияния динамического отклика мишеней на их уязвимость полезно использование диаграмм поражения в координатах перепад давления (АР) — импульс (/) [3.4,3.19,3.32]. Идея построения таких диаграмм опирается на понятие зависимости уязвимости от длительности действия нагрузки на мишень. Пространство под или надлинией поражения указывает опасное или неопасное для произвольной мишени сочетание величин давления и импульса (рис. 3.11).

AP5KlTa

Рис. 3.11. Диаграмма поражения давление — импульс: 1 — граница минимальных повреждений строительных конструкций; 2 — граница существенных поражений; 3 — граница полных разрушений [3.6]; • — группа 1; А — группа 2; T — группа 3; ш — группа 4
Предыдущая << 1 .. 19 20 21 22 23 24 < 25 > 26 27 28 29 30 31 .. 70 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.