Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Семиколенков Н.П. "стрельба из танковых пулеметов " (Военное дело)
Фугасные эффекты взрывов - Гельфанд Б.E.
Гельфанд Б.E., Сильников М.В. Фугасные эффекты взрывов — СПб.: ООО «Издательство «Полигон», 2002. — 272 c.
ISBN 5-89173-221-1
Скачать (прямая ссылка): fugasnie-efekti-vzrivov.djvu
Предыдущая << 1 .. 15 16 17 18 19 20 < 21 > 22 23 24 25 26 27 .. 70 >> Следующая


пературы продуктов детонации по отношению сигналов ФПУ в спектральных диапазонах чувствительности Si- и Ge-кана-лов. Температура ПВ во временном интервале 0,1... 20 мс определялась в предположении модели излучения черного тела. Эта модель используется для нагретых частиц сажи и коптящего пламени. Нарис. 2.20 отражена динамика изменения температуры облака ПВ исследуемых BB при продольном (рис. 2.20, а) и боковом (рис. 2.20, б) разлете. В начальные 800... 900 мкс температура ПВ из-за их расширения падает до уровня 1200... 1500 К. Далее наблюдается плавный подъем температуры, свидетельствующий о протекании экзотермических реакций. Интенсивность процесса догорания (т.е. скорость нарастания температуры и ее максимальная величина) существенным образом зависит от содержания сажи в ПВ.

Максимальные уровни температуры достигаются при взрывах THT и ТГ, в то время как в случае гексогена эффект догорания практически отсутствует. Важной особенностью процесса догорания является его пространственная однородность. При продольном разлете (рис. 2.20, а) процесс догорания начинается раньше и приводит к более высоким значениям температуры, чем при боковом (рис. 2.20,6) разлете. Такое различие объясняется в рамках модели, по которой скорость реакции окисления продуктов детонации контролируется темпом турбулентного смешения ПВ с окружающим воздухом. В схеме относительного расположения заряда и детонатора при продольном разлете начальная скорость расширения продуктов детонации в 2... 2,5 раза выше, чем при боковом разлете. Этот фактор и оказывается определяющим для турбулентного горения на поздней стадии взрыва.

Заметим, что известный к настоящему времени широкий спектр различных по природе и составу BB открывает возможности реализации и исследования процессов догорания с участием реакционноспособных элементов, отличных от углерода (сажи). Примером может служить работа [2.37], где на основе качественной картины свечения ПВ на поздней стадии взрыва предпринята попытка выявить особенности доокисления про-

74

Глава 2

Т,Кк

0,1 1,0 10 /,мс

б

Рис. 2.20. Профили температуры при продольном (а) и боковом (б) разлете продуктов детонации. Обозначения кривых см. рис. 2.19

75

Фугасные эффекты взрывов

дуктов первичного разложения BB на основе октогена с добавками магния и политетрафторэтилена.

Таким образом, полученные с помощью двухполосных ФПУ регистрации интенсивности излучения выявили ряд новых, ранее неизвестных особенностей завершающей фазы взрывных явлений при детонации ВВ. Представленная совокупность опыт-ных данных показывает, что измерение интенсивности излучения на всех стадиях взрывного процесса является эффективным средством полного описания состояния продуктов детонации и создает базу для корректной комплексной оценки баротерми-ческих последствий взрыва, учитывающей догорание ПВ.

2.12. Ударные волны от несферических зарядов

Только в специальных опытах формазаряда BB соответствовала сфере или полусфере. Чаще всего форма заряда представляет собой цилиндр длиной L и диаметром Д т.е. цилиндр с удлинением L/D > 1. В общем случае форма ударной волны при взрыве цилиндрического заряда В В несферична на достаточно большом удалении от источника взрыва. Несферичность волны означает непостоянство перепада давления по поверхности ударного фронта. Несферичность волны и непостоянство давления по разным направлениям сохраняется до перепада давления AP-0,014 МПа. Для менее интенсивных волн несферичность и непостоянство перепада давления в разных направлениях уже не столь существенны и могут не приниматься во внимание. Для удлиненных цилиндрических зарядов при L/D > 1 можно использовать следующее соотношение при расчете диаграммы направленности поля давления [2.19,2.21]:

у = [2,0467 - 0,1146 X + (0,1285 - 0,0342 х) cos (6) + (0,0621-

- 0,3280 X) cos (20) + (-0,0029 + 0,0304 х) cos (30) + (-0,1532-

- 0,998 X) cos (40)] + [-2,1617 + 0,1422 х + 0,2079 + 0,1161 х) cos (0) + (-0,4178 + 0,3686 х) cos (20) + (-0,1372 + 0,0648 х) cos (30) +'(-0,3484+ 0,1191 х) cos (40)] А + [0,4366 + 0,0418 х)+ +(0,0138 + 0,0938 х) cos (0) + (0,1178 + 0,1451 х) cos (20) + +(0,2556 - 0,043 х) cos (30) + (0,3121 + 0,161 х) cos (46)] Я2.

76

Глава 2

Для укороченных цилиндрических зарядов при L/D< 1 при расчете диаграммы направленности интенсивности волны предлагается соотношение вида:

у = [2,0467 - 0,1753 X + (0,1285 + 0,072 х) cos(0) + (0,0621 --0,2503 X) cos(20) + (-0,0029 + 0,0079 х) cos (30) - 0,1534 cos(40)] + [-2,1616 + 0,0464x + (-0,2079 - 0,2174x)cos(0) + +(-0,4178 + 0,3426 X) cos(20) + (0,1372 - 0,1171 x) cos(36) + (-0,3484 - 0,3449 x)cos (49)] A+ [0,4366 + 0,0059 x + (0,0138 --0,0006 x) cos (0) + (0,1178 - 0,2695 x) cos (20) + (0,2556 + +0,2072x) cos(30) + (0,3123 -0,2160x) cos(40)] A2.

В этих соотношениях x = In(L/D);

A = In (0,0348 A/G»-33);

Рз = 8е>-,кПа;

0—азимутальный угол.

На рис. 2.21 показана конфигурация заряда, для которой предлагается вести расчет по приведенным формулам.
Предыдущая << 1 .. 15 16 17 18 19 20 < 21 > 22 23 24 25 26 27 .. 70 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.