Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Семиколенков Н.П. "стрельба из танковых пулеметов " (Военное дело)
Фугасные эффекты взрывов - Гельфанд Б.E.
Гельфанд Б.E., Сильников М.В. Фугасные эффекты взрывов — СПб.: ООО «Издательство «Полигон», 2002. — 272 c.
ISBN 5-89173-221-1
Скачать (прямая ссылка): fugasnie-efekti-vzrivov.djvu
Предыдущая << 1 .. 14 15 16 17 18 19 < 20 > 21 22 23 24 25 26 .. 70 >> Следующая


1 2

Рис. 2.18. Схема расположения заряда и фотоприемных устройств: 1 — цилиндрический заряд BB; 2 — промежуточная таблетка; 3 — капсюль-детонатор; 4 — два ФПУ (сенсор + предусил итель); 5 — объективы

70

Глава 2

Рассмотрим типичную динамику изменения интенсивности излучения во времени на примере записей сигналов, регистрируемых на Si-канале ФПУ, расположенного перпендикулярно оси заряда (рис. 2.19). Для нее характерна общая особенность, присущая всем исследованным составам, а именно наличие двух амплитудно-временных стадий излучения. Первая (начальная) стадия (рис. 2.19, а) длится не более 200мкс после инициирования заряда. В течение этого промежутка времени интенсивность излучения претерпевает существенные изменения, достигая определенного максимума, после которого наблюдается относительно плавный спад. Вторая (поздняя) стадия (рис. 2.19, б) также характеризуется наличием максимума интенсивности излучения (через 5... 10 мс), который по своим амплитудным параметрам в десятки раз меньше первого.

Интенсивность и динамика изменения потока излучения со временем в выбранных спектральных диапазонах зависят от типа BB и пространственной ориентации ФПУ по отношению коси заряда. Наибольшие различия наблюдаются между THT и гексогеном. Параметры излучения при взрыве зарядов ТГ и Г(ф.) занимают промежуточное положение, причем характеристики ТГ оказываются ближе к таковым у ТНТ, чем у Г(ф.). При расположении ФПУ перпендикулярно оси заряда гексогена максимум интенсивности излучения на начальной стадии взрыва достигается в течение промежутка времени около 10 мкс, после чего наблюдается быстрый (за время около 20 мкс) спад. Для THT характерное время нарастания сигнала в 3... 4 раза больше, а спад происходит за время около 150... 200 мкс.

Типичной особенностью начальной стадии является то, что максимальное отношение сигналов Si- и Ge-каналов для гексогена примерно в 6 раз превышает соответствующую величину для ТНТ. Аналогичная ситуация имеет место и при регистрации интенсивности излучения с торца заряда. Отличие проявляется в увеличении характерных временных масштабов в 1,5... 2 раза, а также в некотором уменьшении разницы максимальных отношений сигналов на Si- и Ge-каналах ФПУ.

71

Фугасные эффекты взрывов

-1

--2

------4

0,05 0,10

а

0,15 0,20/, мс






I /






Ч
Ч


5 10

б

20 /,мс

Рис. 2.19. Интенсивности излучения (Si-канал) при расположении ФПУ перпендикулярно оси заряда: а — начальная стадия взрыва; б — поздняя стадия; 1 — THT; 2 — TT; 3 — Г(ф.); 4— Г

Выявленные особенности свидетельствуют о качественных и количественных изменениях излучательных характеристик при взрыве зарядов BB в ряду Г —> Г(ф.) —> ТГ —> ТНТ. Как следует из данных в табл. 2.7, для этого ряда отмечен монотонный рост расчетного содержания углерода (сажи) в продуктах детонации. Указанные расчеты выполнены для малых степеней расширения ПВ. Однако и в случае большей степени рас-

72

Глава 2

ширения (которое имело место в описываемых опытах по взрыву зарядов без оболочки) основное отличие составов ПВ тротила и гексогена проявляется в содержании углерода (сажи). На основе этого отклик ФПУ может быть интерпретирован следующим образом. После выхода детонационной волны на поверхность заряда основное свечение оказывается связанным с излучением слоя воздуха, сжатого ударной волной. Спустя короткое время (порядка 10... 20 мкс) оптическая толщина последней уменьшается, и основной вклад в излучение вносят расширяющиеся продукты детонации.

При этом следует учитывать особую роль частиц сажи, которые обладают большей излучательной способностью, чем любые из газообразных составляющих ПВ. С этой точки зрения в случае взрыва заряда гексогена (т.е. при незначительной концентрации сажи, а по некоторым данным и полном ее отсутствии) изменение интенсивности излучения со временем на начальной стадии отражает динамику ослабления (и связанного с ним уменьшения температуры и излучательной способности) ударной волны и расширяющихся газовых компонентов ПВ.

Значительное увеличение содержания углерода в ПВ, как при детонации ТНТ, приводит ктому, что уже через40... 50 мкс после старта взрыва вклад нагретых частиц сажи в излучение оказывается доминирующим и интенсивностью излучения ударной волны и газообразных продуктов детонации можно пренебречь. Именно способность углерода к реакции окисления при турбулентном смешении ПВ с окружающим воздухом является вероятной причиной явления догорания на поздней стадии взрыва, что отражается в наблюдаемых на рис. 2.19, б вторичных максимумах свечения. Как показали эксперименты и численные расчеты для взрыва 1 кгтротила, процесс догорания может привести к вторичному (по отношению к взрывной волне) повышению давления в замкнутом объеме.

Перейдем от качественной интерпретации процессов, лежащих в основе излучательной способности взрыва исследуемых BB, к количественным оценкам, а именно к определению тем-

73

Фугасные эффекты взрывов
Предыдущая << 1 .. 14 15 16 17 18 19 < 20 > 21 22 23 24 25 26 .. 70 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.