Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Электрический взрыв проводников - Чейс В.
Чейс В. Электрический взрыв проводников. Под редакцией Рухадзе А.А. — М.: Мир, 1965. — 360 c.
Скачать (прямая ссылка): elektrichesliyvzriv1965.djvu
Предыдущая << 1 .. 2 3 4 5 6 < 7 > 8 9 10 11 12 13 .. 88 >> Следующая

ношении (3) член о ^2 равным нулю, получаем для
максимального напряжения (имеющего место в центре проводника) выражение
Е- ~^ГД^ + 3)(>-1), (11)
где Е — напряжение, У — модуль Юнга, V — коэффициент Пуассона.
Термоэлектрический эффект
В некоторых очень интересных исследованиях, например Зернова и Воффиндена [3], предполагается, что механизм разрыва обусловлен в основном плавлением. В работе [2] связь электрических и термических свойств проводников рассматривалась в виде зависимости электрической проводимости от температуры. В этом случае, предполагая величину к постоянной, можно записать уравнение (1) в цилиндрических координатах
где ?!=&/с8; V — потенциал электрического поля; ? — число Лоренца; 6* — точка плавления льда и
/, (е 4- б;) (4г~)2 — функция источника С Решение
уравнения (12) не было найдено в литературе, тем не менее в работе (2] последовательно применялось линейное приближение, которое при правильном выборе интервала температур дает решение желаемой степени
28
Р. Гельдмахер
точности. Линеаризованное уравнение (12) имеет вид
-dt = QYoW + T-dF^--1 \~дТ} У {16)
где тип — константы, определенные для данного интервала линеаризации.
Решения уравнения (13) были получены для ньютоновского закона охлаждения, заданной начальной температуры и недиссипативных граничных условий; вычисления проводились для мгновенного включения (ступенчатая функция) электрического поля величины V. В качестве примера приведем решение уравнения (13), полученное для ньютоновского закона охлаждения
6==-^—|(т-д60)Х
X (_п_- +2nkl V2iL X
где Vi — корни уравнения — v/i (v) + АаГа/0 (v) =0, 60 — начальная температура, а кг определяется из граничного условия
^+A2(O-Ou) = 0I г = гв.
Указаны границы, в которых плавление или нарушение механического состояния не будут существенно зависеть от влияния магнитного поля на распределение плотности тока. Например, в случае свинцового проводника радиусом 10~4 м, находящегося в поле 4500 е/м, плавление будет происходить за Ю-5 сек и влиянием магнитного поля на распределение тока можно пренебречь.
ЛИТЕРАТУРА
1. H a i n е s M. G., Proc. Phys. Soc, 74, 576 (1959).
2. Geldmach er R. С, J. Appt. Phys. (February 1961).
3. Зернов Л., Воффинден Ж., сб. «Взрывающиеся проволочки», т. I, ИЛ, 1963, стр. 155.
ГИДРОДИНАМИЧЕСКОЕ ОБЪЯСНЕНИЕ АНОМАЛЬНОГО СОПРОТИВЛЕНИЯ ВЗРЫВАЮЩИХСЯ ПРОВОЛОЧЕК')
Р. Рейтель, Дж. Блэкборн
Во время взрыва проволочек в воздухе при плотности тока 2,5 • Ю7 — 1,3 • 108 а/см2 наблюдается аномалия сопротивления, т. е. зависимость сопротивления от скорости подвода к проволочке электрической энергии, а не от ее абсолютной величины. Эксперимент был повторно выполнен в условиях непроводящего окружения при плотностях 1 и 2 г/см\ Кривая зависимости сопротивления от энергии при большей плотности окружающей среды аналогична кривой для случая более быстрого подвода энергии. Предполагается, что аномалия сопротивления может быть объяснена инерционностью окружающей проволочку среды.
Давно известно, что мгновенное сопротивление взрывающейся проволочки не является однозначной функцией энергии, подведенной к проволочке к этому моменту [1—3]. В данной работе будет дана некоторая гипотеза, объясняющая «аномалию сопротивления», и представлены некоторые экспериментальные подтверждения ее.
Аномалия в деталях может быть описана следующим образом. Если протекающим по проволочке током подводится энергия, как раз достаточная для ее взрыва, то электрическое сопротивление проволочки, определенное по закону Ома и на основании" измеренных значений тока и напряжения на проволочке, поднимается до некоторого максимального значения, которое становится бесконечно большим в случае длительной паузы тока. При повторении эксперимента с подобной же проволочкой, но с более быстрым подводом энергии и развитием взрыва наблюдается иной характер поведения сопротивления. Сопротивление в этом случае вряд ли станет бесконечно большим, поскольку первоначальная проводимость может быть маскирована проводимостью^угег-" вого разряда. График сопротивления в зависимости от количества энергии, подводимой к проволочке, в каждом случае с очевидностью указывает на аномальный
1) Работа выполнена при поддержке Комиссии по атомной энергии США,
30
Р. Рейтель, Дж. Блэкборн
ход ее сопротивления. По-видимому, в случае медленного взрыва от проволочки за счет теплопроводности уйдет часть ее энергии, вследствие чего понизится температура и, следовательно, сопротивление проволочки. Это не будет иметь места, если ограничиться рассмотрением именно взрывающихся проволочек, оставляя в стороне случаи поведения объектов типа плавкого предохранителя. Кривая зависимости сопротивления от энергии для медленно взрываемых проволочек лежит, как правило, выше аналогичной кривой, полученной в режимах быстрых взрывов. Было предположено [4], что при высоких плотностях тока закон Ома не выполняется или же что еще до появления в окружающей среде непосредственно наблюдаемой дуги возникают шунтирующие токи. Мы полагаем, однако, что привлечение этих процессов не является необходимым для объяснения аномалии сопротивления.
Предыдущая << 1 .. 2 3 4 5 6 < 7 > 8 9 10 11 12 13 .. 88 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.