Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Электрический взрыв проводников - Чейс В.
Чейс В. Электрический взрыв проводников. Под редакцией Рухадзе А.А. — М.: Мир, 1965. — 360 c.
Скачать (прямая ссылка): elektrichesliyvzriv1965.djvu
Предыдущая << 1 .. 53 54 55 56 57 58 < 59 > 60 61 62 63 64 65 .. 88 >> Следующая

Вследствие относительно высокого значения индуктивности частота колебаний и максимальный ток сравнительно мало зависели от сопротивления образца. Из осциллограммы, приведенной на фиг. 2, видно, что уже после трех циклов разряда пробоя не происходит, благодаря чему время нагрева оказывается четко определенным: 0,3 мсек. Число импульсов тока зависит от сопротивления образца. Время нагрева изменялось от 0,15 мсек для образцов с высоким сопротивлением до 0,45 мсек (в последнем случае включался толстый медный закорачивающий стержень).
Изучение реакций вода — металл
243
Методы измерения энергии
Эксперимент ставился таким образом, чтобы подвергнуть нагреву возможно большее количество металла, так что сопротивление образца было обычно очень маленьким. Сопротивление внешней цепи было минимальным благодаря применению массивных медных шин; однако сопротивление .внешней цепи оказалось
ІІІІ ЯНН
»14
і і ї Шіі ШИ МІ И
Фиг. 2. Токовая осциллограмма разряда с нихромовой проволочкой диаметром 1,6 мм и длиной 28 мм.
Полная емкость 99 мкф, напряжение заряда 2500в. Одно деление по оси ординат равно 2700 а/см, а по оси абсцисс—0,1 мсек]см. (Расстояние между линиями соответствует 1 см на экране осциллографа.)
невозможным сделать пренебрежимо малым по сравнен нию с сопротивлением самого образца. Таким образом, нельзя было считать, что вся энергия выделяется только в исследуемой проволочке. Для выявления характера распределения энергии в цепи было разработано два метода.
В обоих методах в цепь включался короткий тщательно отмеренный отрезок константановой проволоки, к поверхности которого припаивались тонкие медные проводники. В одном из методов использовался только
16*
244
Л. Бекер, Р. Вархал
один такой датчик (Тс 1 на фиг, 1), в другом — применялись два датчика. Константановые проволоки нагревались разрядным током одновременно с исследуемой проволочкой.
Размеры константановых проволочек выбирали такими, чтобы наиболее мощный разряд приводил к возрастанию их температуры на 200° С или менее. Тонкий
Г
2
01-
4 \
v
\
Типичная конструкция термоэлемента
— 5
— Б
8
}мин
Время-
Фиг. 3. Типичная запись разряда на самописце.
/—горячий спай; 2 — медь, диаметр 0,5 мм; 3— медь, диаметр 0,8 мм; 4—са-мопнсец; б — медь, диаметр 0,8 мм; 6—холодный спай; 7 — константан, диаметр 0,8 мм; 8— константан, диаметр 3,6 мм; 9 —ток.
медный проводник и дополнительный константановьгй провод соединялись с быстродействующим записывающим милливольтметром. Типичная запись на ленте разряда и размеры обычно используемого термоэлектрического элемента представлены на фиг. 3. Максимальный записанный сигнал примерно соответствует полному повышению температуры константановой проволочки. Форма записанного сигнала, разумеется, не отражает
Изучение реакций вода — металл
245
временного хода температуры, так как самописец заведомо не может следовать за процессом нагрева.
Энергия, выделяемая на единице длины константановой проволочки, составляет
со
/ /У2 Л. (1)
0
где Нк — сопротивление единицы длины, I — мгновенное значение тока, I — время. Удельное сопротивление кон-стантана почти не зависит от температуры в рассматриваемом диапазоне, так что Ис можно вынести за знак интеграла. Энергия, поглощаемая в отрезке единичной длины, также может быть выражена через прирост температуры
оо
С#АЬТ = ЯС$ РсМ, (2)
о
где Ср — удельная теплоемкость; р — плотность; А — площадь поперечного сечения и ДГ — приращение температуры. Преобразуя выражение и группируя константы, получим
ДГ^АЯ, (3)
с»
где к = Яс/СррА и 5=/ РМ. Соотношение (3)
о
показывает, что приращение температуры пропорционально полному «интегралу действия» 5, который обычно используется в последних исследованиях взрывающихся проволочек для корреляции различных параметров.
В одном из методов измерения энергии термоэлемент включается последовательно с эталонной проволочкой. Полная энергия разряда распределяется между эталонной проволочкой и сопротивлением внешней цепи Яе следующим образом:
Еполв. эксп = 2" С— ^1 + Яе$,
(4)
Л. Бекер, Р. Вархал
где Уп — рабочее напряжение заряда и Е1 — энергия, поглощенная в исследуемой проволочке. Энергия Е\ может быть получена путем проведения серии калибровочных разрядов с толстым закорачивающим стержнем вместо эталонной проволочки. При этих условиях в закорачивающем стержне поглощается пренебрежимо малая энергия, т. е.
^полн. расч == ~о ^^с == Ф)
где Ус — напряжение заряда при калибровочном разряде. Вычитание соотношения (4) из (5) дает
ех=±су%—\су\. (6)
Соотношение (6) справедливо, если в обоих разрядах получается одно и то же значение «интеграла действия». На практике это достигается путем построения градуировочного графика. Соотношения (3) и (5) дают
Типичный вид зависимости ДТ от VI показан на фиг. 4. Это примерно прямая линия, что согласуется с соотношением (7). Метод вычисления энергии, поглощаемой образцом в течение разряда с начальным напряжением Уя, состоит в том, что по измеренному приращению температуры А7/ для каждого опыта находят из кривой у\. После этого энергия подсчитывается по соотношению (6).
Предыдущая << 1 .. 53 54 55 56 57 58 < 59 > 60 61 62 63 64 65 .. 88 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.