Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Электрический взрыв проводников - Чейс В.
Чейс В. Электрический взрыв проводников. Под редакцией Рухадзе А.А. — М.: Мир, 1965. — 360 c.
Скачать (прямая ссылка): elektrichesliyvzriv1965.djvu
Предыдущая << 1 .. 45 46 47 48 49 50 < 51 > 52 53 54 55 56 57 .. 88 >> Следующая

Что касается второго предположения, то Алфер и Уайт [4] оценили, что удельное преломление иона аргона составляет около 0,7 от удельного преломления атома. Если можно пренебречь изменением плотности зарядов, как это подразумевается в предположении (3), то образование ионов повлияло бы на полное преломление в том же направлении, как и соответствующее появление электронов; однако электронное преломление света примерно в 20 раз больше, чем ионное, и поэтому доминирует. Легко показать, что учет тяжелых ионов вместе с атомами увеличивает оценку концентрации электронов только приблизительно на 3%.
Наконец, третье предположение приводит к тому, что влияние ионов и атомов в возмущенном пучке на коэффициент преломления в точности компенсируется влиянием атомов в невозмущенном пучке. Результирующее смещение полосы можно тогда интерпретировать как смещение, обусловленное одними электронами. Даже когда это предположение выполняется приближенно, влияние электронов из-за их большего преломления будет доминирующим, если ионизация превышает 10%. Третье предположение точно выполняется только в малой области вблизи начала свечения, где отрицательный сдвиг полос велик. Можно указать область значительных размеров, где полосы почти не отклонены и их, сдвиг равен нулю (см. фиг. 5 и- 6>)* до, мрмента возник: новения ударной волны сжатия. Очевидно, в- этом слу-. чае отрицательный сдвиг, вызванный электронами, уравновешивается положительным сдвигом, вызванным! сжатием ионов и атомов, и предположение (3) не выполняется. Поэтому обработка интерферограммы огра-. ничена областью, расположенной слева от области нулевого сдвига полос, и предположение (3) по направлению к вершине возмущения все больше оправдывается
Ударные волны, возбужд. при низком давлении окруж. газа 217
Дискуссионными остаются два следующих вопроса: 1) является ли усложняющим фактором двойное лучепреломление электронного облака в магнитном поле вокруг проволочки? 2) Может ли быть применимо к электронному газу классическое дисперсионное соотношение?
Следуя трактовке электронного двойного лучепреломления, данной в работах [7] и [8], находим, что если отношение электронной циклотронной частоты сосе к частоте света <о мало, то обыкновенный и необыкновенный лучи имеют одну и ту же скорость и остаются неразличимыми. Вблизи поверхности проволочки может происходить увеличение магнитного поля до 106 гс,. но даже при такой максимальной величине поля удовлетворяется неравенство о)се/ы<0,01. Таким образом, двойное лучепреломление может быть исключено.
Классическое дисперсионное соотношение для электронов можно использовать в том случае, если плазменная частота ор и электронная частота соударений (осоуд малы по сравнению с частотой света. Используя обычные определения частот сор и сосе и выражение для времени свободного пробега, полученное Спитцером [8, стр. 77], в случае движения электронов относительно почти покоящихся тяжелых ионов, находим, что даже при самом большом давлении, которое применяется в данном исследовании, а именно 1 атм, ни одно из отношений Юр/со и (Осоуд/о) не превышает 0,06. Таким образом, при пренебрежении членами степени выше второй ошибка оказывается не больше 0,4%.
Используя упрощающие предположения, обсуждавшиеся выше, напишем выражение для концентрации электронов Ые (число частиц в 1 см3) следующим образом:
N. (и,, *) = 2,60 • 10" / (?) й У и, - щ, (1)
где«и = г2, г — расстояние вдоль радиуса в сантиметрах, б — сдвиг полосы, а щ, ип обозначают соответственно точки, выбранные внутри и на внешней границе возмущенной области на вертикальной линии, проведенной в
218
Ф. Беннетт, Д. Шир
момент времени I от горизонтальной оси. Длина волны света равна 5460 А.
Способ обработки интерферограмм состоит в измерении величины б на различных линиях вблизи вершины возмущения и в построении зависимости б от и.
Проволочка
Провело ука
0 I 2
*, мксек
Фиг. 7. Обработка интерферо-граммы. Кривые постоянной электронной плотности (число частиц в 1 см3).
0,6*10'
О i
I, мксек
Фиг. 8. Обработка интерфе-рограммы. Кривые постоянной плотности электронов.
Проволочка
Фиг. 9. Обработка ин-терферограммы. Кривые постоянной плотности электронов.
f, мксек
Каждая кривая аппроксимируется отрезками прямой линии. В исследуемой области достаточно ограничиться четырьмя или даже меньшим числом отрезков. Инте-
Ударные волны, возбужд. при низком давлении окруж. газа 219
грал (I) может быть тогда представлен как сумма не более чем четырех членов, и непосредственно может быть проведено вычисление электронной плотности в заданных точках. Недостатком этого метода является то, что электронная плотность в каждой соединительной точке линейных отрезков параболически растет по величине, причем знак производной зависит от величины и направления изменения наклона при переходе от одного отрезка к соседнему через соединительную точку [6]. Однако, за исключением внешней поверхности границы ип, где этот эффект действительно имеет место, небольшое разумное сглаживание, примененное к результирующей кривой Ne, будет уменьшать параболический рост,. который не совместим с истинным видом кривой сдвига полос.
Предыдущая << 1 .. 45 46 47 48 49 50 < 51 > 52 53 54 55 56 57 .. 88 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.