Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Электрический взрыв проводников - Чейс В.
Чейс В. Электрический взрыв проводников. Под редакцией Рухадзе А.А. — М.: Мир, 1965. — 360 c.
Скачать (прямая ссылка): elektrichesliyvzriv1965.djvu
Предыдущая << 1 .. 40 41 42 43 44 45 < 46 > 47 48 49 50 51 52 .. 88 >> Следующая

>
см
со о
со
в-
со
со
см
со
со
3
о. ь
В! -
¦я . я
к
к ^
? ч ч Я О
о
о
о
СО
3
3
о
*—'
о
1—I
о
г—<
о
о со
о
со
со
00
о
1—<
о
о
о со
со
со
о
1—I
о
о
со
о
со
СО
00
о
г—<
о"
о ю
со
00
о
>—'
о
о
О, Щ
га •»
>> _
СО
СО 6-і В О
со Си й -Єн
о «-
¦ 1
о, си *
камі апря •
т я си
и є о ад !*
я Сі, я ч
ч к Си аГ
м П СО Я
а
8$
I *
Ч го
& °
гЗ со
& о
? 5
§ §
ш
ЕҐ О Ч О
О
си
Фиг. 2. Взрывная камера.
Фиг. 3. Распределения к (г) для случая I.
01-
Фиг. 4. Распределения к (г) для случая II. 13 Зак. 965
194
К. Осима
газа с расстоянием для различных давлений в камере и при постоянной энергии разряда (случаи I—IV), а на фиг. 7 — пример изменения распределения плотности для различных значений энергии разряда при постоянном давлении в камере (случай V).
Хотя процесс образования ударной волны не подчиняется предположению о мгновенном освобождении энергии, которое лежит в основе теории Тейлора — Са-курая, интересно, что распределения плотности газа в сильной ударной волне находятся в хорошем согласии с распределением плотности, предсказанным этой теорией, как это видно из сравнения результатов в случае I (фиг. 3) и сообщения Сакурая [2].
Однако следует заметить, что имеются некоторые значительные отклонения от теории вблизи оси, а именно распределение плотности К вблизи оси имеет минимум, за которым тянется плато. Это отклонение свидетельствует о том, что волна разрежения генерируется благодаря внезапному прекращению расширения центральной части взрыва. Тщательное исследование кривых для случаев II (фиг. 4) и III (фиг. 5) показало, что чем слабее ударная волна, тем шире область падения плотности газа в волне разрежения. В конце концов волна разрежения догоняет ударный фронт, когда число Маха становится равным около 1,15, как это можно видеть на фиг. 6. К этому моменту времени появляется вторичная ударная волна. Эта волна своим возникновением, вероятно, обязана взрывной волне, которая образовалась на поверхности взрывающейся проволочки и отразилась от ее оси.
Процесс распространения ударной волны можно разделить на три стадии. Первая стадия — сильная ударная волна, когда картина течения полностью соответствует теории Сакурая; при этом пренебрегается влиянием центральной части и волн разрежения, движущихся из центра. Эта стадия соответствует случаю I, когда число Маха больше 2.
Вторая стадия — ударная волна промежуточной интенсивности, когда волны разрежения из центра захватывают заметную часть области за ударной волной, но поле течения оставшейся части согласуется с теорией
196
К. Осипа
квазиподобия. Более того, так как на этой стадии волны разрежения слабо влияют на распространение и затухание ударной волны, характеристики ударной волны могут быть определены при помощи этой теории. Эта стадия соответствует случаям II и III, когда число Маха изменяется от 2 до 1,15.
Вторая стадия кончается, когда волна разрежения догоняет ударный фронт. С этого момента времени картина течения очень усложняется из-за сильного влияния волн разрежения; это соответствует случаям IV—VII, когда число Маха меньше 1,15.
Энергия ударной волны
Как было показано выше, для достаточно сильной ударной волны измеренные распределения Н хорошо согласуются с предсказанным теоретически вторым приближением Сакурая. Связь между величинами М и у в этом приближении задается уравнением
^- = 0,877^(1-1,989-^).
Величина у определяется по экспериментальным значениям М. На фиг. 8 приведен график зависимости М от у. Так как точки, соответствующие одному и тому же давлению в камере, лежат на прямой линии, проходящей через начало отсчета, величина /?0 определяется как тангенс угла наклона этой линии для каждого значения давления в камере. Однако второе приближение не применимо к слабым ударным волнам, так что этот метод пригоден только для случаев I—III.
В случае ударной волны средней интенсивности /?0 может быть рассчитано по теории квазиподобия аналогично случаю сильной ударной волны. Полученные результаты графически представлены на фиг. 9.
С другой стороны, основные уравнения можно проинтегрировать в первом приближении, используя измеренное значение величины к. Величины [ и ^ для случаев I и II были получены с использованием значения а=—1 в случае I и а=—0,625 в случае II в соответет-
Ударные волны, возникающие при взрыве проволочек 197
вии с соотношением между log М и \ogR, полученным экспериментально (фиг. 10).
9,3
0,2
2=
сп
0,1
U8

• х»
X • \,а^О,625

\
а ^^""^ST0)186
• и
о т
« IV
—------L......-г ,. а=~ 0,038 —---*-*-QU —I- -и. , ,
2,0 IgB
2,2
Фиг. 8. Коэффициенты затухания для случаевII—IV.
Когда ударная волна достаточно затухнет, течение всюду, за исключением центральной области, можно считать изэнтропическим. Следовательно,
(36)
198
К. Осима
Используя соотношения (24) условие (13), получим
/ " 1
X
hx
и (36) и граничное
(37)
При этом для случаев III и IV функции / и g могут быть вычислены по измеренной функции h.
Предыдущая << 1 .. 40 41 42 43 44 45 < 46 > 47 48 49 50 51 52 .. 88 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.