Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Электрический взрыв проводников - Чейс В.
Чейс В. Электрический взрыв проводников. Под редакцией Рухадзе А.А. — М.: Мир, 1965. — 360 c.
Скачать (прямая ссылка): elektrichesliyvzriv1965.djvu
Предыдущая << 1 .. 39 40 41 42 43 44 < 45 > 46 47 48 49 50 51 .. 88 >> Следующая

и = 0 при г —0. (5)
Энергия газа за,ударной волной во всем объеме на единицу длины и на единицу площади соответственно в случае сферически симметричного, цилиндрически симметричного и плоского течения будет равна
? = /(~Р«2+^Ег-)^ (6)
где (IV — элемент объема за ударной волной. Предполагается, что величина этой энергии постоянна.
Ударные волны, возникающие при взрыве проволочек 187
Преобразуем переменные и, р и р к безразмерному виду следующим образом:
<7>
Аналогично запишем независимые переменные г и г в безразмерном виде
_ г х— R ,
где Ro — характеристическая длина, определяемая через Е и ро следующим образом:
R0~4r для 8 — 0.
Ро
Тогда основные уравнения преобразуются к виду
у%)?—2чг-з*(&+»4)-- <")
где
у dU _ d (log М) /1пч
а~~ U dy ~ d(\ogR) ' у '
Граничные условия (4) при х=\ перепишем в следующем виде:
g(h y^^f-r-^b (13)
188
К. Осима
а условие (5) при х = 0 как
/(0,У) = 0. (14)
Уравнение энергии (6) принимает вид
«-(»+!) = АРУ__-_— (\5)
где
у==/(1Л/2+Т^г)лв^- (16)
Квазиподобие
В соответствии с экспериментальными данными можно предположить, что распределения Л подобны в ограниченной области изменения у. Это означает локальное подобие распределений А. Поэтому можно написать
= А (функция от у). (17)
Если при х = 1 воспользоваться для Л граничным условием (13), то величина дк/ду может быть записана в виде функции от у
у?=Т=тЬ^*- (18)
Аналогично
ду і — 1 -\- 2і] дЛ 2(т-І)іі ш
у ду 2-і—(т—і)Ч ^
Воспользовавшись этими соотношениями, преобразуем основные уравнения (9)—(11). В результате получим
—»?-т-=гЪ?«* (22)
те^Ч-(/-*)-^=-»т4-а,-^-1),ЭД- <23>
Ударные волны, возникающие при взрыве проволочек 189
(24)
Существует частный интеграл уравнений (22) и (23), так называемый адиабатический интеграл, который равен
47 [2т-(Т-1)1]~ ]
Ат[Л(.к—/)*8] т-1+*ч =
2т-(т-1)1
Чтобы использовать этот- интеграл, введем новые переменные
/=¦*—/.
и=\-(х-/)2-- (25)
Тогда основные уравнения примут вид
«А=Л + (*-а)±+с4(,-±)/ (2б)
-27±{а-(Т-»^-»(Т-1)^}. (27) где
1—Т I 1—1] 1 2т — (V —1)^1 г '
с=-4±ая,
Д-(т-»0+^-[т=т?раГ-а,-(т^і),]д- (28)
Граничные условия (13) и (14) при этом можно записать в следующем виде:
Д,) = 1^1. *(!)= Й + ГТ)1? • <*»
у(0) = 0, А(0) = 1. (30)
Таким образом, мы сформулировали граничную задачу с неизвестным параметром а для каждого значения Г).
190
К. Осима
Эта граничная задача была решена Левисом на вычислительной машине. Он отметил некоторые погрешности в предыдущей работе [1] и указал более точные значения [3], которые совпали с дальнейшими вычислениями автора, проведенными независимо. На фиг. 1 приведены значения а для решений первого приближения Тейлора — Лина — Сакурая, второго приближения Сакурая и теории квазиподобия. Теория квазиподобия неприменима к сильным ударным волнам, потому что,
Л
^ о К. Осима о К.Певис
V \
4 В В 1/М2
Фиг. 1. Коэффициент затухания для осесимметричных ударных волн.
- Л—1-е приближение; Б — 2-е приближение теории Сакурая.
ю
как показано экспериментально, не существует локального подобия распределений К. Эта теория может применяться только к ударным волнам средней интенсивности и использоваться для расширения области применимости второго приближения теории Сакурая.
Приближенные решения
Из полученных численных результатов следует, что решение для / может быть приближенно представлено в виде
у = сие 4-^«, (31)
где а, (3 и п определяются из значений величин / и й}1йх при _х=\ и х = 0 [(26), (29, 30)]
*=-тф^' Р=^)-а' п==Ш^' (32)
Ударные волны, возникающие при взрыве проволочек 191
Используя формулу (31), получим из (27)
*=! + ,! _*(,), (7^),+,+^,-<^+!"-', (33) а из (22) и (23) находим
к? (1+6)
. g = g(l){Ij1) х~^-Ь\ (34)
Н = <п-1)а +1 х {п~1)а (35)
Подставив приближенные выражения (31), (34) и (35) в (16), найдем величину /. Используя это выражение для величины / и уравнение (15), получим соотношение между М и у. Эти соотношения также применимы только к ударным волнам средней интенсивности, так что фактически соотношение, указанное на фиг. 12, получено в соответствии со вторым приближением Сакурая. Численное интегрирование этой кривой позволяет описать распространение ударной волны (фиг. 13).
Экспериментальные результаты
Проволочка взрывалась в стальной ударной камере, показанной на фиг. 2, давление в которой можно было понижать до 1 мм рт. ст. В стенках камеры напротив друг друга сделаны два круглых стеклянных окошка диаметром 12 см. Две пары держателей проволочек прикреплены к стенкам. Медные проволочки диаметром 0,1; 0,12 или 0,15 мм натягивались между какой-либо Парой этих держателей, а затем взрывались при разряде конденсатора.
Эксперименты проводились при различных значениях энергии разряда и давления в камере; интерферо-граммы снимались в различные интервалы времени после момента взрыва. В таблице подробно указаны условия каждого эксперимента, в котором проводилось несколько измерений в различные моменты времени. На фиг. 3—6 показаны примеры распределения плотности
Предыдущая << 1 .. 39 40 41 42 43 44 < 45 > 46 47 48 49 50 51 .. 88 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.