Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Электрический взрыв проводников - Чейс В.
Чейс В. Электрический взрыв проводников. Под редакцией Рухадзе А.А. — М.: Мир, 1965. — 360 c.
Скачать (прямая ссылка): elektrichesliyvzriv1965.djvu
Предыдущая << 1 .. 38 39 40 41 42 43 < 44 > 45 46 47 48 49 50 .. 88 >> Следующая

Честер [6] определил величину п путем решения уравнений движения волны в сходящемся клине. Его результаты совпадают с выводами Гудерлея для очень сильных ударных волн. Для волн меньшей интенсивн;о-сти в условиях данной работы результаты Честера дают п от 0,834 до 0,829, что не приводит к заметной разнице в виде кривой фиг. 10.
Можно сделать предположение, что нерегулярности в поверхности волны и ударные волны, идущие назад по направлению к толкающей поверхности, отводят энергию от ударного фронта и уравновешивают подвод энергии, от взрывной поверхности. В этом случае ударная волна, по-видимому, движется в значительной степени как «свободная», т. е. почти независимо от энергии, подводимой к системе после короткого первоначального периода.
В предположении гудерлеевского соотношения для движения волны г//?=(г/т)" дифференцирование дает выражение для числа Маха ударной волны в виде
^аг1"-
184
Р. Ценней, Л. Вильсон
где с — скорость звука в газе перед фронтом ударной волны. Эта зависимость представлена графически на фиг. 10 для R = 2A мм и т=29 и 24 мксек, что соответствует напряжениям заряда конденсатора 35 и 50 кв. Кривые построены в предположении п = 0,834. Ввиду хорошего согласия экспериментальных данных и теории Гудерлея для я = 0,834 эти кривые, по-видимому, хорошо отражают реально получаемые числа Маха. В таком случае максимальная скорость ударной волны составляет около 3,5. Положение и скорость ударной волны в непосредственной близости от центра не могут быть установлены в' данных экспериментах, поскольку искажения фронта в этой области делают неоднозначным значение среднего радиуса волны.
Описанные эксперименты представляют собой первую попытку получения сходящихся цилиндрических волн и изучения их последующего движения. Для распространения исследований на области, еще более близкие к центру, необходимо получить более устойчивые волны. Для этого должны быть предварительно выделены параметры, определяющие стабильность волны. Примененная в данном исследовании техника шлирен-фотографирования в отдельных опытах мало пригодна для изучения стабильности. Необходимо, разумеется, проследить движение отдельных волн, используя технику высокочастотной съемки. При этом можно будет наблюдать кинетику развития или распада возмущений в про* токе.
ЛИТЕРАТУРА
1. Parry R. W., Kant го witz А., /. Appl. Phys., 27, 7 (1951),
2. G u d е г 1 е у G., Luftfahrtforschung, 19, 9 (1942).
3. Glass I. I., Aerodynamics of Blasts, UTIA Rev. 17, University of Toronto, 1960.
4. Беннетт Ф., сб. «Взрывающиеся проволочки», т. I, ИЛ, 1963, стр. 191.
5. Шеррер В., сб. «Взрывающиеся проволочки», т. I, ИЛ, 1963, стр. 109.
6. Chester W., Quart. J. Mech. and Appl. Math., 6, 440 (1953),
УДАРНЫЕ ВОЛНЫ, ВОЗНИКАЮЩИЕ ПРИ ВЗРЫВЕ ПРОВОЛОЧЕК
/С Осима
Введение
В этой работе исследуются цилиндрические ударные волны, возникающие при взрыве проволочки. Для получения сильных ударных волн взрыв проволочки проводился во взрывной камере при различных низких давлениях. При помощи интерферометра Маха—Зендера наблюдались распределения плотности воздуха. Проанализированы процессы образования, распространения и внутренней структуры ударной волны.
При анализе этих данных были использованы первое приближение теории Тейлора — Лина — Сакурая и второе приближение Сакурая для сильных ударных волн. Для анализа ударных волн средней интенсивности применялась недавно созданная теория квазилинейного подобия.
Эта теория основывается на предположении о том, что распределения скорости течения, плотности и давления локально подобны. Результаты эксперимента удовлетворительно согласуются с соответствующими теоретическими предсказаниями.
Большая часть настоящих исследований, включая эксперименты, была проведена в Авиационном исследовательском институте при Токийском университете. Полный список литературы по этому вопросу приведен в работе [1]. Кроме того, первая часть экспериментов была доложена Сакураем [2] на первой конференции по явлению взрыва проволочек.
Теория квазиподобия
Основные уравнения
Рассмотрим сферически симметричное, цилиндрически симметричное и плоское течение идеального газа. Если пренебречь влиянием вязкости и теплопроводности,
186
К. Осима
то основные уравнения будут иметь следующий вид:
& + = + (2)
4(/'Г,) + й-|г(РР-') = 0, (3)
где и, р, р — скорость, давление и плотность газа, г — расстояние от центра, / — время, -у — отношение тепло-емкостей газа. Величина б принимает значения 2, 1 или 0 соответственно для случаев сферической симметрии, цилиндрической симметрии и плоского течения.
Граничные условия на ударном фронте г=Я взяты в виде хорошо известных соотношений Ренкина — Гюго-нио
и 2 п .
Ро 7+1 1 7 + 1 * ™
Р _ 7+1
Ро ~ 1-1. + 2Ч *
где индекс 0 относится к значениям величин в невозму-щенно'м газе. Число Маха ударного фронта М определяется как М=и(с0, где и — скорость ударного фронта, и=йн/аи а с0 — скорость звука в невозмущенном газе; наконец, г] = 7м2.
Скорость жидкости в центре должна быть равна нулю
Предыдущая << 1 .. 38 39 40 41 42 43 < 44 > 45 46 47 48 49 50 .. 88 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.