Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Электрический взрыв проводников - Чейс В.
Чейс В. Электрический взрыв проводников. Под редакцией Рухадзе А.А. — М.: Мир, 1965. — 360 c.
Скачать (прямая ссылка): elektrichesliyvzriv1965.djvu
Предыдущая << 1 .. 33 34 35 36 37 38 < 39 > 40 41 42 43 44 45 .. 88 >> Следующая

Измерения фронт ионизации цилиндрических ударных волн 159
На фиг. 5—7 показана воспроизводимость результатов от взрыва к взрыву. На фиг. 5 приведены осциллограммы трех различных взрывов; экспериментальные кривые, полученные при взрывах II и III, указаны на фиг. 6 и 7. Наклоны этих кривых точно совпали. Во
О ZS 50 t, мкеек
t, мке&к t,MKce*
Фиг. 5. Результаты измерений с помощью микроволновой допплеровской техники для трех различных взрывов.
Все взрывы проводились в воздухе пр I давлении 150 мм'фт. ст. Подводимая энергия 1445 дж, длина проволочки 4 см, диаметр 0,229 мм. Измерения проводились с тремя сигналами с длинами волн 3,0; 1,2 н 0,84 см, обозначенных соответственно через К, X и У.
всех других опытах наклоны также совпадают в пределах погрешностей эксперимента. Мюллер [I] использовал эту воспроизводимость от взрыва к взрыву для изучения развития процесса взрыва во времени. Следует подчеркнуть, что воспроизводимость имеет место только при взрывах, проводимых в одних и тех же экспериментальных условиях. При использовании в качестве рабочего газа комнатного воздуха изменение изо дня в день содержания водяного пара и других загрязнителей заметно влияло на характер ударных волн.
3?
зг
28
24

20
1-і


12
в
4
0
- о Л = 3,0 см .....- - ------ - -
• Х = /,2 »
о Х=0,Вп"
- А В
1 .г/| 1 \ \ \ II 1 1 1 !
4 8 12 1Б 20 24 28 32 36 40 44 48 г, мксек
Фиг. 6. График зависимости квадрата радиуса фронта ионизации от времени для взрыва II на фиг. 5. Измеренная величина энергии взрыва равна 30,5 дж.
36 32 28 24 \ 20
*С га
12 8 4 О
о Я =3,0 см • X '1,2 » о X = 0,84»
4 8 12 16 20 24 28 32 36 40 44 48 I, мксек
Фиг. 7. График зависимости квадрата' радиуса фронта ионизации от времени для взрыва III на фиг. о. Измеренная величина энергии взрыва равна 30,5 дж.
Измерения фронта ионизации цилиндрических ударных волн 161
Интерпретация
При теоретическом исследовании сильных ударных волн Лин [4] получил следующее соотношение между временем и положением фронта цилиндрической ударной волны:
(2)
где / — время, /? — расстояние от оси взрыва до ударного фронта, р0 — начальная плотность газа перед ударной волной, Е — энергия взрыва на единицу длины, В — безразмерный параметр (его значение, например, для воздуха равно 3,94) [6], зависящий от отношения удельных теплоємкостей у-
Соотношение (2) справедливо при следующих условиях. Энергия при взрыве освобождается мгновенно; возмущение газа ударной волной подобно во все моменты времени, и с течением времени происходит лишь изменение линейных размеров возбужденной области. Газ предполагается идеальным с постоянным отношением удельных теплоємкостей. Потери энергии на ионизацию и излучение пренебрежимо малы.
В случае когда соотношение (2) применяется к ударным волнам, образованным при взрыве проволочек1), энергию взрыва на единицу длины можно вычислить непосредственно по результатам измерений положения ударного фронта; плотность газа при этом предполагается известной. Кривая зависимости квадрата радиуса от времени должна представлять прямую с тангенсом угла наклона пг, равным
Используя известные значения ш и р0, вычисляем Е.
Анализ данных
На фиг. 4 приведен типичный пример экспериментальной кривой. На прямолинейном участке кривой экспериментальные точки удовлетворяют параболиче-
") Детально этот вопрос рассмотрен в работе [2].
11 Зак. 965
162
Д. Джонс, Р. Галлет
скому закону, описываемому уравнением (2). При взрыве проволочки подводимая энергия в течение 1— 2 мксек переходит в энергию взрыва, вычисляемую по начальному наклону кривой. В таком случае экспериментальные данные ложатся на прямую линию до тех пор, пока применимо приближение сильной ударной волны. На фиг. 4 отклонения от прямой начинаются, с 18,1 мксек. В этот момент скорость ударной волны равна 1,42 км/сек, число Маха — 4,13. Последняя точка измерения получена через 45 мксек; соответствующее число Маха равно 1,64.
Таблица 1
Величина наклона т = 2 (/Г//?р0)1/2 [см2/сек\
Подводимая энергия, дж/см Диаметр проволочки, мм Давление, мм рт. ст.
100 200 300 400 500
282
0,229 0,92 0,71 0,74 0,77 (0.55)
0,381 1,13 1,55 1,68 1,19 —
0,458 (1,65) 1,59 1,35 1,03 0,92
361
0,229 0,76 0,56 0,69 (0,36) 0,46
0,381 1,32 1,56 1,11 0,76 0,62
0,458 1,30 1,72 1,90 1,28 1,17
500
0,229 (0,98) 0,63 0,40 0,33 0,25
0,381 1,25 1,75 1,08 0,86 0,70
0,458 1,48 1,89 1,99 1,84 1,36
0,482 1,32 1,18 0,94 0,81 0,70
Было проведено исследование ударных волн, возбужденных при взрыве медной проволочки, при различных значениях размеров проволочки, давления газа и подводимой энергии. В табл. 1 приведены значения тангенса угла наклона прямых т. Из этой таблицы видна вполне определенная зависимость значений т от давления, за исключением случая проволочки диаметром
Измерения фронта ионизации цилиндрических ударных волн 163
0,229 мм. В круглых скобках указаны значения, полученные с меньшей точностью.
Предыдущая << 1 .. 33 34 35 36 37 38 < 39 > 40 41 42 43 44 45 .. 88 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.