Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Электрический взрыв проводников - Чейс В.
Чейс В. Электрический взрыв проводников. Под редакцией Рухадзе А.А. — М.: Мир, 1965. — 360 c.
Скачать (прямая ссылка): elektrichesliyvzriv1965.djvu
Предыдущая << 1 .. 28 29 30 31 32 33 < 34 > 35 36 37 38 39 40 .. 88 >> Следующая

В,- (5) - (5 - 5,У (5 - 52)' (5 - 53)Л
Г(^1~>?о)г__4_"1-А
[ % ЧРг\ '
[ 1\ 1ХСХ\ '
(8)
- (Яі - Яр) , 1 21.,
-№-/?о)
>1,2

(^¦ + /?о)2
-(/?2 + Ло)
Аналогичное уравнение может быть получено для напряжения на взрывающейся проволочке. Использование приведенного выше решения в каждом конкретном случае связано с громоздкими вычислениями и поэтому неудобно для объяснения влияния параметров линий пе-
Влияние параметров системы подводящих проводов 139
редач как элементов разрядного контура. Эти вычисления проведены здесь лишь для того, чтобы показать, что анализ даже относительно простого контура является очень громоздким в математическом отношении.
Анализ существенно упрощается, если заряженный конденсатор заменить генератором прямоугольного импульса бесконечной длительности с амплитудой У\ и при. ?і = 1,2 = 0. Опыт показывает, что такие предположения справедливы при практическом расчете цепей, если
(/?, + Сх > І(2ЛГ— 1). (9)
*
1у <~. (Ю)
^¦ + #0 ^ V
где величина К определена ниже в (14) и (18).
Изображение Лапласа для тока /(/) через сопротивление /?2 теперь имеет вид .
о>_ *М1+^0 ехр[— п1] ,19.
5(/?а+Л) 1 — ЛШехр[~2и/] ' V*'
М— Яо~Я\ д/— Я0 — Я2 т — /?„ + /?, ' У?0 + /?2 •
Если ЖЛ/< 1, как это имеет место в работах с взрывающейся проволочкой, то
1-^ехР[-2./] -1 + Л^ехр(-2дО +
+ М2Л/2 ехр (— 4л/) + ... + М№ ехр (— 2я/7). (13)
Изображение Лапласа при этом может быть записано в виде
Я = ,1*1+%!) ? М'-Ы-Ъхр [- (2у -1) я/), (14)
21
где К — Цт + т—число отражений от сопротивления /?2-
140
Р. Мейнингер
Решение для * (г) можно записать в виде
IW«J^^2дl^-W'-•«(<-J2t^). (15)
в(,_«4^-) = 0,
Общий вид этого решения приведен на фиг. 3. Как указывается в работе [1], это решение можно интерпретировать как суперпозицию отраженных волн, распространяющихся между концами линии. При каждом отражении от /?2 часть энергии поглощается, а остальная часть
-у* »
• і
1 'Зі ЛІ 21 Ш. 111
V V V V V V
Фиг. 3. Ток через /?2 в зависимости от времени.
возвращается к источнику. Количество поглощенной энергии (а следовательно, и ток) является функцией произведения MN и общего числа отражений, предшествовавших данному моменту. Время между двумя последовательными отражениями от /?2 является функцией только длины линии передачи и скорости распространения вдоль линии и поэтому равно 2//о. Эта величина используется при выборе критерия для пренебрежения Ь\ и Ь2 в формулах (10) и (11). Значение /т соответствует максимальному току, возможному в цепи после бесконечного числа отражений. В некоторых цепях время, необходимое для достижения 90% этой квазистационарной величины, определяет точность предположения (9). Если это время значительно меньше, чем постоянная времени (/?1 + /?о)С«, то напряжение на конден-
Влияние параметров системы подводящих проводов 141
саторе не может заметно падать и конденсатор оказывается источником постоянного напряжения. После достижения этого квазистационарного состояния напряжение на конденсаторе начинает падать и точность решения для /(Ос увеличением времени уменьшается.
На фиг. 4 показана зависимость форм-факторов М и N в формулах (12) —(15) от отношения импедансов
нагрузки к характеристическому импедансу линии передачи. Следует указать на характерную особенность, что при малых значениях отношений импедансов величины М и N изменяются слабо. Так, например, если даже сопротивление 7?2 взрывающейся проволочки существенно меняется со временем, то на решении *"(/) это заметно не сказывается. Обычно максимальное значение величины /?2 используется в приложениях формулы (15"),
142
Р. Мейнингер
Так как функция и и — у - ^ является единичной ступенчатой функцией, то суммирование в уравнении (15) при данном числе ступенек тока К и определенной, величине. Я% представляет сумму конечного ряда
01-1-—I—i—-1-1-1-1__|_ ' I 1
0,2 0.4 0,6 О, В 1,0
ш
Фиг. 5. Зависимость 5„ от ММ.
геометрической прогрессии. Эта сумма обладает следующими свойствами:
(16)
^"-т^ш- <17)
/С==-~-{-™ (равно ближайшему целому числу после
момента * —0). (18)
Влияние параметров системы подводящих проводов 143
Подставив выражение для 5К в формулу (15), можно записать выражение для тока ?(0 в более компактном виде
(19)
На фиг. 5 представлены графики зависимости величины 5К от произведения ЛШ при различных числах
15 20 25 30 Число отражений К
35 40
И5
Фиг. 6.
Зависимость суммы единичных ступенчатых функций от числа отражений.

1
м-
2 1
ступенек К- На фиг. 6 показана зависимость 5кот числа ступенек К при различных MN. Из рассмотрения этих фигур можно установить, что при малом значении произведения ММ величина 5к, а следовательно, и *"(/)
144
Р. Мейнингер
слабо меняются при изменений ММ Этот результат вместе со слабой зависимостью величины N от R2 при больших значениях N значительно уменьшает влияние нелинейности /?2 на ток i(t).
В общем случае, когда Ri Ф Ro и R2 Ф Ro, максимальный ток im, протекающий через У?2, имеет вид
Предыдущая << 1 .. 28 29 30 31 32 33 < 34 > 35 36 37 38 39 40 .. 88 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.