Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Электрический взрыв проводников - Чейс В.
Чейс В. Электрический взрыв проводников. Под редакцией Рухадзе А.А. — М.: Мир, 1965. — 360 c.
Скачать (прямая ссылка): elektrichesliyvzriv1965.djvu
Предыдущая << 1 .. 19 20 21 22 23 24 < 25 > 26 27 28 29 30 31 .. 88 >> Следующая

I
Ниже описан простой эксперимент, в котором исследовалось рентгеновское излучение от взрывающихся проводников. Использовалась электрическая батарея аккумуляторов, описанных ниже. В отверстие взрывной камеры вставлялся небольшой кусок фотопленки, завернутый в бериллиевую фольгу.. В камере, куда помещалась алюминиевая проволочка длиной 1,5 см и диаметром 0,075 мм, создавался вакуум и проволочка взрывалась. Было обнаружено, что часть пленки, подвергавшейся действию излучения (в бериллиевой обертке), оказалась заметно затемненной. Такой же эксперимент был проведен при атмосферном давлении; потемнения, фотопленки не было обнаружено. Таким образом, следует показать, что потемнение пленки вызвано рент-
') Другой особенностью является, например, видимое отсутствие явления паузы тока []).
Взрывающиеся проволочки — источник рентгеновского излуч. 109
геновским излучением, а также определить продолжительность излучения, его спектральные характеристики и пространственное распределение.
Для исследования вопроса о распределении источников излучения была применена камера обскура (камера с маленьким отверстием), при помощи которой наблюдалось рентгеновское излучение взрывающегося проводника и поддерживающих электродов. На фиг. 1 представлены фотографии, полученные с такой камерой.
Размер отверстия 0,034 см
Размер отверстия 0,020см
А ? в
Фиг. 1. Фотографии, полученные с камерой обскура.
Верхний ряд снимков получен при помощи камеры с диаметром отверстия 0,034 см, нижний — с диаметром отверстия 0,020 см. На снимке А фиг. 1 изображены электроды и взрываемый полый цилиндр диаметром 1,0 мм. Снимок сделан в видимом свете камерой, находящейся в том же положении, что и при взрыве. Отличие снимка А от последующих снимков Б и В состоит в том, что в последних двух случаях камера обскура была экранирована бериллиевой фольгой толщиной 0,025 мм для того, чтобы преградить путь видимому свету и в то же время пропустить возможно больше рентгеновское излучение. На фотографии Б дано
но
И. Витковский и др.
изображение взрыва алюминиевой проволочки диаметром 0,076 мм, закрепленной между двумя электродами таким же образом, как и цилиндр на снимке А. Видно изображение одного из электродов (первоначально положительного), ответственного за наиболее мощное рентгеновское излучение. Подобная картина наблюдается в стандартных импульсных рентгеновских трубках, когда один из электродов при бомбардировке электронами испускает рентгеновские лучи с максимумом энергии, соответствующим приложенному напряжению. Однако сходство неполное, так как при облучении фотопленки (тип G) рентгеновскими лучами, пропущенными через тонкую серебряную фольгу, наблюдалась лишь незначительная доля излучения с энергией выше 10 кэв, в то время как приложенное напряжение превышало 150 кэв.
В настоящее время создается модель взрывающегося проводника, которая объясняет относительную мягкость анодного излучения. Эта модель распространяется на случай взрывающихся полых цилиндров для того, чтобы объяснить различие в распределении источника рентгеновского излучения при взрыве цилиндров и проволочек. Основное предположение при создании модели было сделано относительно механизма рентгеновского излучения. Считалось, что электроны, появившиеся в самом начале процесса из-за ионизации, ускоряются электрическим полем, приложенным к проволочке, а затем замедляются из-за соударений с почти покоящимися ионами взрывающегося вещества. Замедление сопровождается излучением свободно-свободного и свободно-связанного типов. Так как вещество расширяется, среднее расстояние между соударениями увеличивается (в различной степени в разных частях взрыва), что приводит к значительному росту энергии электронов. Однако, поскольку прилагаемое напряжение падает с уменьшением плотности, имеется область1) оптимальной плотности, в которой при данных напряжении и
') В работе [2] приведены данные об изменении плотности взрывающихся проволочек из алюминия диаметром 0,076 мм при подводимой мощности 400 дж/см в интервале 0 — 2 • 1Сг^7 сек.
Взрывающиеся проволочки — источник рентгеновского излуч. 111
токе возникает максимум мощности рентгеновского излучения.
Применим теперь эту модель для объяснения распределения источника, изображенного на фиг. \,Б. Излучение из области электрода оказывается мягче из-за того, что незначительное число электронов может пройти всю длину проволочки без соударений," и поэтому энергия электронов не может увеличиться на величину приложенного потенциала. Число соударений электронов с ядрами в проволочке на единице видимой площади оказывается значительно меньше, чем в электроде, так как плотность проволочки падает, а плотность электрода остается постоянной. Этот результат наводит на мысль о том, что для получения интенсивного рентгеновского излучения из проволочки, достаточного для регистрации на фотопленке, необходимо как можно дольше поддерживать оптимальный режим плотности и напряжения. С целью увеличения интенсивности излучения проволочку окружали диэлектриком, оставляя узкую щель параллельно проволочке для наблюдения за рентгеновским излучением с помощью камеры обскура. В первом опыте рентгеновские лучи регистрировались по всей длине проволочки. Однако окружающий диэлектрик не позволяет использовать более одного канала для наблюдения взрыва. В связи с этим была предложена другая схема, в которой поддерживалась достаточно высокая плотность в течение необходимого времени. Взрывался полый алюминиевый цилиндр радиусом 0,5 мм и толщиной стенок 0,015 мм (его масса соответствует алюминиевой проволочке диаметром 0,0076 см). Полученный результат изображен на фотографии фиг. \,В, где видно, что источник рентгеновского излучения концентрируется в центре взрыва. Хорошо заметно отсутствие однородности вдоль оси взрыва, несмотря на то, что происходит некоторое смазывание изображения из-за конечной величины отверстия камеры (диаметр 0,34 мм). Расстояние от объекта до отверстия для всех трех фотографий фиг. 1 равно 2,9 см, а расстояние от отверстия до фотопленки — 0,9 см.
Предыдущая << 1 .. 19 20 21 22 23 24 < 25 > 26 27 28 29 30 31 .. 88 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.