Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Электрический взрыв проводников - Чейс В.
Чейс В. Электрический взрыв проводников. Под редакцией Рухадзе А.А. — М.: Мир, 1965. — 360 c.
Скачать (прямая ссылка): elektrichesliyvzriv1965.djvu
Предыдущая << 1 .. 18 19 20 21 22 23 < 24 > 25 26 27 28 29 30 .. 88 >> Следующая

-.- ж .н •''г их: .... •:ій ТҐГ: п % І І „ 1_-ц і іу: їіІІІ ф
•v- :::: А — і:.: '¦]" 1 р:' т.і - і;л т ч # "г і і.;* -•
:•=.-: |р -іі СІЇ Я ар = ¦:гп т. ГТТТ ::.-г *ЦЇ.;
"-ц Р 111. із і ;ш тгг -'і і -я; ції і І1 пі:
7ттт им її*1 :ш їм тн: :е- Щ :и: і! і .... 1. !! ! Ц -і !и: -і: . -ї: ті "Г- А *и. ::::
г::: г.':: "¦¦ :І : іТТгГ *т*т 11:1 *- ::г;
. 'І і:;. тг *т~* '*!' їй ;н; :*іт Ні ' »і: ЇЙ
: г к- ::гі г-г* г-і т& !;:' ІЗ! -•і
¦!¦¦ тг •:¦ '¦ і;'; iv. і::! і •:і ! ¦ ;і 'і" г-іі
•:|: |!;! г.. —и Ї— ~ТТ1 г ¦*і І-'
—- і — !•:• 1 - : •v
Л < г: ....
і і Э' - .,.: '¦У'-'' ¦ і:
/ \ % ш .і ; реї і і»
/ v ! :!:. ¦н- .11: ї1-
* і *'|"' і! ї'тґ чг- 1ч"
! 1 і: "X V тгі! .1 • т4і |:|;
1 -;- :. ш. : г'|г і:г -
-Г.'. г і ь "г:
і І1' — г і-ін • ,і ЦІі-
ггг- -І: : Т: І;* »:'
і г: і *¦ 1-і: у і.:
к ;ЇІі ¦, — ¦¦•} г-ііі 16 .: :і:
} 7мм
Фиг. 7.
этом свидетельствуют расчеты и измерения в случаях кристаллов с решеткой типа №С1 [4]. Поэтому можно полагать, что в очень далекой инфракрасной области проявится аномальная дисперсия, вследствие чего могут значительно возрасти оптические постоянные.
Рассмотрим теперь поглощение, связанное с аномальной дисперсией, которая приводит к сокращению
104
Г. Арнольд, У. Коня
расстояния, на котором наиболее вероятен обмен энергией. Расчеты в этом случае достаточно просты: капля радиусом г имеет фокус в точке на расстоянии й
где Ап — изменение,оптических постоянных. Энергия, проходящая через каплю, пропорциональна ее попереч-
ЇА7ЛІ
Фиг. 8.
J
ному сечению и поглощается таким образом, что на расстоянии й составляет
/ ~ кг2 е хр (— с2с1). (5)
Эта энергия может инициировать новый фазовый переход. Поэтому она пропорциональна вероятности обна
Расстояния между стратами
103
ружения поблизости новой капли. Используя выражения (4) и (5), получим1)
яу(йГ)~ (^Д/г)2ехр(— с2с1). (6)
Это та же функция распределения, которая была найдена экспериментально. При выводе этого соотношения
0,3
о
о і 2мм
Фиг. 9.
не учитывалось отражение, которое может иметь место на поверхности сферы, и толщина капель. Последнее привело бы к некоторой модификации формулы, которая, однако, не имеет большого значения, поскольку рассматриваются лишь пропорциональные величины, да и сами эксперименты не достаточно точны, чтобы имело смысл обсуждать такие малые эффекты.
') В оригинале в формуле (6) допущена опечатка, — Прим. ред.
106
Г. Арнольд, У. Кони
Теперь можно рассмотреть коэффициенты поглощения, получаемые экспериментально. Как видно из таблицы, они лежат в пределах 4—8 мм~1. Это почти соответствует коэффициентам поглощения обычного черного стекла в области видимого света, однако для металла
0,3
2 ММ
Фиг. 10.
в области сильного поглощения соответствующие коэффициенты гораздо больше: они могут доходить до 80 000 мм~1. Таким образом, можно сказать, что рассмотренное выше излучение может иметь длину волны около 0,01 мм.
Из эксперимента следует, что коэффициент поглощения зависит от диаметра проволочки. В этом нет ничего неожиданного. Максвелловская теория дает такую зависимость для металлических проводников; в данной
Расстояния между стратами ЮТ
работе не принимается во внимание пинч-эффект. Это может изменить давление в проволочке и повлиять на оптические свойства.
Рассмотренные стоячие волны сами по себе не могут объяснить приведенную ранее функцию распределения. Вклад отдельных линий в сплошной спектр невелик, и условия получения стоячих волн весьма специфичны, так что существование последних маловероятно и энергия, которая может быть сфокусирована в маленьком пятне, невелика.
ЛИТЕРАТУРА
1. К они, сб. «Получение и исследование высокотемпературной плазмы», ИЛ, 1962, стр. 135.
2. Rudenberg R., Transient Performance of Electric Power Systems, McGraw-Hill, N. Y., 1950, p. 445.
3 Turnbull D., Solid State Physics, vol. Ill, F. Seits and D. Turn-bull (eds.), Academic-Press, N. Y., 1956, p. 256. 4. Bansigir K. G., Lyengar K. S., Acta Cryst., 14, 727 (1961).
ВЗРЫВАЮЩИЕСЯ ПРОВОЛОЧКИ - источник РЕНТГЕНОВСКОГО ИЗЛУЧЕНИЯ
И. Витковсшй, П. Бей, У. Фауст, Р. Фулпер, Г. Ливитт, Дж, Шипман
Введение
Электрический взрыв металлических проводников в вакууме во многих отношениях отличается от взрывов в газах при атмосферном давлении. Одной из отличительных особенностей взрывов проводников в вакууме1) является рентгеновское излучение. Диагностика рентгеновского излучения объясняет основные процессы, обусловливающие излучение, а именно взаимодействия сильных электрических полей с ионизованным веществом взрывающихся проводников. Цель настоящей работы — изучение методов получения рентгеновского излучения, достаточного для исследования этих процессов, получение некоторых характеристик рентгеновского излучения и установление их связи с электрическими характеристиками взрывающихся проводников.
Предыдущая << 1 .. 18 19 20 21 22 23 < 24 > 25 26 27 28 29 30 .. 88 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.