Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Электрический взрыв проводников - Чейс В.
Чейс В. Электрический взрыв проводников. Под редакцией Рухадзе А.А. — М.: Мир, 1965. — 360 c.
Скачать (прямая ссылка): elektrichesliyvzriv1965.djvu
Предыдущая << 1 .. 17 18 19 20 21 22 < 23 > 24 25 26 27 28 29 .. 88 >> Следующая

страт в диапазоне 210—70 мм рт. ст. (фиг. 3) постоянно и меньше, чем при 760 мм рт. ст. Это может свидетельствовать о развитии турбулентности или же о том, что столкновение паров с молекулами воздуха повышает дисперсию первых. Убывание числа страт на пластинке при уменьшении давления до 25 мм рт. ст. не столь определенно, чтобы его особо обсуждать. В дальнейшем рассмотрении исключены опыты, выполненные при давлениях выше 210 мм рт. ст.
Расстояния между стратами
99
Далее был проведен анализ расстояний й между стратами. На фиг. 4—10 представлена функция распределения расстояний между стратами в зависимости от й. Эта функция нормализована таким образом, что полное число учтенных расстояний равно единице. Функция
Фиг. 4.
N(d), полученная таким образом, может быть аппроксимирована выражением
Л^(А?) = ^ехр(— c2d), (1)
где
q = 4f- • (2)
в соответствии с нормировкой. Наиболее часто встречающееся расстояние dfr связано с константами следующим образом:
dlr = \. (3)
Число проведенных экспериментов, а также количество страт, показывающих резкие отклонения и точность анализа, приведены в таблице.
7*
100
Г. Арнольд, У. Конн
Материал Диаметр, мм Число экспериментов Число страт Число страт на пластинке Суммарная длина страт на пластинке, мм Среднее расстояние между стратами, мм Сг, мм 1
А1 0,25 25 428 17,1 ±2,3 1,6±0,2 0.4 5
0,13 6 321 53,5±11,2 0,54±0,09 0,25 8
Ад 0,16 22 843 38,3 ±4,2 0,75 ±0,08 0,3 7
0,08 10 213 21,3 ±3,3 1,29 ±0,16 0,25 8
Си 0,23 10 184 18,4 ±3,1 1,47±0,19 0,5 4
0,20 15 268 17,9 ±2,8 1,51 ±0,19 0,3 7
0,08 14 287 20,5±2,9 1,33±0,15 0,25 8
Если бы процесс формирования каждой страты был независимым, то наиболее часто встречаемое расстояние определялось бы средним числом страт, наблюдаемых в одном эксперименте, т. е. в этом случае имело бы место нормальное распределение около среднего значения, определяемого длиной проволочки, деленной на полное число страт плюс 2 (это соответствует концевым точкам проволочки). Эксперимент не подтверждает такой закономерности. Параметр й?/г, взятый с диаграмм, не зависит от полного числа страт на пластинке. Одно и то же йГг можно обнаружить для случаев, в которых полное число страт отличается примерно в 2 раза, а само й}г в 2—4 раза меньше расчетного. Таким образом, должен существовать механизм, при котором в окрестности каждой страты образуется еще одна страта. Ниже будет сделана попытка дать некоторое объяснение наблюдаемой функции распределения. Рюденберг [2] провел количественный расчет процесса взрыва проволочки при следующих предположениях: проволочка нагревается электрическим током; в середине ее температура достигает точки плавления и она начинает плавиться. Обе фазы существуют одновременно: жидкая вдоль всей проволочки и твердая во внешней сфере. Спустя некоторое время внешняя сфера исчезает и вся проволочка оказывается в жидкой фазе. После этого
Расстояния между стратами
101
проводник разрушается и происходит взрыв. Эта теория не учитывает влияния фазовых превращений. Хорошо известно, что фазовые переходы по термодинамической
Фиг. 5.
статистике являются разрывными процессами. При образовании новой фазы необходима энергия в количестве, несколько большем, чем требуется для образования частиц критического размера [3]. Частицы, не достигшие критического размера, стремятся «раствориться» в исходной фазе ввиду относительного возрастания свободной энергии за счет поверхностных процессов. Если, однако, при каких-либо флуктуация* все же образуются частицы критических размеров, то далее они продолжают расти уже спонтанно. В рассматриваемом эксперименте образуются маленькие капли жидкого металла.
102
Г. Арнольд, У. Конн
Вид функции распределения, обсуждавшийся выше, показывает, что такие капли способны концентрировать энергию в непосредственной близости. Полученная сфера будет действовать как оптическая система для волны, если скорость волны изменяется при прохождении
Фиг. 6.
через сферу. Условие фокусировки «линзой» заключается в том, чтобы скорость внутри сферы была меньше, чем в окружающей среде. Однако обычно скорость в жидкости оказывается больше, чем в твердом веществе, вследствие более высокой плотности последнего.
Этот аргумент не справедлив в случае аномальной дисперсии. К сожалению, авторам не известны точные измерения оптических постоянных металлов в условиях, имеющих место при взрыве проволочки. Есть, однако, некоторые соображения, указывающие, что сдвиг в зна-
Расстояния между стратами
103
чениях оптических постоянных весьма вероятен. Внутренняя энергия в жидкой фазе больше, чем в твердой. Высшие электронные уровни будут заселены, так что поглощение излучения малых частот делается более вероятным. Однако одновременно будет наблюдаться также сдвиг уровней энергии к низшим значениям. Об
1 "! " і? л "¦к •• —1
— —¦ Г" ¦А: г .... *:':•:
':'):: її; -я
мм ::. ::п йИ «і. ? 11 і і к І •ііі аг
Предыдущая << 1 .. 17 18 19 20 21 22 < 23 > 24 25 26 27 28 29 .. 88 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.