Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Электрический взрыв проводников - Чейс В.
Чейс В. Электрический взрыв проводников. Под редакцией Рухадзе А.А. — М.: Мир, 1965. — 360 c.
Скачать (прямая ссылка): elektrichesliyvzriv1965.djvu
Предыдущая << 1 .. 13 14 15 16 17 18 < 19 > 20 21 22 23 24 25 .. 88 >> Следующая

Материалы класса II могут быть разбиты на две подгруппы: подгруппа Па, когда энергетический коэф-
Характеристики быстрого взрыва проволочек 87
фициент удельного сопротивления является отрицательным (ф/^е<0), однако сопротивление проволочки возрастает с увеличением энергии (йЯ.1йЕ>§) после начала испарения и до почти полного испарения (молибден, вольфрам, платина), и подгруппа Пб, когда йр/^е<0, однако (1Я/с1Е<0 (титан, железо и никель).
При малых уровнях мощности сопротивление в обоих случаях возрастает после достижения энергии испарения. При больших мощностях сопротивление падает с началом вторичного пробоя.
Теоретическое рассмотрение показывает, что обе модели в исследованных в данной работе случаях быстрых взрывов проволочек имеют общие черты. В течение всей фазы начальной проводимости глубина проникновения тока больше, чем радиус проволочки. Кинетическое давление все время превышает магнитное, за исключением некоторого начального отрезка времени. Внутри токонесущего ядра проводимость примерно равномерна. Слой паров материала проволочки оптически толстый, так что наблюдаемое излучение является поверхностным. Во всем диапазоне исследованных параметров скорость излучения энергии много меньше скорости ее поступления. Теплопроводность паров невелика. Электрический нагрев имеет джоулев характер (электрон-ионные или электрон-атомные соударения).
В течение взрыва столб является стабильным и однородным без каких-либо микроразрядов или других неоднородностей. Токонесущее ядро должно быть, очевидно, устойчивым и равномерно сокращаться.
Плотность ядра при взрыве приближается к плотности твердого тела, так что, когда выполняются условия сверхзвуковой модели, внутренняя область проволочки может оказаться перегретой. Все эти особенности отражены ниже.
Материалы классов I и II
(Быстрый взрыв проволочки. Фаза первичнойпроводимости.)
Общие особенности и свойства
1. Радиус меньше глубины проникновения тока. 2- ^кинет^^^Ллагн (кроме начального периода).
88
Ф. Уэбб и др.
3. Приближенно однородное распределение тока, протекающего в ядре.
4. Квазитермическое равновесие внутри ядра.
5. Очень большая оптическая толщина паров.
6. Наблюдаемое излучение, исходящее с поверхности.
7. Интенсивность излучения меньше подводимой мощности.
8. Плохая теплопроводность.
9. Джоулев механизм нагрева; нагрев атомов и ионов благодаря ион-электронным соударениям.
10. В течение процесса взрыва: устойчивый столб;
нет сужений;
нет микроразрядов;
нет осевых неоднородностей;
равномерно расширяющиеся пары;
ровная токонесущая проволочка.
11. К проволочке можно подвести энергию, большую или меньшую энергии испарения.
12. р = р (є, давление),
13. В некоторых случаях ядро перегрето.
14. Плотность ядра приблизительно равна плотности твердого вещества.
Различие материалов обоих классов
Выше в Ту іїрійг > 0 класс I йр/дГе 0 класс II
В большинстве экспериментальных условий, исследованных в данной работе,
Му<С.2і— класс I (сверхзвуковая модель). ^-у^^Б — класс II (абляционная модель).
Удельное сопротивление
В момент включения тока радиус проволочки мал по сравнению с глубиной проникновения тока, т. е. распределение тока почти однородно по всему ее поперечному сечению. Основными носителями тока являются электроны, которые передают энергию атомам, благодаря соударениям.
Характеристики быстрого взрыва проволочек
Соударения, передающие импульс, связаны с тепловым движением атомов около их положения равновесия. Во всем диапазоне экспериментальных условий, охваченных в данной работе, времена соударений электрон-атом и электрон-ион оказываются короче, чем времена, характерные для динамической картины взрыва, так что электронная и ионная температуры, по-видимому, близки друг к другу.
При наличии однородного тока решетка должна вначале прогреваться равномерно, однако с ростом температуры увеличивается и давление. Механизм снижения давления — тепловое расширение решетки. Решетка может расширяться лишь в радиальном направлении, однако максимальная скорость, с которой может происходить расширение, равна скорости звука. Проволочка разогревается все сильнее, и, следовательно, требуется еще дальнейшее расширение решетки для снятия избыточного давления. Вероятно, в изученном диапазоне экспериментальных условий тепловая релаксация решетки никогда не имела места, так что внутри проволочки при данной температуре должны были развиваться очень высокие тепловые давления. Более того, магнитное давление протекающего по проволочке тока также препятствует ее расширению. Результирующие тепловые давления могут быть очень большими (10*— 105 атм). Известно, что при данной температуре для большинства материалов (серебро, медь, молибден) удельное сопротивление уменьшается с ростом давления.
Для серебра и меди коэффициент зависимости удельного сопротивления от давления отрицателен [5(а)], так что с понижением удельного сопротивления во внутренних областях следует ожидать возрастания плотности тока. Более сильный нагрев приведет к увеличению удельного сопротивления ввиду положительного знака его энергетического коэффициента, результатом чего явится почти однородное распределение тока по поперечному сечению проволочки.
Предыдущая << 1 .. 13 14 15 16 17 18 < 19 > 20 21 22 23 24 25 .. 88 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.