Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Электрический взрыв проводников - Чейс В.
Чейс В. Электрический взрыв проводников. Под редакцией Рухадзе А.А. — М.: Мир, 1965. — 360 c.
Скачать (прямая ссылка): elektrichesliyvzriv1965.djvu
Предыдущая << 1 .. 12 13 14 15 16 17 < 18 > 19 20 21 22 23 24 .. 88 >> Следующая

Плотность материала проволочки — наименьшая на фронте, но она все еще остается высокой и увеличивается к центру. В это время ударный фронт в воздухе, по-видимому, еще не образовался. Если в промежутке существует достаточно сильное электрическое поле, когда волна разрежения достигает окрестностей фронта паров, то, вероятно, вторичный пробой инициируется именно возле фронта. Если поле оказывается слишком
Характеристики быстром взрыва проволочек
83
слабым, вторичного пробоя не происходит. Этот тип процесса показан на фиг. 23.
j постоянно
йе
га
00
>0
'г 'о

-Вторичный проМ
Фиг. 23. Сверхзвуковая модель для серебра (класс I) во всем диапазоне экспериментальных условий в воздухе;
Абляционная модель. Молибден (класс II)
В данных экспериментах время, необходимое для прохождения сечения проволочки звуковой волной при температуре испарения, оказывается, как правило, много меньше, чем время, необходимое для подвода к проволочке скрытой теплоты парообразования при
Определенных УРОВНЯХ уДеЛЬНОЙ ПОДВОДИМОЙ МОЩНОСТИ!
6*
84
Ф. Шб и др.
В этом случае ситуация оказывается отличной от рассмотренной выше. Вплоть до начала испарения плотность тока, по-видимому, весьма однородна (см. следующий раздел). В этом случае опять магнитное давление может повысить точку кипения, однако очень скоро кинетическое давление становится доминирующим, так что происходит испарение.
Предполагается, что при температуре испарения фронт испарения распространяется от поверхности внутрь проволочки (абляционная модель). По одну сторону фронта испарения плотность равна плотности твердого вещества при температуре испарения, а по другую сторону имеется расширяющийся газ, который является почти не проводящим, за исключением области у самого фронта.
В широком диапазоне давлений и температур, за исключением области, близкой к критической точке, скрытая теплота испарения почти постоянна. Большая часть энергии, запасаемой в проволочке при температурах выше точки испарения, должна идти на испарение и лишь сравнительно малая доля — на нагрев до температуры кипения, величина которой повышается в связи с возрастающим давлением около фронта испарения. В этих условиях можно связать скорость изменения радиуса и мощность, подводимую к проволочке
М ~ (—) 2г$1Ь '
а также ту часть сечения проволочки, которая испарилась ко времени I,
г
Iй*
а=«(»о-О = ЛЖ-'
где Ё — мощность омического нагрева; г—радиус фронта испарения к моменту времени /; Ь — удельная скрытая теплота испарения; / — первоначальная длина
Характеристики быстрого взрыва проволочек 88
щ | .---1--¦- --------- " ¦ —------"¦
проволочки; /*о начальный радиус проволочки; я — начальная плотность материала проволочки и а—площадь поперечного сечения испаренной области.
Эти зависимости графически представлены на фиг. 24. Основные особенности абляционной модели: 1) время, потребное для испарения, того же порядка величины, что и удвоенное звуковое время, и 2) зависимость удельного сопротивления от подводимой энергии, которая в большей степени определяется материалом и условиями эксперимента (например, давлением).
Справедливость этой модели может быть подтверждена данными фиг. 14.
Изучение зависимости сопротивление — энергия, представленной на фиг. 14, позволяет теперь сделать некоторые выводы о примерной величине удельного сопротивления после начала испарения. Было предположено, что проводящее сечение убывает как отношение подведенной энергии к энергии, необходимой для испарения. Таким образом можно получить удельное сопротивление только до того момента, как подведено примерно около 2/з скрытой теплоты. Выше этой точки имеют место отклонения удельного сопротивления от общей зависимости. Очевидно, что оцениваемые таким образом удельные сопротивления убывают с ростом подводимой энергии после начала испарения. Это имеет место, даже несмотря на некоторое возрастание сопротивления.
При высоких удельных мощностях по мере продвижения фронта испарения во внутренние области проволочки вокруг проволочки может установиться область высоких давлений, препятствующая расширению паров. Далее удельное сопротивление, по-видимому, убывает таким образом, что время, необходимое звуковой волне для пересечения проволочки, может стать соизмеримым со временем испарения или даже меньше последнего, так что будут соблюдаться условия сверхзвуковой модели и произойдет перегрев. Такой ход кривых может объяснить 50% перегрева, наблюдаемого на общей зависимости фиг. 14. Еще более отчетливо это показано на фиг. 7, где максимумы тока возникают лишь незадолго до достижения энергии испарения.
86
Ф. Уэбб и др.
С увеличением плотности энергии после начала испарения у материалов класса I внутреннее удельное
J постоянно
1Г0
Фиг. 24. Абляционная модель для молибдена (класс II) в большей части диапазона экспериментальных условий в воздухе;
сопротивление во всех случаях возрастает, а у материалов класса II убывает; это происходит до тех пор, пока после начала испарения к проволочке подводится до 2/з скрытой теплоты испарения.
Предыдущая << 1 .. 12 13 14 15 16 17 < 18 > 19 20 21 22 23 24 .. 88 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.