Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Электрический взрыв проводников - Чейс В.
Чейс В. Электрический взрыв проводников. Под редакцией Рухадзе А.А. — М.: Мир, 1965. — 360 c.
Скачать (прямая ссылка): elektrichesliyvzriv1965.djvu
Предыдущая << 1 .. 9 10 11 12 13 14 < 15 > 16 17 18 19 20 21 .. 88 >> Следующая






1 1 1 1
5-Ю3 НО"
Плотность энергии Е,дж/е
Ф и г. 8. Расчетное удельное сопротивление для серебряных проволочек, взрываемых в воздухе.
Внизу указаны значения плотности энергии для начала плавления (а), конца плавления [б), начала испарения (е) и конца испарения (г).
64
Ф. Уэбб и др.
Для материалов обоих классов кажущееся удельное сопротивление несколько ниже справочных данных [5] *) почти до значений плотности энергии, соответствующих началу расплавления. Выше этой точки измеренное удельное сопротивление оказывается в несколько раз ниже справочных данных.
Измеренное значение удельного сопротивления молибдена в конце расплавления составляет ~ 7з от справочного; для меди эта величина равна ~60% от справочного. Сопоставить справочные и измеренные значения можно по данным фиг. 10.
В случае материалов класса I перед паузой тока или вторичным пробоем может наблюдаться сильный «перегрев», так как к проволочке подводится энергия, в несколько раз превосходящая энергию, необходимую для испарения. Для материалов класса II относительная величина перегрева при данных условиях меньше, хотя при высоких удельных мощностях она довольно значительна.
Развитие процесса во времени
При данных условиях эксперимента время — в^ = А'г). необходимое для испарения материалов класса I, как правило, того же порядка или меньше, чем время, требуемое для пробега звуковой волне поперечного сечения проволочки при температуре испарения. Для материалов класса II при тех же условиях время, необходимое для испарения, во много раз превышает это «звуковое» время.
Ввиду того что для материалов класса I кажущееся удельное сопротивление после начала испарения не определяется удельным содержанием энергии, естественно проверить предположение о том, что состояние проволочки в течение испарения зависит от времени явным образом, а не в неявной форме через временную зависимость энергосодержания.
') Справочные значения относятся к удельному сопротивлению при давлении 1 атм.
I
«С
си
I
8
о
а:
- 1 -1- _—,---- - Г ' ' I ...... 1-

и V
о
• I А
• о - V 7 А А
• О V « V ¦ А А А к А А
¦ А.
•• -
(5) г. ^
•1
Г
1
с \ к 7
с!,мм А 0,025*0,7 ; 1В кв V 0,025*0,7 ; 15не ¦ 0,025"0,7 ; 13 кв о 0,025*0,7 ; Юкв • 0,025*0,7 ; 10 ке

У
ж
ъ *
f ¦ Экспериментальные данные + СлраеОЧНЫР Панине
1 ,6 в ы 1 1 © Данные К( 1 !¦ 1 'йлхакерс 1 1 1,
' 5-Ю3
Плотность энергии Е,дж/г
ПО*
Фиг. 9. Расчетное удельное сопротивление для медных
проволочек.
Внизу указаны те же значения плотности энергии, что и на фиг. 8.
5 Зак. 965
1000
а 0,025мм*0,7т +¦ Справочные данные
100

1



I
1
1 10
1
2?
1,0
о
в
А
5-Ю'
1-Ю'
1,5-Ю1
Плотность энергии, дж (г
Фиг. 10. Расчетное удельное сопротивление для оловянных проволочек при напряжении 19 кв.
Внизу указаны значения плотности энергии для конца плавления (а), начала испарения (б) и конца испарения (в).
I
1
1
100
10
1.0
а
ш Экспериментальные данные 4- Справочные данные
1б1 *
4,мм*1,ш А 0,025"0,7 ; 18 кв О 0,05 к0,7 ; 18 кв V 0,025*1,1 ; 18 кв • 0.025*1,5 ; 18 кв о 0,025*1,1 ; 10 кв 0 0,05"0,7 г 10Кв х 0.075*0,7; 10 кв
5-10* НО*
Плотность энергии, дж/г
1,5-10'
Фиг. 11.
Расчетное удельное сопротивление молибденовых проволочек.
для
Внизу указаны значения плотности энергии для начала плавления (а), конца плавления (<5), начала испарения (е) и конца
испарения (г).
б*
68
Ф. Уэбб и др.
На фиг. 12 и 13 кажущееся удельное сопротивление серебряных проволочек отложено в функции времени. Эти графики, охватывающие весь диапазон экспериментальных условий, показывают, что в данном случае возрастание кажущегося удельного сопротивления после начала испарения происходит со скоростью, зависящей
woo г
900ь 800-700 Є00
IC0C
Unumjcm о 0,7
л і,і 18к» о i,s
Фиг. 12. Кажущееся удельное сопротивление в функции времени от начала испарения серебряных проволочек диаметром 0,025 мм.
только от начального радиуса проволочки и независящей от начального напряжения заряда и длины проволочки. Значения удельного сопротивления отклоняются от первоначального хода кривой после 9 нсек для проволочек диаметром 0,025 мм и спустя 16 нсек для проволочек диаметром 0,05 мм. Время этих отклонений соответствует началу вторичного пробоя.
К моменту начала вторичного пробоя энергия, необходимая для испарения, подведена к проволочке.
Характеристики быстрого взрыва проволочек 69
Возрастание кажущегося удельного сопротивления может быть очень хорошо аппроксимировано экспоненциальной кривой с постоянной времени ~4 нсек для проволочек диаметром 0,025 мм и 8 нсек для проволочек
§ і
5;
со"
і
і
i
1000 800
600
400-
200
100
80
eo -
7П-1-1 / I-Г
J /
J
р-рМЫ/ /о ° °
Д /о
1—Г
//Д ff° ' У-
У /
_L_J_L
Диаметр, мм
о 0,025 а 0,05 Д 0,012 А 0,055
¦ I I I ' ' ' ' ' ' ' '
5 10 /5
Время от начала испарения, нсек
Предыдущая << 1 .. 9 10 11 12 13 14 < 15 > 16 17 18 19 20 21 .. 88 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.