Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Электрический взрыв проводников - Чейс В.
Чейс В. Электрический взрыв проводников. Под редакцией Рухадзе А.А. — М.: Мир, 1965. — 360 c.
Скачать (прямая ссылка): elektrichesliyvzriv1965.djvu
Предыдущая << 1 .. 8 9 10 11 12 13 < 14 > 15 16 17 18 19 20 .. 88 >> Следующая

56
Ф. Уэбб и др.
-2000
-1000
40
Время, нсек
Фиг. 4. Типичные осциллограммы тока и напряжения и расчет
и длиной 0,7 см, взрываемой в
?=0,0362 мкгн; емкость
Сопротивление проволочек. Подводимая энергия
Энергия, подводимая к материалу проволочки, была рассчитана из осциллограмм тока и напряжения путем вычитания энергии, запасаемой в индуктивности промежутка, из интеграла произведения тока и напряжения:
Характеристики быстрого взрыва проволочек 57
Время, нсек
ные величины для молибденовой проволочки диаметром 0,025 мм воздухе при напряжении 13 кв. 0,0163 мкф; ?0=0,010 мкгн.
Сопротивление проволочки в процессе взрыва было получено из осциллограмм тока и напряжения после учета влияния индуктивности проволочки и изменения тока. Сопротивление рассчитывалось по следующей формуле:
IV /
58
Ф. Уэбб и др.
НО
Время, исек
Фиг. 5. Типичные осциллограммы тока и напряжения и расчет ной 0,7 см, взрываемой при напряжении 13 кв.
где Яю — сопротивление проволочки, Уу, — напряжение на ней, Ьгв — начальная индуктивность проволочки, / — ток и й1\<Х1 — скорость изменения тока.
Расчетную или кажущуюся плотность энергии е можно найти путем деления подведенной энергии на первоначальную массу проволочки. Расчетное или кажущееся удельное сопротивление р получается из соотношения р = аЯъ,11, где /—первоначальная длина проволочки и а — первоначальная площадь сечения. .
Характеристики быстрого взрыва проволочек 59
20 й0
Время, нсек
ные величины для железной проволочки диаметром 0,025 мм и дли-(Остальные параметры те же, что и на фиг. 1.)
Для оценки плотностей энергии, необходимых для инициации и завершения расплавления и испарения, были использованы значения энтальпии на единицу массы при давлении 1 атм [2]. Удельные и скрытые теплоты, проявляющиеся в реальных условиях взрыва проволочек, несколько иные. Вследствие отсутствия данных об уравнении состояния весьма трудно предложить более разумный подход. Более того, скрытая теплота ис-
60
Ф. Уэбб и др.
парения почти постоянна в широком диапазоне давлений, за исключением области в окрестности критической точки.
На фиг. 8—11 представлены зависимости расчетного удельного сопротивления от расчетной плотности энергии для различных длин и диаметров проволочек из Ag, Си, Бп и Мо и различных напряжений заряда.
Можно видеть, что зависимости кажущегося удельного сопротивления от расчетной плотности энергии для различных элементов в данных условиях совпадают до установления фазы испарения, но ведут себя различным образом при более высоких величинах плотности энергии, хотя и здесь имеется также «общая зависимость», которая может быть прослежена до начала отклонений вследствие роста удельного сопротивления. Для более высоких удельных мощностей «общая зависимость» может быть установлена до возникновения отклонений вследствие вторичного пробоя. Для материалов класса I кажущееся удельное сопротивление с увеличением энергосодержания возрастает гораздо быстрее, чем для класса II. У некоторых материалов класса II (№, Ре, Т\) удельное сопротивление с ростом плотности энергии уменьшается. На фиг. 9 также приведены некоторые данные Кейлхакера [3] для медных проволочек при сравнимых удельных мощностях. Данные Кейлхакера очень хорошо согласуются с результатами проведенных измерений.
Это наблюдается, когда интегралы действия — временной интеграл квадрата плотности тока [4] и временной интеграл квадрата электрического поля — представляются как функции расчетного энергосодержания 1).
Расчетное удельное сопротивление является функцией лишь плотности энергии.
') Сопоставление интеграла действия и кажущегося удельного сопротивления с плотностью энергии не выявит изменений в площади сечения проводящего канала, которая зависит лишь от расчетной плотности энергии.
Шр ЫюдЩ
см
J_I_|_
_\_[__]__I_и
сю
см
J_и.
? о а
шщ *?/ чиюон'тощ
О) о
X о) н св
1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 • 1 ' V 1
- 1__
1 у' -
Г * -
- X"
\______—х--- _______х-С—^ —
1 1 1 1 1 1 1 1 . 1 1 1 1 4 ( 1 1
см
см
СМ
см
J_1_!_
то 'у эпнэивпшойиоз
I I I i__I_|_
I I I
см
см
Со Сч 00
вх'д эпнэшйииц
О)
с 5
О ю
нем о

й 5
" о. о
ч Я
к к и
о
со
к
¦е-
го С\] *- С}
I
Л_I_1_
,1 I I 1
1 I I
и1щ1шоон1тощ
к « в* о ч о и о
Он
в
О <?
аз о
ю к
ч а
о <и
Я в
н я
ф Си
я в
а*
си я Я и и Я
и
и о
к
а'Н о о
Ы =
ян 1атэжйищ
%
I
1 i
I
1 1
100
10
1,0
,- —I- ' и » г- 1 !..- 1 г— Г- _-!-

0 ¦
л 1 Ш ипЬ11с^МА,1ьП11 (и/1 данные +Справочные дан
V ные
? ¦ 1
• п 0 V - А 0
• 0 ) А о А о и о° ° 1
-п= ;—^ТО—ТО-
i ~ ^-

и
"О—-- 1

I
4
с1,мм*1,см А 0,025*0,7; 18кв о 0,05 "0,7; 18не ш 0,025* 1,1 ; 18 кв 0 0,025*1,5 ; 18кв V 0,025"0,1; Юкв • 0,025*1,1 ; /Оле о 0,025*1.5 ; 1

Предыдущая << 1 .. 8 9 10 11 12 13 < 14 > 15 16 17 18 19 20 .. 88 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.