Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Семиколенков Н.П. "стрельба из танковых пулеметов " (Военное дело)
Детонация и взрывчатые вещества - Борисов А.А.
Борисов А.А. Детонация и взрывчатые вещества — М.: Мир, 1981. — 392 c.
Скачать (прямая ссылка): detvv1981.djvu
Предыдущая << 1 .. 91 92 93 94 95 96 < 97 > 98 99 100 101 102 103 .. 130 >> Следующая

"А ЭсЬПрегооп!, Ткпппо1ов1са1 ЬаЬогаюгу ТГШ, Р.О. Воя 45, К^А-гЮО, 1Ье Ме1Пег1аш)5. Ргос 6[Ь Йутравшт ([ш.) оп 1>[опа1|оп, Аи^ив! 24-27, 1976, Сисопайо, Са11[от|а.
гэг
А .Шильлероорд
ОПИСАНИЕ МОДЕЛИ
Рассмотрим модельное гетерогенное взрывчатое вещество, состоящее из зерен и имеющее в своем объеме поры, например гранулированное или прессованное ВВ. Предположим, что при прохождении ударной волны через это ВВ в каждой поре в результате ее схлопывання по описанному Мадером [4] механизму фокусировки ударных волн образуется горячая точка. Размер горнчей точки примерно равен начелькому размеру поры, что было продемонстрировано двумерными расчетами Мадера | 4] на примере сферической поры в нитрометаие. Горячая точка прогревается по объему неравномерна Однако для простоты примем, что некоторая определенная часть первоначального объема поры превращается в горячую точку с однородным распределением температуры. Горячая точка взрьтвеется спустя время задержки воспламенения (период индукции) т после своего образования;! может быть рассчитано на основании аррениусовской кинетики реакции в гомогенном ВВ, если известна температура горячей точки. В течение промежутка времени т внутрь горячей точки распространяется волна разрежения, при во— дишак к ее охлаждению, так что эффективный равмер горячей точки уменьшается. Предположим, что в разреженных областях горячей точки реакция полностью замораживается и что тепловой взрыв неразреженкой части горячей точки не будет приводить к мгновенному инициированию реакции в окружающем ее взрывчатом веществе. После теплового взрыва горячей точки (размер которой скорректирован с учетом влияния волны разрежения) образуется волна (импульс) давления, догоняющая и усиливающая инициирующую ударную волну, С учетом вклада всех горячих точек рассматриваемая волновая струхтура аналогична ударной волне,за фронтом которой взрывчатое вещество прореагировало еще не полностью. Усиленная ударная волна приводит к понвлению более горячих точек, реагирующих более быстро и дающих, следовательно, больший вклад в усиление ударной волны. Этот процесс будет продолжаться до тех пор, пока вклад горячих точек не достигнет своего насыщения, т.е. когда т станет столь малым, что влияние волн разрежения окажется мелосуществанным. В этом случае интенсивность ударной волны вырастает настолько, что волна инициирует объемную (гомогенную) реакцию, такую же, как в гомогенных ВВ,
Долю прореагировавшего ВВ ( в процессе инициирования можно представить следующим образом:
/= /г0М + /г.т - <П
где ''гом и /г т есть доли ВВ, реагирующего по механизму объемной реакции (аррениусовская кинетика, как в случае гомогенных ВВ) и по механизму реакции в горячкх точках соответственно.
Модель ударчовопнового инициирования
293
Кинетическое уравнение аррекиусобского типа имеет вид
'/тем/А = М1 " /гх>м)«р(-?0/ЛГ). (2)
Объемная доля горячих точек/гт_ может быть определена следующим образом;
/гл = ап4/3-1т(Ло-ет)5. (3)
где /гл - объемная доля горячих точек в заряде ВВ; о - доля прореагировавшей части горячих точек; п - количество горячих точек в единице объема; Д0 - радиус первоначальной сферической поры; с" — скорость звука (скорость респр ос гранения волны разрежения); т - период индукции теплового взрыва горячей точки. Уревнение (3) определяет объемную долю горячих точек в зарине ВВ с учетом воздействия волн разрежения. Предполагается, что поры равномерно распределены по объему ВВ и имеют сферическую форму одного размера. й0 рассматривается как радиус сферы, имеющей тот же объем, что и первоначальнан пора. Если аналогичным образом определить Йг как радиус сферической гранулы (зерна), имеющей тот же объем, что и гранула ВВ, то можно прийти к следующему соотношению (для случая, когда количество пор в елемеите объема совпадает с количеством гранул);
*0=*Г^ГП\ ,4,
где - плотность сплошного (непористого) ВВ; р — плотность пористого ВВ,
При выводе уравнения (4) предполагается, что плотность газа в порах Пренебрежимо мела. На основании этого же предположения для к получим
(5)
4/ЗтгДЗ рев Из уравнений [3) - [5) следует
Из "уравнения (6) вытекают интересные выводы относительно вклада горячих точек в долю прореагировавшего ВВ, Видно, что этот вклад тем больше, чем меньше р (больше пористость заряда) и меньше т [больше давление). Кроме того, существует условие /гт > 0, т.е.
2 94
А.Шипьпвроорд
Ст < нг (-^~ ) • , (7)
Р
откуда следуют критические усповия на давление, размер зерен и плотность ВВ.
Важно отметить, что т не эаьисит от размера зерен или плотности ВЁ (так как температура горячей точки ни является функцией размера пори [91 }. а рассчитывается по амплитуде ударной волны в зерьах (но не из полных соотношений на скачке для пористого ВБ).
Если учесть распределение зерен ВВ по размеру, то уравнение (6) имеет вид
= «<Рнн-р)ЯЯ0-.тРР^0 (й)
Рвв/«0Э«'Я0
Здесь р — плотность распределения пор по размеру, а интегрирование выполняется по всем размерам пор. Ниже используется га— уосовское распределение размеров пор Дп.
Предыдущая << 1 .. 91 92 93 94 95 96 < 97 > 98 99 100 101 102 103 .. 130 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.