Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Семиколенков Н.П. "стрельба из танковых пулеметов " (Военное дело)
Детонация и взрывчатые вещества - Борисов А.А.
Борисов А.А. Детонация и взрывчатые вещества — М.: Мир, 1981. — 392 c.
Скачать (прямая ссылка): detvv1981.djvu
Предыдущая << 1 .. 79 80 81 82 83 84 < 85 > 86 87 88 89 90 91 .. 130 >> Следующая

Критические условия ударноволнового инициирования
259
энергии в очаге реакции получим выражение НЕ
- - = Ри - тги . ( 4)
dt
Интеграл этого уравнения о случае инициирующего иьшу^ьсл прямоугольной формы имеет вил
Е'кр-. (ри-пт)т. (51
Аналогичным образом полним вь.есто уравнения (1)
( Р 1 - Р^)т = const. (6)
Все обсуждаемые здесь механизмы концентрации энергии в горн-чих точках учитывают движение вещества, примыкающего к внутренним порам, относительно макроструктуры зеряда. Это относительное движение вызвано, по-вцдимоьЕу, тем, что возникающее в заряде напряжение превышает напряжение, соответствующее пределу разрушения иди текучести, В случае прессованных порошков такой предел зависит от уплотняющего давления, которое составляет несколько килоб&р. Тэйлор i 12) получил оледующее вырвжение для тепловой энергии, выделяющейся в результате пластической деформации взрывчатого вещества, окружающего единичную пору: 9
Здесь ri - коэффициент эффективной вязкоотн и У- давление, при котором начинается охлопывание поры. Тейлор предположил, что чув отвит ал ьность таких прессованных взрывчатых веществ можно охарактеризовать посредством критического значения величины Яр. Вводя предал текучести в уравнение (2), получим
?кр =-~- ¦ <й>
В рамках описанной здесь эвристической модапи процесс ударно— волнового инициирования детонации включает образование горячих точек и последующее реагирование вещества в этих точках со скоростью, обеспечивающей дальнейшее их существование. Для образования горячих тенек необходимо приложить напряжение, превышающее предал текучести, а для обеспечении необходимой скорости самоподдерживающейся химической реакции в етих точках необходима некоторой минимальная скорость подвода энергии. Таким образом, уравнений (5) и (8) следует рассматривать совместно, что дает
260
Р. Стресо. Дж. Нвннмн
Необходимо отметить, что механическая прочность зарида взрывчатого вещества влияет также и на температуру горячей точки. Для движения пор существенной является лишь разность скоростей
и - а у ¦ где и, — массовая скорость, соответствующая упругой деформации матрицы взрывчатого заряда, поэтому вместо уравнения
() можно записать
7, = ?<и- и,)!. (10)
где
,1у = У'р0с (И)
а а - продольная скорость распространения звука во взрывчатом вошестве.
КРИТЕРИЙ ИНИЦИИРОВАНИЯ ПО МАССОВОЙ СКОРОСТИ
Единственное отличие критерия Р21 от критерия критической энергии Р2т ¦'ррЬ' = гс-пя! состоит в том, что знаменатель последнего выражения содержит волновой импеданс. Волновой импеданс обычно мало меняется и, ироме того, данные по воспламенению почти всегда недостаточно полны или точны для того, чтобы отдать предпочтение той или иной ферме критерия воспламенения в интервате экспериментальных условия, где каждый из ния обеспечивает хорошее согласие с экспериментальны!>ш данными, рассмотрим критерий, в котором за основу взята величина и 'т , что соответствует Ргт!р^('г или 7"з т/Л.
Можно подобрать такие критерии воспламенения, которые соответствовали бы критерию по давлению и столь же хорошо удовлет>-воряли бы экспериментальным данным, но были бы выражены через массовую скорость. По аналогии с уравнением (в) можно написать
|ц'-"щ)т = сопв1. и -> ит .
где и т— минимальное значение амплитуды ударной волны, еше способной инициировать протекание за своим фронтом реакции, обеспечивающей переход в детонацию. По аналогии с доводами ТеЯЯора 112], но в той ть связи с процессом схлопываяия пор, которая использовалась при выводе уравнения (10), вместо уравнения (12) можно написать
(и — и. )1 т = соря!. и > иу , (13)
Критические условии уяариолопиоеого инициирования
26'
где Uy есть массовая скорость на пределе текучести, определяемая уравнением (11). По-видимому, um > В|1
Каждое из написанных выше двух выражений обладает следующими свойствами, которые согласуются с рассмотренными выше фактами:
1. В случае относительно сильна волн, таких, что u » и,Г1 и и » Ну , оба критерия принимают форму «'т« спле!.
2. Наличие величин ищ и "у подразумевает (в соответствии с обсуждавшимися выше положениями) существование определенной амплитуды ударной волны, ниже которой инициирование не происходит.
3. Величина и2 представляет собой удельную кинетическую энергию, которая может сконцентрироваться в порах и привести к образованию горячих точек при торможении потока.
4. Построенный по данным Рота [10] и Бауара [ill критерий инициирования, основаячый на массовой скорости, позволяет описать результаты опытов для конкретного ВВ в широком интервале плотностей, тогда как критерия, содержащий давление, этого сделать не позволяет.
Действительно, амплитуда ударной волны может быть выше как предела текучести, так и минимального уровня мощности, который обсуждался в связи с уравнением (4), Если в уравнении (12) вычесть иу как из " , так и из am и таким образом учесть условие возникновении пластического течения или разрушения, то критерий примет следующий вид:
«и - и,,)1 - [um -uy)2] т= cone(| „ > Um > ^ , (14)
Предыдущая << 1 .. 79 80 81 82 83 84 < 85 > 86 87 88 89 90 91 .. 130 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.