Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Семиколенков Н.П. "стрельба из танковых пулеметов " (Военное дело)
Детонация и взрывчатые вещества - Борисов А.А.
Борисов А.А. Детонация и взрывчатые вещества — М.: Мир, 1981. — 392 c.
Скачать (прямая ссылка): detvv1981.djvu
Предыдущая << 1 .. 65 66 67 68 69 70 < 71 > 72 73 74 75 76 77 .. 130 >> Следующая

0,4263 + 0,0008 9,99 ± 0,19
Таблица в
Термодинамические свойства твердого СО-, при 293 К. О ГПа
Ро = 1,48В г/см3 [данная работа! г> г; - 1,62 км/с [данная работа!^ ('р - 1,77 Дж/г К[ данная работа]3
^ " 1,74 к м/с
°«= 5,41 ' Ю""1 к-т [данная работа!"
= 1,54 Дж/г К У = 0,93
' Оценка на основании линейной энстрапопяции экспериментальной Зависимости ппотности от температуры, приведенной в работе I 211, Имеющиеся данные дп л более высоки* температур, отклоняющиеся от линейной аппроксимации, не рассматривались.
^ Первый член линейной аппроксимации в координата* - Ьр1 , уравнение (33].
0 Определено посредством аппроксимации завионмости теплосодержания от температуры,приведенной е работе [ 20 ], в виде полинома второй степени с началом в тске 25° С
6. Олинджвр. Г. Квйди
В 1926 г. Маас и барнес [211 выполнили очень подробное исследование термодинамических свойств твердого и жидкого С02.На основании изморенных этими авторами значений плотности твердого С02 в интервале температур от 88 до 1ЬС К (выше 186 К экспериментальная кривая резко отклоняется от пикейной зависимости в координатах I — Ч ) и теплосодержания в интервале температур от 90 дг> 212 К значения указанных параметров твердого СО? бьь-ли экстраполированы к температуре 293 К. Экстрополяцня была линейной для ллэгнэсти и киадратчческой для теплосодержания. По наклонам пэлуч'-'нных кривых при 293 К были вычислены и,, и Ср-Значении этих параметров приведены в табл. G. Используя значение ['о = 1/р0= 0,67211 гм^'г, получим в координатах L's! —Vot следующую зависимость, которая аппроксимирует экспериментальные данные, приведенные в табл. 5.
Ls! ~- 1,62Ич l,TU„r, cm
U?t > (1,7 i,m >i. ;3 = \,Ш г.'Ъ.И.
Используя yp;iP>iJHiis и термодинамические параметры, приве-
денные в табл. С, апрелечим расчетную адиабату Гюгонно для твердого С02 с Р1ачальнОй точкой при 29 3 К:
UK = 1,740 + 1,в5 tp .
Upl > 0,7 км/i:, Ро = 1,498 г/см1.
Аналогично ВВ, рассмотренным выше, твердый Ш, состоит пэ молекул, связанны* друг с другом силами Бан—дер-Ваальса, Следовательно, как в случае тэна п ТАТБ, зависимости l'a — Ци и ?<'5 — Up При низких давлениях должны быть квадратическимн. Таким образом, истинные значения с, и cs. по-видимому, ниже тех значений, которые получаются по формулам (31) и [32). Имеющиеся экспериментальные данные не позволяют оценить коэффициент при члене второй степени, и поэтому аппроксимация оказывается точной лишь при значениях Ьр1 и Ьр превышающих 0,7 км/с.
н,о
Как в с тучае <.,02 , для исс!едования сжимаемости Н,О было использовано твердое вещество — лед—Vil, который является устойчивой фазой 11,0 при температуре 298 К и давлениях выше 2,5 ГПа, Экспериментальные данные по сжимаемости Г|ЬД&—VII, полученные- с использованием рентгеновской методики, были опубликованы ранее [22]. В этих опытах в качестве индикатора давления использовался алюминий. Однакэ позднее было обнаружено, что связь давления с относительным объемом алюминия, взятая в этой работе в качестве калибровочной кривой, в диапазоне давлений до 10 ГПа дает значения
Уеврная стгмлаиасть ifra. ТАТБ, і 0„ и ц,д 217
') РеэультатынеспубликовЭннОго исследования, выполненного ОлинажерйМ,с оДновремеиньм сжатием NaCI и \\.
давления, заниженные на -4 - 5%". Поэтому давления были скорректированы, а уточненные результаты приведены в настоящей статье. Табличные данные, связывающие относительные объемы алюминия и пьда-VU, заимствованы из работы [22] б&3 изменений- Изотермическая сжимаемость алюминия описывается следующей формулой;
= 5.290 + 1.38В fp, - *33' р0 = 2,701 г/см1.
Начальный удельный объем льда-\'1| [0,717 см Vr) выбран таким образом, чтобы уравнение (1) было линейным. Соответствующее
линейное уравнение изотермической сжимаемости льда-Vll имеет вид
1\, = 2,Й72 + 1,685 Upt , (34) E'rr 0,5 кмх, Ро = 1,3% гчм1-
Чтобы рассчитать адиабату Гюгонио для льда—V'l|, выходящую из точки, соответствующей нормальным условиям, нужна сделать некоторые предлоложечия относительно удельной теплоемкости и коэффициента термического расширения. Обычный лед i.[h) имеет структуру, которвя лить слабо отличается от структуры nHSKOTesnepa— турного льда при нулевом давленії» (|с) . Их плотности также почти одинаковы- Поэтому было сделано предположение, что удельная теплоемкость и коэффициент термического расширения этих модификаций льда одинаковы. Б табл. 7 приведены термодинамические свойства льда-Vll при нОрмаль>іьіх условиях, в том числе изотермическая объемная скорость звука, вычисленная по формуле (3-11 Значения этих параметров совместно с уравнением изотермической сжимаемости позволяют рассчитать адиабату Гюгонио, выходящую из точки, соответствующего нормальным условиям
І, = 2,290 + 1,678 Up> (3-,
Ьр > 0.5 км/г, рс = 1,39В г/см1
Т аС пицв 7
ТермОДичами чески е свойстве Н-,0 (лей-VII) при 293 К. 0 ГГ1а
Ри : 1.ЗЙ г см1 г s = 2,92 кіл/ с
с, = 2.8? км/с о,. " 1.7 • 10_І К-; [ 231
' р = 2.0Э Дж/г ¦ К[гэ] Сг - 2.02 Дж/г ¦ К >¦ " 0,69
21В
Б. Опинджвр, Г. Кейди
Предыдущая << 1 .. 65 66 67 68 69 70 < 71 > 72 73 74 75 76 77 .. 130 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.