Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Семиколенков Н.П. "стрельба из танковых пулеметов " (Военное дело)
Детонация и взрывчатые вещества - Борисов А.А.
Борисов А.А. Детонация и взрывчатые вещества — М.: Мир, 1981. — 392 c.
Скачать (прямая ссылка): detvv1981.djvu
Предыдущая << 1 .. 64 65 66 67 68 69 < 70 > 71 72 73 74 75 76 .. 130 >> Следующая

и/„0 = 1 _ 4.43Я . 10-з Л (25)
О < Р < 7 ГПа,
с/ся = 1 - 4,931 - Ю-2 Р + 9,495 ¦ 10-з ^2 -7,202 - 10-4 Р3, (26а)
О < Р < 3 ГПа,
г/с0 = 0,9515- 1,0119 - 10"2Р, (266)
3 < Р < 7 ГПа.
V,, - 1,43 + 10,13 и., -11,45 г/* . (27)
Р' "Р1
6'р, < 0,3 км/с, рп = 1,937 г/см3,
?/„ = 2,90 + 1,67 ир, , (28)
ир, >0,3 км/с, Ро - 1,937 г/смА
На основании экспериментальных данных по изотермической сжимаемости и значений термодинамических пареметров, приведенных в табл. 4, была рассчитана адиабата Гюгонио:
Ь'г = 1,43 + 10,13 ир -11,42 V* , (29)
1р < 0,3 км/с , Рп = 1,937 г/см'.
и, -- 2,90 + 1,68 ир, (30)
0р >0,3 км.'с, рп = 1,937 г/смз.
Коэффициент пропорциональности между (]3 и Ц? на адиабате Гюгонио, вычисленный для вещества ТАТБ в области высоких значений 1'1г [формула (28)] и равный 1,68 существенно ниже значений 2,32 и 2,50, которые получили соответственно Коул-берн с Лндьярдом и Крейг[!8], однако близок к аналогичным вепи—
Т абпица 3
Криствппографические параметры ячейки ТАТБ "
У/У0 Давление, ГПа о а, А о Ь, * о С, А °,° У.0
1.0000 0.00 9,010л э.огв2» 6,8122> 108,6 Э 91,8 2> 120,0Э
,0,9965 1 0.0009 0.171 0,05 9,016 ± 0.009 9,034 6,807+ 0,017 108,6 91,8 120,0
0,9626 1 0.001 2 0.871 0,07 8.986 1 0,021 9,004 6.492+ 0,020 109,5 91,9 120,0
0,9724 ± 0,0010 1,411 0.06 6.9581 0.018 8,976 6,461 1 0.014 109,5 91,9 120,0
0,9597 ± 0,0009 2,14± 0.06 8.944 ±0,009 6,952 6,376+ 0,011 109,8 91,9 120,0
Ь;9507 1 0,0015 2.69 1 0,10 8.877+ 0,017 8.695 6,289 ± 0,013 109,9 91,9 120,0
0,9374 1 0,0014 3.56+ 0.08 8,846 + 0,016 8,864 6,205 1 0.012 110,1 92,0 120,0
0,6029 1 0,0011 6.17 + 0,10 8,7521 0,018 8,770 6,039 1 0,015 110,4 92,0 120,0
0.8929 1 0,0015 7,02 1 0,13 8.678 + 0,005 8,695 5,951 + 0,001 110,6 92,0 120,0
" Ь, о , р, и у вычислялись ПО а и с . а Данные работы [ 17].
214
Б. Опинджвр. Г, Квйди
Таблице 4
Термодинамические свойства ТАТБ при 293 К и 0 ГПа
р0 = 1,937 г/см-Ч17І
с, = 1,43 км/с
Ср = 1,0ОДж/г > К [ 20
е., = 1,43 кс/с [19І
a t. = 9,95 • 10^ К" 1L КейдиІ1*
f.'r ^ 0,Э9 Дж/г . К
у - 0,20
Кейдн измерил объемное термическое расширение монокристалле ТАТБ, В плоскости а — Ь расширение не было обнаружено; в иепревлеиии, перпендикулярном плоскости а— Ь, кристалл расширился От 1,689 мм до 1,710 мм при изменении температуры на 125°С,
чинам, известным для многих других ВВ, Чтобы удовлетворить экс пери ментальным данным по сжимаемости, полученным для тэна, приходится представлять расчетную кривую Гюгонио полиномом второй степени в координатах fs _ц вплоть до давлений 5,5 ГПа, Напротив, в случае ТАТБ уже при давлениях выше 2,0 ГПа можно ограничиться линейной аппроксимацией. Объясняется это тем, что, как уже отмечалось выше, в тэне связи Ван—дер—Ваал ьс а действует по всем направлениям кристаллической решетки, тогда как в ТЛТБ — лишь в одном направлении. Кроме того, следует отметить, что вычисленное здесь значение коэффициента Грюнайзе-на, равное 0,20, оказалось гораздо ниже значения 1,60, которое приведено в справочнике Добратна [\?,]. Столь низкое значение коэффициента Грюнайэена обусловлено низкой объемной скоростью звука (1,43 км/с) и малой величиной коэффипиентатермического расширения (9,Г1 ¦ 10-5 К-1). Хотя в действительности обе величины могут быть несколько больше иэ—за влияния пористости на скорость звука г' с учетом недостаточной точности определения коэффициента термического расширения, тем не менее в данном случае коэффициент Грюнайэена, по— видимому, не превышает 0,4,
СО,
Для того чтобы получить дифракционную картину СО^,естественно, необходимо исследовать твердое вещество. Наковальню с установленной на пей бориллиевой кольцевой капсулой, содержащей [ЧаР, охлаждали жидким азотом, циркулировавшим вокруг основания наковальни. После охла/гленггя капсулы, потерев кусок промышленного сухого льда о ее край, насыпали небольшую кучку из мелких осколков сухого льда на? отверстием в капсуле. Верхнюю наковальню.
Ударная сжимаемость гэма, ТАТБ, С02 и Н20
215
имеющую комнатную температуру, по возможности быстро опускали на кучку сухого льда; при этом некоторое количество частичек С02 проникало в отверстие капсулы, заполненное і\аК, В этих опытах спиртовую смесь не использовали, чтобы не осложнять чрезмерно проведение эксперимента, к тому же нет никаких данных, доказывающих, что С02 не растворяется в спирте. Удельные объемы С02> измеренные при температуре 293 К н давлениях от 3 до 10 ГПа, приведены в табл, 5,
Ударную адиабату твердого С02,выходящую из точки, соответствующей нормальным усповиям, можно рассчитать, если имеются опенки начального удельного объема [(, коэффициента термического расширения а„ и теплоемкости Ср для этих условий.
Таблица 5
ідельньй объем С02 при давления» до 10 ГПа {Температура 2ЭЗ К)
Давление,
смЗ/ г ГПа
0,4965 ± 0,0007 3,30 ±0,14
0,4638 ± 0,0006 5,52 + 0,12
0,4529 + 0,0006 6,68 +0,14
0,4462 ± 0,0006 7,18 ± 0.04
0.4433 +. 0,0010 7,70 + 0,12
0,4403 ± 0,0005 7,89 ± 0,13
0,4357 і 0,0007 В,67 + 0,09
0,4290 ± 0,0007 9,83 і 0,07
Предыдущая << 1 .. 64 65 66 67 68 69 < 70 > 71 72 73 74 75 76 .. 130 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.