Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Семиколенков Н.П. "стрельба из танковых пулеметов " (Военное дело)
Детонация и взрывчатые вещества - Борисов А.А.
Борисов А.А. Детонация и взрывчатые вещества — М.: Мир, 1981. — 392 c.
Скачать (прямая ссылка): detvv1981.djvu
Предыдущая << 1 .. 63 64 65 66 67 68 < 69 > 70 71 72 73 74 75 .. 130 >> Следующая

If
Е, \VL I - Et \ Va\ = f Г/'у Cv/V ~ P,\dV. (9)
К
Фигурные скобки здесь означают "вычислено при | ... \". Индекс ( вновь, указывает на условия изотермического сжатия. Коэффициент Грюнайзена у определяется по формуле
r = at,e2 /СР- (Ю)
Предполагается, что (7 v и ^'[¦ остаются постоянными при любых услониях изотермического и ударного сжатия, если в исследуемом ВВ этсутствует фазовый переход. Аналогично, изменение эггергаи вдоль кривой Гюгонно данного ВО Определяется выражением
*4 I *V.t -F.h\ 101 = 1 ph \ Vl i l!„- VL). (Hi
Здесь индекс h указывает на условия ударного сжатия. Энергетический расчет завершается определением разности между V[, на изотерме и У/ на адиабате Гюгэнио. Эта разность вычисляется с помощью термодинамического соотношения
\dF./$P)i - I/, ¦ '12)
2 ГО
Б. Опимдквр, Г. К види
Поскольку величина У/у предполагается постоянной, то
ЫМ-*, И;,!- ( \/у )[Рн\ 11 І - ^ ІІ7, І]- (13)
Если для начального состояния принять ?^|1-'0}= /^ІІ^І и затем скомбинировать формулы (9), (11) и (13), то можно получить
У{,
\ Уі 1(1''у1 + Г Р, Л-[Пу/У)С„\{Уі ~Ы
-«'.Ч-^г.-^--"4)
Интеграл, входящий в выражение (14), определяется численным интегрированием:
I о '=' 2
где
(> = ^'Ь'«г,л ~ ^р1гГ)'и„іГ (16)
и
Теперь,зная Р/,\[^\ и 1';,, можно вычислить и$ и {"',,• ТЭН
Результаты исследования сжимаемости тэна были опубликованы ранее [12].Однако в этой работе в качестве калибровочной шкалы давления были использованы более ранние данные Картера по сжимаемости №1 Г, а не новая, исправленная шкала, которая приведена в табл. 1 настоящей работы. Кроме того, Моррис [14] недавно уточнил значение адиабатической объемной скорости звука в тэне. Основные экспериментальные данные, которые быпи пред-отавлены в работе [12] в виде графической связи между относительными объемами тэна и \'дГ-, здесь не воспроизводятся. Ниже приводятся лишь уточненные данные об изотермической
(?у) 11 ударной Ь'з^'р) сжимаемостях (последняя рассчитывается на основании изотермической сжимаемости):
= 2,233 + 2,73? Ср, -0,511 1р\ , (18)
Ср! <0,8 км'с, Ро = 1,774 г/см*,
= 2,759 ' 1,695 Ьр, , (19)
Ср, >0,8 км-'с, р„ = 1,774 г'см3,
(., = 2,320 + 2,612 С\ - 0,379 I „: , (20)
Удврпая сжимаемость гзив, ТАТБ, С02 и II 20
2!1
1'р < 0,8 км'г, Ро -- 1,774 г 1-м >,
<.5 = 2,81 1 + 1,730 (/,, , г?]}
1'р > 0,8 км с, Ро = 1,774 г-'см3-
Термодинамические свойства тэна приведены в табл. 2.
Таблица 2
Термодинамические свойства тэия при 293 К и 0 ГПа
Ро= 1,774 г/см3[ 1?! с5 = 2.32нм/с[14]
= 2,23 км/с о,,- 2.32 . Ю^К"1 115]
С-р = 1,08 Дж/г = К [16] Г„ = 1.00 Дж/г > К
У = 1,15
ТАТБ
Симметрия вещества ТАТБ гораздо ниже симметрии тэна (три— клинная сингокия, определяемая в числами, по сравнению с тетрагональной, определяемой только 2 числами). Более подробно кристаллические структуры этик ВВ рассмотрены в рабстге [171. Макромолекула ТАТБ плоская и имеет форму шестиугольника в плоскости, определяем ой осями а и Ь. Водородными связями она соединена с 6 другими молекулами в гексагональную плотную упаковку. Молекулы, связанные таким образом, обрезуюг слои. Результирующая симметрия в плоскости а — Ь близка к гексагональной (а/Ь = 0,998, у - 119,97°). Слон молекул связаны друг с другом слабыми связями Ван—дер-Ваальса. Точка в одном слое смещена относительно положения непосредственно над соответствующей точкой, расположенной в нижнем слое, так, что ребро ячейки, соединяющее эти точки, или ось с, образует угол 91,82° (уголр) с осью а и угол 108,59° (угол о ) с ооью Ь . Для того чтобы определить параметры ячейки по дифракционным картинам, получаемым при высоких давлениях, используются следующие предположения: 1) отношение а/Ь остается постоянным при сжатии; 2) относительное положение проекции точки верхнего слоя на нижний не изменяется при сжатии. Испопьэуя эти предположения, можно усте— ношть, что если с а есть проекция оси с на ось а при нулевом давлении, а с(,- соответственно проекция оси с на ось Ь при нулевом давлении, то угол р" между осями с и а и угол а между осями с и Ь при высоком давлении равны
= игссоз ( - сЬ х (Ьр /Ь[, )/ср), (22)
0р = игссоя (-са у (а,, >».п)/<:р\. (23)
212
Б. Опииджвр, Г, Кейди
Далее, в сипу первого предположения
ГР = уо, (24)
Индекс О в этих формулах соответствует нулевому давлению, а индекс р указывает на повышенное давление.
При невысоких давлениях (от 0,1 до 3,0 ГПа) регистрируется около 10 дифракционных пиний; при более высоких давлениях число регистрируемых линий уменьшается до 4. Измеренные значения 4 6 были использованы для определения двух независимых переменных параметров ячейки а и с (принятые выше предположения позволяют уменьшить число независимых параметров решетки с 6 до 2). Давление определяется по дифракционной картине ]ЧаГ, который смешан с образцом ТАТБ, Параметры ячейки ТАТБ и давления, определенные по дифракционным картинам, получаемым при высоких давлениях, приведены в табл. 3, Представление экспериментальных данных по изотермической сжимаемости в виде зависимости от давлений двух независимых переменных и зависимости 6'5Г1Ь'р, ) приводит к следующим формулам:
Предыдущая << 1 .. 63 64 65 66 67 68 < 69 > 70 71 72 73 74 75 .. 130 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.