Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Семиколенков Н.П. "стрельба из танковых пулеметов " (Военное дело)
Детонация и взрывчатые вещества - Борисов А.А.
Борисов А.А. Детонация и взрывчатые вещества — М.: Мир, 1981. — 392 c.
Скачать (прямая ссылка): detvv1981.djvu
Предыдущая << 1 .. 62 63 64 65 66 67 < 68 > 69 70 71 72 73 74 .. 130 >> Следующая

Полученные в ходе эксперимента серии рентгенограмм, содержащих дифракционные картины ВВ с индикатором давления, преобразовывались непосредственно в значення /'ні. Оба ВВ, после—
Удар-ая сжимаемость гэнв, ГАТБ, СО., и н,0
207
Таблица 1
Зависикость относительн ых объемов КаСП И Р»аГ от давлении при 293 К
Давление,
ГПа N801 »
0,0 1,00000 1,00000
1.0 0,96263 0,97999
2,0 0.93248 0,96208
3,0 0,90705 0,945Вв
*А 0,84505 0,93106
5,0 0,665вв 0,91747
6.0 0,94831 0,904В8
7,0 0,6325» 0,89316
8,0 0,81822 0,В8221
9,0 0,8049В 0.87193
10,0 0,78270 0,В8225
11,0 0.78124 0,85312
[) Уточненные Фритцвм денные работы [5]. 3 Пересчитано картером на основенни информации, приведенной « работе [9].
дованиые в данной работе, тэн и ТАТБ, не испытывают изменений кристаллической структуры в интервале давлений от 5 до 10 ГПа, Детальные рентгеновские измерения, проведенные с етими ББ другими анторами, позволяют легко определить коэффициенты Миллера для дифракционных пиний исследованных образцов, Ди^ракппэнные пинии сжатых образцов сравкивалясь с дифракционными картинами, попученными при нормальных условиях. Исходя из расстояния между парами дифракционных линий и факторов, определенных по цифсекционным картинам для комбинации ВВ—индикатор при нормальных услошях, вычислялось расстояние й между молекулярными плоскостями (основы цифракционнэй -техники для порошкообразных образцов изложены в работе []1])> На основании расстояния ^ между молекулярными плоскостями и коэффициентов Миллера можно вычислить длины осей элементарной ячейки и углы между осями. Для любой кристаллической системы, кроме кубической, обычно необходимо использовать вычислительные программы, основанные на методе наименьших квадратов. Такие расчеты позволяют определить объем ВВ и объем индикатора давления.
?09 Б. ОлннДжер, Г. Кейяи
МЕТОД АНАЛИЗА ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫХ ДАННЫХ
Полученная в экспериментах кристаллографическая иаформация анализируется двумя способами. Обычно ребра ячейки, находящиеся под давление).], выражают в ннде- многочленов от относительного сжатия ребра ячейки, определенных с помощью метода наименьших квадратов. Было обнаружено [12], что ВВ испытывает при сжатии сильные пикейные изменения в направлении, соответствующем дей— стнию слабой вандерааальсовой связи, В тэне все три ортогональных направления имеют такие связи [12]. В ТАТБ.как будет показано ниже, вандерваальсова связь действует только в одном направлении (см. также работу [13]). Линейная сжимаемость позволяет получить информацию, важную для понимания процесса детонапин сильно ориентированных ВВ, к числу которых относятся некоторые взрывчатые составы на основе ТАТБ и взрывчатые смеси, содержащие крупные кристаллы основного ВВ,
Объем также можно выразить с помощью аналогичного полинома, однако, по— нидимому, более целесообразным является использование формы, в которой обычно запись(вается ударная адиабата:
Ь'„ = <Ч * << + qf-'p ¦ ( "
Здесь индекс i обозначает изотермические условия, а и Vp,
вычисляют на основании давления и объема вдоль изотермы, используя соотношения, аналогичные законам сохранения на ударном скачке;
Usl = [PV0 /(1 - I/К]*. 12)
Upt = i«-n ~ 1/^)1и , м
w*- <&•„ -upt )/u*t. i5»
В уравнении (1), описывающем изотерму, с, - изотермическая объемная скорость звука при нулевом избыточном давлении, которая стоит вместо адиабатической объемной скорости звука в ударной адиабате. Аналогичным образом, параметр я, связан с производной по давлению от изотермического модуля объемного сжатия fi'0l , взятой при нулевом навлекли, соотношением, которое напоминает связь коэффициента во втором члене ударной адиабаты с модулем адиабатического сжатия lf^s
s, =(8i * 1)/4, 5 = |/^г ч П/4, (6)
Если известны адиабатическая объемная скорость звука г1( коэффициент объемного термического расширения о, и теплоем—
Ударная сжимаемость гэна, ТАТБ. UOa и 1I„0 20В
14-971
кость при постоянном давлении ('• р для исследуемого tSB, то можно достаточно точно оценить изотермическую и удержу?-! сжимаемость. Осе эти параметры определяются довалено простыми стандартными методами. Объемная скорость звука при нулевом давлении с4 равна скорости ударной волны Vs при условии Г?, = П. Изотермическая объемная скорость звуха г, и теплоемкость при
ПОСТОЯННОМ Объеме ( (| вычисляются ПО r iit'y 11 1 t с помощью
формул
Cv = Ср - v$ Тс?, (7)
= с, iCv/(v)y' ¦ (8)
Расчеты начинав с допущения, что в формуле (7) t, равно с/ Затем последовательными приближениями на основании формул (7) и (8) вычисляют истинные значения (-„ и е, . Величину г( используют в качоствс константы ъ уравнении (1) вместо того, чтобы вычислять эту константу по экспериментальным Данным методом наименьших Квадратов; такой подход увеличивает достоверность других констант.
Ударную сжимаемость ВВ вычисляют с помощью уравнения (L) следуюдам образом. Изменение энергии при переходе от начального объема 1п к некоторому объему \'t при постоянной температуре Г определяется выражением
Предыдущая << 1 .. 62 63 64 65 66 67 < 68 > 69 70 71 72 73 74 .. 130 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.