Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Семиколенков Н.П. "стрельба из танковых пулеметов " (Военное дело)
Детонация и взрывчатые вещества - Борисов А.А.
Борисов А.А. Детонация и взрывчатые вещества — М.: Мир, 1981. — 392 c.
Скачать (прямая ссылка): detvv1981.djvu
Предыдущая << 1 .. 54 55 56 57 58 59 < 60 > 61 62 63 64 65 66 .. 130 >> Следующая

Таблица 2
Параметры неревтирующего гжсаиктростильбаиа (сплошная тверда в фаза и псевдотермопинамнческвя пористая фаза)
Параметр
Сплошная фаза
Пористая фаза
у/ V
n
Су
30
2.41 г/см3 0.1466 Мб ар
0.575 см3/г
3.465
1.5 КГ'ем^мкс^'к
О
О
2,41 г/см3 0.130 Мб ар
0.Б25 см3/ г 1 .0
О О
"общая форма этого уравнения состояния приведена е работе Л. Грина и др. (ом, дехный оборния). — Прим, лвр*а.
Уравнение для пористого генсвнитроотилобенв
'77
Математическое описание фазового перекода
На рис. 4 показана схела грохфазіші о продстав-юпіія состоянии взрывчатого всщесгв<і ГНС. Г.шновескые сьоііствії грердоіі и і л-л>. воП фаз при высоких давлениях были опг>і>аепеиьі способов, оппслн-ным выше. Таким образом, любое ударное воздействие па это вещество можно рассматривать как фазовый переход между этими феаами.
Согласно работе []П] , проиесс фазового перехода описывается следующим магричкыг-1 уравнением;
,„ [<— )Р , ДУ- I - )р,ДЕ
2
і 2*
ДУ = Т) ~ II', ( Iі. 71 и т.,,-
д. Ударное смятие и "аспацующее «м-иесное раэпожеч-е вещества, рььемзт-риваамыв как фвэоаме переходы мв«іу трамп фаза**-.
178
Д. Хейвс, И. Штчепп
С помощью уравнения (2) можни рассчитать закономерности распространения ударных воль в веществе, претерпевающем фазовый переход. Здесь р - скорость изменения плотности, а к - скорость изменения состава ( х есть вектор, компоненты которого равны массовым долям реагентов). Это матричное уравнение может быть использовано для расчета изменений давления и температуры, соответствующих фиксированной лагран/Ксвоп хоордгцаго во взрывчатом веществе. Все коэффициенты матриц имеют свои обычные значения и могут считаться термодинамическими характеристиками смеси замороженного состава [1HJ.
ЧИСЛЕННЫЕ РАСЧЕТЫ
Кинетика фазовых переходов
Дли проведения расчетов недостает еще определения вектора скорости фазового перехода х . В реальном случае возможны только два типа фазовых переходов: пористое вещество ¦* сплошное и сплошное вещество -, газ (c\i. рис. 4). Все остальные переходы физически нереальны. Скорость разрушения вещества при переходе из пористого состоять в сплошное считалась постоянной цпи давлений, превышающих некоторое пороговое давление, наличие которого предотвращает самопроизвольное разрушение вещества в не-деформируемом состоянии. О скорости (фооращения твердой фазы в газовую будет сказано тшжо.
Обсуждение экспериментальных данных
Приведенное выше определяющее уравнение было введено в крупномасштабный одномерный гидродинамический машинный код, используюший лагрлнжевы переменные, что позволило моделировать результаты опытов с газовыми пушками. Анализ регисгрограмм массовая скорость - время (рис. 2) указывает на существование двух кинетических стадий. Первая стадия была представлена в расчетной MooejiH периодом индукции, величина которого непосредственно определяется состоянием вещества за фронтом ударной волны (рис, 5). На в'корой стадии модельного процесса начальное удар несжатое состояние изменяется в результате химической реакции, скорость которой считается зависящей от локдтьного давления. Предположение о зависимости скорости реакции от давления не только обеспечило наилучшую аппроксимацию экспериментальных донных, по л с успехом было использовано для моделирования поведения prv-940'I []Ц в ударных волнах. Кроме того, получение здесь данные о окорости разпожения хорошо коррелируют с получелньг-п! рацее данными для ударно-сжатого ГНС с начапь—
Уравнение дин пористого гексвнитростипьбена у/д
1,0 е,0 3,0 4,0 50 5,0 Р,ГПц
Рис. 6. Зависимость скорости разложении 01 припеченного павпеиия в случае ГНС с начальной плотностью 1 ,60 г/см -1 [ 41
ной плотностью 1,0 г/см . Эта корреляция, показанная [лге. представляется весьма существенней, поскольку чувствительность ГНС к воздействию ударных волн при двух начальны:; плотностям совершенно различна.
Однако реальный процесс нельзя четки разделить пп а ос ьт—
180
Д. Хвйвс. Д. Митчепя
цельные с гадин, как это предполагалось в модели, В действительности имеются аьа режима химического превращения: химическая реакция, протекающая с низкой или умеренней скоростью, и следующее за ней быстрое разложение вещества. Переход от одного режима к дру[ ому происходит довольно плавно. Заметим, что изменение период.) индукции в довольно широких пределах может быть скомпенсировано соответствующим изменением скорости разложения (например, уменьшение периода индукции — увеличением скорости разложения). Результаты расчета при этом почти не изменятся, "Зто за\1еч.эние показывает приближенный характер кнногичеекцх консгоиг, получаемых ь результате расчета.
Чувствительность х воздействию коротких ударных импульсов
Данные о кинетике разложения гек сани трос тиль бена определялись на основании опытов с инициированием длинным импульсом, в которых применялась газовая пушка. Полученный таким образом закон разложения использовался цля расчета чувствительности ГНС к воздействию коротких ударных волн с длительностью менее 1 мке. Па рис. 7 представлены результаты ряда таких расчетов дли случая, когда образец ГНС подвергается воздействию капгоно-вых 11 уцарникое различной толщины; целью расчета было прогнозирование конечного результата опыта. Длительность инициирующего импульса принималась равной удвоенному времени пробега волны по толщине ударннкп, "Отсутствие детонации" (рис, 7) означает, чго волна, распространяющаяся по образцу ГНС, ведет себя гак, как будто образец является практически инертным, "Детонация" на рис. 7 означает, что ударная волна усиливается вплоть до нормальной детонации прежде, чем она выйдет на дальний торен заряда длиной 2,5 мм, В результате расчетов определяется Гра— 1С(Нная линия между двумя этим» режимами.
Предыдущая << 1 .. 54 55 56 57 58 59 < 60 > 61 62 63 64 65 66 .. 130 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.