Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Семиколенков Н.П. "стрельба из танковых пулеметов " (Военное дело)
Детонация и взрывчатые вещества - Борисов А.А.
Борисов А.А. Детонация и взрывчатые вещества — М.: Мир, 1981. — 392 c.
Скачать (прямая ссылка): detvv1981.djvu
Предыдущая << 1 .. 23 24 25 26 27 28 < 29 > 30 31 32 33 34 35 .. 130 >> Следующая

Исследование перехода горения в детонацию для двух ВВ
39
V. \ а

\\\ г \ ч4* у\
}

Объем
МассоЗая сяороале
Рис. 4. Диаграммы давление — объем (а) и давление - массовая скорость (5) Дли
дефлаграцми и дето нации, ) — детонация; 2 — адиавета Гюгонно для продуитоа реакции; 3 — Дефлаграцнл; 4 - начальное состояние (Р„, ); 5 — адиабата Гюгонио для нереагирувдагс 6В.
эффект определяет механизм ускорения пламени. Ускоряющаяся волна горения создает в нереегируюшем ВВ поле сжатия, которое вызывает сложное нестационарное течение.
Это поле течения иллюстрируется серией диаграмм массовая скорость - расстоиние, приведенных на рис. 5 [ 20). Здесь спя простоты волна горения изображай а как разрыв, котя а действительности она имеет конечную ширину. На диаграммах рис. 5, о и * положительная амплитуда массовой скорости сжатого ^ереегирую— шего ВВ меньше отрицательной амплитуды массовой скорости, созданной дефлаграцией, поетому необходима зона сжатия, чтобы привести массовую скорость к нулю на заднем торде. На рис. 5, е показан особый спучей, когда убыль кассовой скорости в волне
90
К. Тврввр и др.
Рис. 5, Диаграммы массовая скорость — расстояние для волн ускоряющейся дефлаг-
рации.
1 — сжатие; 2 - фронт воины дефпаграции; 3 — войне разрежения.
дефлаграцин в точности равна массовой скорости достигнутой при сжатии. В более поздний момент времени, няк показано на рис, 5, г, количество движения, переданное вперед, не полностью компенсируется дефлатрацией. и поетому позади пламени воаиикает волна разрежения, которан обеспечивает выполнение условия на заднем торде. Однако если зона сжатия позади пламени не существует, то исчезает и механизм ускорения пламаяи. В твхом случае созданное перед пламенем попе сжатия должно быть достаточно сильным, чтобы вызывать детонацию в нереагируюшем ВВ ло механизму ударноволнового ннндиировения.
Хотя точное решение для сложного нестационарного поля течения, вызванного двфлаграцией в замкнутой цилиндрической оболочке.
Исследование переходе горения в дзтснацию для двух ВВ
91
получить чрезвычайно трудно, с учетом особенностей процесса были сформулированы две аналитические модели, описывающие ускорение пламени, которые дают верхний и нижний препалы по скорости дефлаграшж. Для детонационной волны состояние Чепмена - Жуге представляет единственное устойчивое конечное состояние продуктов превращения [21], тогда как конечное состояние для волны горения может быть представлено любой точкой на ветви слабых дефлаграции кривой Гюгонио [ 22], которая ограничена точками А и ЧЖ' на рис. 4. Точка А соответствует дефлаграции с постоянным давлением, которен не создает движения частил, а точка ЧЖ*— максимально возможным значениям скорости дефлаграции, массовой скорости и падения давления в волне.
Сочетание механизма ускорения пламени и свойств дефлаграци-оияьгх волн позволяет сформулировать две аналитические модели ускорения пламени, в которых дафлагранионные волны рассматриваются как разрывы с химической реекцией. Первая модель, с помощью которой Адаме и Пак [23] рассчитывали переход горения во взрыв в газах, включает область сжатия, расположенную перед волной дефлаграцки, и опирается на предположение о том, что скорость этой волны такова, что количество движения, которое передают волны сжатия взрывчатому веществу, расположенному перед волной дефлаграции, компенсируется потерей количества движения, связанной с аефлаграцией. Модель Адамса и Пака не требует пополнительных волн разрежения кли сжатия, чтобы удовлетворить условию на задней границе, и все состояния, которые описывает ета модель, оводятся к рис. 5,е. Поскольку массовая скорость позади пламени не зависит от расстояния и равна нулю, то изменение давления на задней границе с точением времени тоже должно быть равно нулю. И хотя в этой модели количество движения сохраняется, она тем не менее физически некорректна, так как в ней отсутствует механизм ускорения пламени кли увеличения давления на задней стенке с течением времени. Однако модель Адамса и Пака дает нижний предел скорости дефлаграции и падения давления в волне ускоряющейся дефлаграции, так как пюбая более быстрей волна дефлаграции создает отрицательную массовую скорость и таким образом обеспечивает механизм ускорения процесса.
Вторая модель ускорения пламени предполагает, что горение всегда распространяется как дефлеграция Чепмена - Жуге с предельно возможной скоростью и пацан нем давления, величиям которых связаны с начальным давлением. Эта модель обязательно включает механизмы ускорения пламени и увеличения давления на задней стенке, которые вытекают из картины течении, изображенной на рис, 5, Модель дефлаграпчи Чепмена - Жуге применительно х переходу горения в детонацию в газах была рассмотрена Трошиным [24].
92
К. Таршвр и до.
Таблица 3
Уаяоаил яефпагрвции Чвпмена — Жуге «а ударной волной с конечным состоянием, характеризующимся нулевой м веса вол скоростью
Характеристика
Литой
Трс.ТИП
Литой
лентоянт
5ІУ50
Предыдущая << 1 .. 23 24 25 26 27 28 < 29 > 30 31 32 33 34 35 .. 130 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.