Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Семиколенков Н.П. "стрельба из танковых пулеметов " (Военное дело)
Детонация и взрывчатые вещества - Борисов А.А.
Борисов А.А. Детонация и взрывчатые вещества — М.: Мир, 1981. — 392 c.
Скачать (прямая ссылка): detvv1981.djvu
Предыдущая << 1 .. 10 11 12 13 14 15 < 16 > 17 18 19 20 21 22 .. 130 >> Следующая

С ь>
V Слособ введения уравнения штя равноввсиии сипы (2) в программу бопвв лад— ровно обоуждавтея в работе Нунцивгто и Ярингтонв [ ю].
Нонтчнуумная модель инициировании ВВ
47
Время, мкс
Рис. 1. Профили массовой скорости в ударно-сжатом РВ\-9404 на расстояниях 2, 4 и 6 мм от поверхности удара.
где Д.Ї - размер пространственной сетки, (7 - скоргеть звука за фронтом ударной волны, Д? - максимальное изменение координаты реакции, допустимое на каждом временном шаге
Численные расчеты были выполнены с целью продем онстриро-вать, в какой степени математический подход к проблеме инициирования в горячих точках, предложенный в данной работе, позволяет предсказывать реальное поведение материала, наблюдаемое при действии ударных волн на гранулированные ВВ. Такие экспериментальные данные имеются, к примеру, для гранулированного РВХ-9404 I 31 и прессованного тэна [ 4]. На рис, 1 прннвдан ряд прэфипей массовой скорости, которые бьют получены Кеннеди и Нунциато[3] на глубинах 2, 4 и 6 мм м поверхности ВВ.
Ударная волна генерировалась ударом пластинки, разгоняемой с помощью легкогаэовой пушки. Профили массовой скорости были получены методом скоростной интерферометрии, Они дают характер*, ную картину инициирования гранулированных ВВ. В частности, можно видеть, что химическая реакция инищшруег в широкой зоне за фронтом ударной волны. Энергия реакции, выделяющаяся в этой зоне, приводит к возникновению н развитию сильного возмущения в виде волны сжатия, которое стремится догнать передний фронт волны. Амплитуда на фронте ударнай волны вначале возрастает ді>-
иРвнм этот метоп численного счета был применен в работа [ nl при изучении ударноволнового инициирования гомогенного ВВ — нъпрометннв.
48
Дж. Нунциато. Е. Уопш, Дж. Кеннеди
Гранулированное 8в
6 мм
10 мм
Рис. 2. Схема инициирования метаемой пластинкой.
вольно медленно, однако, после того как возмущение догоняет передний фронт волны, рост амплитуды резко ускоряется.
Численные расчеты моделировали эксперимент с образцом длиной 10 мм, в котором ударная волна генерировалась при ударе метаемой пластинкой, изготовленной из окиси алюминия (рис. 2). Пластинка из окиси алюминия рассматривалась как линейн[>-упругое тело [12], а ВВ моделировалось согласно изложенной выше теории. При выборе исходных функций и констант, характеризующих материал, были использованы имеющиеся в литературе экспериментальные данные по ударновопновым, теппсфизическим и термохимическим свойствам состава РВХ-9404 1), Однако константы о 0 11 к0 , входящие в расчет, пришлось выбрать произвольно. Напомним, что а 0 определяет температуру горячих тэтек в предположении, что материал валет себя как инертное ващество. В данном расчете констан та а0 была выбрана такой, чтобы температура горячих точек составляла 1100 - 1200 К. Константа а0 характеризует степень влияния локализованной энергии (энергии горячих точек) на давление газообразных продуктов.
На рнс. 3 сравниваются формы двух волн на глубине 6 мм от поверхности удара. Прсфиль, изображенный штриховой линией, соответствует ударной волне в инертном гранулированном материале, тогда как проходящая выше сплошная кривая получена для такой же ударной волны в реагирующем материале, В обоих случаях материал обладал одинаковыми теплсфизнческнмн свойствами и волна сжатия генерировала горячие точки. Однако в случае с реакцией сжатие приводит к химическому превращению за фронтом ударной, волны, о чем свидетельствует увеличение массовой скорости и напряжения по сравнению с инертным материалом. На рис. 4 пока-
''В расчетах были использованы значения частотного фактора и внвргии активе— ции, полученные Р.Роджарсом из Лос—Ап амосе кой исследовательской лаборатории. Этн значения позволяют правильно прндоказать критическую темпаратуру теплового взрыва для ре!\-94[>4.
Кантику/ша* модель инищнроаапня ВВ
49
Время, пкс
Рис. 3. Рассчитанные профили ударной аопмы в гранулированном ВВ не гпубиивв мы. ___ _ ииаргныЯ материал; —- - — реагирующий ывтарма/г,
4-971
50
Дж. Нунциато, В. Уопш. Дж. Кеннеди
заны рассчитанные профили массовой скорости на расстояниях 2, 4, 6 и 8 мм от поверхности удара, которые иллюстрируют четыре различные стадии эволюции ударной волны. Результаты расчета позволяют указать на трн основные качественные черты процесса, которые подтверждаются наблюдениями: 1) за ударным скачком следует сильное возмущение, вызванное химической реакцией; 2) амплитуда возмущенна быстро возрастает по мере продвижения вглубь ВВ. тогда как амплитуда ударного фронта вначале нарастает довольно медленно; 3) когда возмущение настигает ударный фронт, амплитуда на фронте начинает быстро увеличиваться.
Интересно отметить, что результаты расчетов почти не зависят от рассеяния тепла, которое характеризуется коэффициентом теплообмена Н^. Это позволяет предположить, что рассеяние энергии, которое связано с разностью температур 9-9. мало по сравнению с той частью IV, которая учитывает вкпад химической реакции [ см. формулу (17) ]. Также интересно, что после определенного уровня и результаты расчета слабо изменяются при увеличении константы ао и, следовательно, становятся малочувствительными к увеличению локальной температуры (температуры горячих точек) в инертном материале. Это, по-видимому, объясняется тем, что в случае реагирующего материала яклад в температуру горячих точек уменьшается за счет выгорания реагента. Другими словами, чем больше значение а„, тем глубже развивается химическая реакция, и суммарный результат таков, что температура горячих точек в реагирующем материале остается приблизительно той же самой.
Предыдущая << 1 .. 10 11 12 13 14 15 < 16 > 17 18 19 20 21 22 .. 130 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.