Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Семиколенков Н.П. "стрельба из танковых пулеметов " (Военное дело)
Детонация и взрывчатые вещества - Борисов А.А.
Борисов А.А. Детонация и взрывчатые вещества — М.: Мир, 1981. — 392 c.
Скачать (прямая ссылка): detvv1981.djvu
Предыдущая << 1 .. 8 9 10 11 12 13 < 14 > 15 16 17 18 19 20 .. 130 >> Следующая

одномерная континуумнар, модель для твердых гранулированных вв
Рассмотрим распространение плоских ьолн, т.е. зднечче^ную геометрию 1Гранулированный материал моделируется с помощью понятия распределенного т..ла. Это понятие Пьпо недавно проди>-жено Гудманом и К овин ом 12] при исследовании течении г. песках н грунт,?. В распределенном теле средне объемная пчотнэеть материала р вьгражается через плотность гранут и о'-т-емную долю у = у(Х,0, п< которая отражает тот факт, что твердый материал занимает не весь объем, Такп-л образом,
р = чу. I 11
Для исходной конфигурации рс = у0у^. Следует подчеркнуть, что объемная доля - независимая клнегматнческам переменная, и пс». •=тому требуется ввести дополнительное уравнение баланса для сил, определяющих уплотнение или р.^о шр'-Нйо пОрэпэго О'^ье-.а.
''Общая трехмерная теория эффектов покаянного разогрева в гранулированных ' атериэлах наложена в работах [ 51 и 1 6 1.
42
Дн. Нукциато. С. Уопш. Цж. Квннея"
В частности, Гуачан и Ковнн \2\ предложили уравнение
(2)
где к = Н.Т)0 — равновесная инерция, а к - равновесная массовая сила", Этим величинам можно дать конкретную физическую интерпретацию, сопоставляя формулу (2) с результатами недавно опубликованной работы Кэрроль и Холта \1), посвяшвнноЛ исспепо-ванию пористых материалов. Из этого сравнения следует, что инерция к связана с начальной поверхностью пор. Из формупы (2) с очевидностью следует, что массовая сила ? обеспечивает связь между полной деформацией материала н изменением парового объема. В гранулированных Средах эту силу можно было бы рассматривать как контактную силу [типа силы Гериа), действующую на гранулы. Она должна также включать трение, которое вызывается контактными силами.
Чтобы применить теорию для описания локального внутреннего разогрева, вводится новая функция распределения е = ((Х,с), наэваи-ная локальной энергией, которая отражает перенос внутренней энергии в окрестности границы зерен при схлэпывании пор. По аналогии с уравнением (2) можно предположигь, что равновесная энергия е должна удовлетворять уравнению баланса следующего вица:
5 ¦ — ? v + ш '3)
Здесь функция и" "(А', (), названная локальным тепловым источником тепла, отражает диффузию тепла в окрестности границ зерен и вклад работы, совершаемой напряжениями при схлопывании пор.
Окончательно система уравнений сохранения (2) и (3), которая описывает реагирующую гранулированную среду, замыкается уравнениями баланса для линейного импульса и энергии среды:
Р„11 = -Уа, (4)
^ = о (7и * — ? v. (5)
Здесь" [1 - перемещение при сжатии, V" — деформация при сжатии,е(А,[) — внутренняя энергия, о - напряжение, положительное при сжатие.
При одномерном подходе гранулированное ВВ рассматривается как химически активное распределенное тело, которое в мак ром ас-штабе не проводит тепла. Такие материалы можно описать с помощью определяющих уравнений для свободной энергии V, равно-^сиой массовой сил1л Я , внутреннего равновесного истотника
^ Две точки сверху обозначают атвдую произведи/» по времени вдопь трав«сто-
рии частицы, э У ; ) =¦ -9 { )''д\.
43
»' и скорости реакции с-
где 6 '-> U — температура зерна (абсолютная), a C, ^ U - координата реакции, выраженная через концентрацию продуктов.
В работах 151 и1б] показано, что введение понятия локализованной энергии в распределенном теле дает дополнительный источник роста энтропии во втором законе термодинамики, выраженный через локельную температуру Ф- Таким образом, форма второго закона требует, чтобы напряжение о, энтропия Л и локальная температура ф определялись свободной энергией ч' '•
Более того, поля К, " и " должны подчиняться диссипативному неравенству
в „
fi + (1--h!--eu ^ fl, IR)
Ф
где
есть коэффициент трения, а а -. -d^i? — химическое сродство.
Первые два уравнения, входящие в систему (7) — это обычнее соотношения дпя напряжения и энтропии, которые широко применяются в теоретических исследованиях однородных нетеплопроводящих гомогенных материалов. Третье уравнение, представляющее собой соотношение для локальной температурь^ показывает, что разность между температурами 9 и ф обусловлена изменением свободной энергии уг которое проксходит ? результате изменения локальной энергии ? . Действительно, зависимость е от u , определяемая формулой (3), вводит механизм, ксгорый посредством трени? между зернами создает разность температур. И накокец, неравенство (8) указывает на следующие три процесса, даюшнх вклад в диссипацию энергии: член /0 отражает диссипацию, связанную с трением между зернами, -член, содержащий - диссипацию, обусловленную диффузией тепла из локально разогретых областей, а член, содержащий ^, — диссипацию, связанную с химическим превращением.
Из формул (7) следует, что дпя моделирования конкретного гр*-ну пир о венного ВВ необходимо задать выражения для у, g, u и a,
44
Дж. Нунцивто. Е. Уопш, Длг. Кеннеди
на основе 1юг.естпых термодинамических и термохимических свойств материала. .Ъте>м по формулам (~) можно определить напряжение и лок.^ ih.ii> к' температуру (температуру горячих точек) ф.
Предыдущая << 1 .. 8 9 10 11 12 13 < 14 > 15 16 17 18 19 20 .. 130 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.