Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Семиколенков Н.П. "стрельба из танковых пулеметов " (Военное дело)
Детонация и взрывчатые вещества - Борисов А.А.
Борисов А.А. Детонация и взрывчатые вещества — М.: Мир, 1981. — 392 c.
Скачать (прямая ссылка): detvv1981.djvu
Предыдущая << 1 .. 120 121 122 123 124 125 < 126 > 127 128 129 .. 130 >> Следующая

О2 - _-_, (191
Р0 (1 -Р0/Р)
" = #Р0 О, (20)
эво
Р. Чвйчвн. Дж. ЭйёЯрдс
0,* 0,5
Рис, 1. Зависимость 1>/и: от а/Л по различным теориям предела распространения
детонации,
.__^ теория солпа. _ _. — теория искриелейного фронта; _ — [(</Л/ г =
= 1 _ 2а ' й.
Условие Чепмена — Жуге есть С = О - щ
(21)
где /' — Скорость детонации, п — массовая скорость, Р - давление, Р - плотность, С^- средняя теплоемкость, С ¦-- О —и — скорость звука, Г - температура, а индекс " обозначает начальное состс*-яние взрывчатого вещества.
Уравнение состояния продуктов детонации, рассматриваемых как однокомпонентный газ, имеет вид
, ГО -ар)- р (у - 1) С,, г
С!1
где
124)
— зависящий от удельного объема коволюм, а Ь — постоянная, равная 1 см'/г.
Г - р - Г - уравнение состояния (23) было Предложено Куком | и].
Решеточная модель, ямнвтиии тепло выл ел вник BS
381
его применимость при расчетах в пределах теории Чепмена — Жуге для конденсированных взрывчатых веществ является спорной. Это уравнение состояния было использовано прежде всего иэ-оа удобств его применения при проведении численных расчетов. Хотя и приближенное, оно, по всей вероятности, вполне приемлемо в рамках данного упрощенного подхода, если учесть к тому же неопределенность в выборе значений кинетических параметров.
Уравнения (19)—(24) могут быть разрешены явно относительно "гидродинамического" теплового эффекта Qd, который можно сопоставить с "кинетическим" Qd , определенным из уравнений (11), (13) и (14). Это сопоставление проводится многократно в температурном интервале, верхняя граница которого (максимальная температура) определяется величиной ^( . Решение (собственное значение задачи) считается найденным, когда совпадут "гидродинамический" и "кинетический" эффекты у^.
ЧИСЛЕННЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ
В данном разделе на нескольких примерах продемонстрировано влияние кинетики, определяемой решеточной моделью химической реакции, на характеристики детонации и, кроме того, проведено сопоставление расчетных и измеренных критических диаметров дпя одного из взрывчатых веществ, рассмотренных в работе (П.
ЯВУХкОМПОНЕНТНАЯ ВЗРЫВЧАТАЯ СИСТЕМА
Будем рассматривать то же самое "модельное" стандартное гранулированное взрывчатое вещество, что и в работе П1. Пусть одним компонентом этого вещества являются частицы ВВ''= ')> а другим - воздушные поры (i = 2). в табл. 1 приведены значения различных исходных параметров. При анализе были сделаны следующие предположения:
1. Для простоты размеры воздушных лор и частиц ВВ считались одинаковыми.
2. Так как температура воздуха в порах при ударном сжатии очень высока, то энергия активации принималась равной нулю, чтобы отразить высокую скорость нагрева, а для 1гбыло выбрано Значение — 111~1(1 с"1.
3. Кинетические характеристики разложения и поверхностного горения частиц взрывчатого вещества полагались такими же, как у нитрата аммония (НА), а тепловой эффект — в ~4 раза большим.
4. Значение у было выбрано гак, чтобы при р0= 1 г/см идеальная скорость детонации 0; составляла ~7О00 м/с.
На рис. 2 приведены результаты ресчстов зависимости " от
Табпицв 1
Чиспвииые значення параметров модельного Стандартного взрывчатого вещества
р. - 1,725 г'см1 *, = 5,56 ¦ То''"*р( —40 ООО ЯГ] с
р\= 1,176-10-',г с" ' * 2 ~- ^1аи1С
1, - 1 ,{ - 2,5 ¦ 10_:)с" Я - 300 ехр (-7100/ДТ) см/с*
Тп - 300 К ,], = 3,69 кДж г
С.,- 1,68 Дж/г - К /І2 = О
У = 1,5
* В работе [9І дп" Ч)4М03 использовались следующие константы скоростей л к - 10,2'38">р|-ЗвЗОО'яГ)
В - 0.23Т ''Ч'(—7100- ЯГ| см 'с

I-1-1_I_I_I_I_I_I-1
О 0,2 0,<* 0,5 0.8 1,0 1.2 1,ь 1,8 1,8
Плотность рд , г/с»1
Рис. 2. Зависимость скорости детонации от плотности вЭ в случае модельного взрывчатого вещества.
і ^ идеальная смороегь детонации; 2 — предельней пиния; 3 — низкая скорость детонации. Расчвг проведан при к1 = 5,56- 10'ехр (— 400ОО4ЯТ) с ~1 ий- 300ех\і (- 7100/НТ) см/с.
Решеточная модель кинетики тепловыделения 83
эез
рь при различных диаметрах заряда. Рассчитанные значения *> при больших р нельзя отнести к какому-либо реальному взрывчатому веществу, однако обнаруженные тенденции в поведении кривых весьма важны. Кривые, представляющие решения, показывают не только то, что при данном диаметре область существования стационарной детонации является ограниченной, но и то, что зависимость р от р0 является многозначной.
Если обратить внимание на верхнюю ("высокоскоростную") часть кривых параболической формы, соответствующих постоянному <1 , то можно увидеть, что вершины парабол определяют критическое соотношение между диаметром заряда и его плотностью. При значениях р , меньших, чем в вершине параболической кривой, не существует решения, отвечающего высокоскоростной ветви. Штриховая кривая, проведенная через вершины парабол, определяет в координатах (/- р0 предельную пяиню, т.е. зависимость критического диаметра детонации от плотности ВВ, причем в показанном на рис. 2 случае эта зависимость является такой же, как в случае взрывчатых веществ группы I [3] , а именно, <1кр уменьшается при увеличении р^. При больших диаметрах (например, й = 40 см) зависимость О от ро, соответствующая высоким скоростям, остается по-прежнему многозначной, но перестает существовать вершина параболы, что указывает на устойчивость детонации при любых плотностях.
Предыдущая << 1 .. 120 121 122 123 124 125 < 126 > 127 128 129 .. 130 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.