Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Семиколенков Н.П. "стрельба из танковых пулеметов " (Военное дело)
Детонация и взрывчатые вещества - Борисов А.А.
Борисов А.А. Детонация и взрывчатые вещества — М.: Мир, 1981. — 392 c.
Скачать (прямая ссылка): detvv1981.djvu
Предыдущая << 1 .. 117 118 119 120 121 122 < 123 > 124 125 126 127 128 129 .. 130 >> Следующая

На рис. 3 показано вляяпис крнвизш.г ударного фронта на критическое ускорение \ . Значения Л для сферических расходящихся ударных волн с двумя конечными радиусами кривизны определялись по уравнению (3.7) с использованием данных работы[]7]
Динамики развития ударны» воли s SB
371
10
О I-1-1-1
О 0.5 1.0 1,5
и, ММ/МНС
/ч р
Рис. 1. Зависимость обобщенного критического ускорения — л K[MB/ Ь|- , обусловленного кривизной поверхности ударного фронта, от амплитуды ударно* вопны и в слуивв чврвотирующих РВХ-9404 и
Видно, иго дня обоих взрывчаты» вещаете значения критического ускорения сопоо-
теенмы по Порядку величины.
Г5
и, мм/МКС
Рис. 2. Зависимость термомеханниеского множителя —$-Иц / к0р - (1 - и]б~ от амп. пит УДЫ ударной волн»] и в случае нвр»*ги0Х>°1ЧИХ РВХ-9404 и Х-0219.
т ер мо механический множитель саялывавг скорость химического превращения с критическим ускорением Л [ уравнение (4.2)].
по Л*ким для плоских волн в РВХ-9404 . Заметим, что в некоторых слученх ослабляющий зффехг ^крив становится настопьхо существенным, что ои подавляет усиливающий эффект, обусловленный Л^^и даже при <0 может оказаться Л > 0.
Рассмотрим теперь случай, когда глубина протекания реакции Претерпевает скачок на фронте ударной вопны, распространяющейся
372
П. Чен. Дж. Кеннеди
и, мн/мне
Рис. 3. Зависимость критического ускорения \ от амплитуды ударной вопнь: для различных радиусов кривизны ударного фронта е РВХ-9404,
в РВХ-9404 . Глубины протекания химических реакций будем характеризовать параметром 5, представляющим концентрацию продуктов реакции. Мадер и Форест [20] недавно предложили модель, в которой они определили 5н и?~в зависимости от амплитуды ударной волны. В рассматриваемом случае теплота реакции Ь опредслнется единственным параметром
к = - 5740 Дж/г. (5.3)
а ударная адиабата в реагирующем на фронте волны веществе Представляется уравнением [21]
иы (см/с) = 0,246 + 2,53,/. (5.4)
Рассмотрим теперь плоские волны! ь'г ^ 0) и, используя экспериментальную зависимость^ 17] би/б( и п • х- от і , определим по уравнению (3.5) значення Найденные таким образом значе-
нии ^хим определяют в соответстыш с уравнением (4.2) ограничения на величину скачка[?] концентрации продуктов реакции и на скорость реакции | во фронте ударной волны. Определение одной из этих величин сразу же ведет к определению другой, т.е. скачок [?] и скорость реакции ? ~ не могут быть независимыми величинами. Следовательно, можно использовать Предложенную Мадером функ-
Динамика развития ударны* аол* ь ВВ
373
0,8 0.8 1.0
U, мм/мне
Рис 4. Зависимость скорости реакции §™ непосредственно эв фронтом ударной волны ст ее амплитуды, полученная в рамках разных моделей удар ко вол нового инициирования РВХ-Э4й4.
— — — уравнение 1*1.2} с использованием предложенной Малером [б] функции
дачныл Кеннеди и Нунциато [17]; _- _. _ данные Мадера и Форвстэ [20].
--денные Кеннеди и Нунциато [17], модель ЗНД [?| = 0).
ни*3 5н ^| • которая согласуется с "детонационной" адиабатой [5.4), и из уравнения (4,2) и известных уже значений Ххим определить скорость реакции ? ~- Эти результаты Приведены на рис, 4, на котором для Сравнения показаны соответствующие данные Кеннеди и Нунциато Ц7], полученные в рамках модепя ЗНД. Интересно, что эти кривые согласуются между собой при низких значениях и , для которых имеются экспериментальные данные, В случае больших амплитуд ударной волны значения согласующиеся с предложенной Мацером функцией ?н, больше соответствующих значений, определенных Кеннеди и Нунциато; это различие обязано влиянию члена §[{1/б( в уравнении (4,2). На рис. 4 показана также кривая для \~, предложенная Мадером и Форестом [20];видно, что она лежит между двумя Кривыми, полученными в результате различной интерпретации экспериментальных данных.
ОТ АВТОРОВ
Мы с благодарностью отмечаем полезные дискуссии с Д, Хэйесом (П. Hayes) о свойствах взрывчатого вещества ТАТБ, являющегося основным ингредиентом состава X-02IH. Ч, Мадер (С. Mader)H Ч. Форест (С. Forest) любезно прецоставнля в наше распоряжение подробное изложение их модели ударноволнового инициирования ]'В\-°41>4.
Работа выполнена по контракту AT [29-1)789 с U.S. F.nergy llescdrcli and Development Administration, EHL1V
374
П. Чен, Л*. Кеннеди
ЛИТЕРАТУРА
1. Prifjofjiiie ).i Iherniudynainics (if irreversible Processes, 2nd ed., inierscjen-ie. S.V.. 1961.
2. Ггнг.чЛсП ( ., Toufiiii RA, Tfte Gjisjta) Field Theorie.*;,IWJbuch der Physik, Ikiid l![ '1, Sfirin^er-Verlap, Rcrlin, (.iiiinRen and 1fr ide IЬ*-. I960.
1. Qirn P.J.. (iirtiu W.i... Phv. fWi, 14, p. 109] (1971). 4 Oien P.J., SrlRhi YX, Mr.-cenlca, X. 232 Q975>.
5. Thnriias JA., Gincepts from Tonsur Anjtys [s and IJffrreni ml (jeonielri , 2nd ed., AtaHrmiL Pri^ss, and Limdiin, 1965.
6. Muder C.U, Lns Alamos Scientific Lab. Rept. LA-1475, 1970.
7. Дремин ЛЦ, КолЛ\нон CA - Взрывное дело, 1967, .V 63/20, с. 12Р-135.
8. Graig (1С, Marsbai! E.F., Proc, Fifih Symp, (Intl.) on fc tonnt ion, p. 321, ACR-1O4. O.N.R, Arlington, VA, 1970.
Предыдущая << 1 .. 117 118 119 120 121 122 < 123 > 124 125 126 127 128 129 .. 130 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.