Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Семиколенков Н.П. "стрельба из танковых пулеметов " (Военное дело)
Детонация и взрывчатые вещества - Борисов А.А.
Борисов А.А. Детонация и взрывчатые вещества — М.: Мир, 1981. — 392 c.
Скачать (прямая ссылка): detvv1981.djvu
Предыдущая << 1 .. 114 115 116 117 118 119 < 120 > 121 122 123 124 125 126 .. 130 >> Следующая

Б( і) у ь (1 - и) (2 т- 1) ~~&7~ ' Ом + 1 >т- ( 3„ - ]>
где
(Л- О . 0.1)
Рз . ,_ Зт 8[«]
"о Р«-( I ~ и' *-У 9 1-м 1
с . = я ¦ с
(3.3)
н с ' - [ х'а р ].\'° • В уравнении (3.1)5/6< обозначает производную перемещения, определяющую скорость изменения с течением времени величины, связанной с фронтом ударной волны, а переменные и и т описываются выражениями
и -
Ра^'іУ = _ е" . (3.4)
В уравнении (3.2) Ь^есгь средняя кривизна фронта ударной вол-ны1*. Уравнение (3,1), применимое в каждой точке поверхностя фронта волны, показывает, что скорость изменения скачка (ц] с те—
11 Сведи яя кривизна (>[¦ рааиа сумме компонент кривизны по асноаиьы осям (см., например, работу [ 5||.
Дичаїиике развития ударных єопн в ВВ
363
чением времени пропорциональна разности > - с п. Величина сн определяет форму поверхности ударной вьгшы непосредственно за ее фронтом. Величина Л зависит, в частности, от геплофизическнх, химических и механических свойств среды и от средней кривизны поверхности фронта.
Отметим, чго при выводе уравнения (3.11 не де;шпось предположения о том, что амплитуда ударной волны одинакова во всех точках поверхности ударного фронта. Следовательно, уравнение (3.1) учитывает гот факт, что динамика изменения амплитуды в некоторой точке фронта, вообще говоря, Отличается от лянамнки развития амплитуды в какой—лябо другой точке поверхности, Однако следует иметь в виду, что устойчивыми ударными волнами с искривленным фронтом являются только цилиндрические и сферические волны, амплитуда которых одинакова во всех точках поверхности фронта,
Уравнение (3.1) может быть выражено через амплитуду волны и и нормальную компоненту ускорения непосредственно за фронтом ударной волны ", а именно
—_= -(п-х -Л), (3.5!
6( р * а(р +1)
где
(1 -мН2т-1) _ и(2т-!)
а = -
(Зц ¦ 1)т- (Зц - 1) ' ц(2т - I) <¦ т(1 - и)
(3.6)
ргС* _ . _ Зт 5[«1 (С/у - и)и .Г
Л--_^-=-_ П . (€ ~ - -) - —;-- ог ¦
»о р. (1 -м>в ^ 2т - 1 5/ 1-й
<З.Т>
Уравнение (3.5) намного практячнеа, так как входящие в него амплитуда и и нормальная компонента ускорении могут быть получены непосредственно из эксперимента. Поэтому в дальнейшем будем обсуждать уравнение (3.5), а не (3.1).
4. ОБСУЖДЕНИЕ УРАВНЕНИВ
ДЛВ АМПЛИТУДЫ УДАРНОЙ ВОЛНЫ
Уравнение [3.5), определяющее динамику изменения ударной волны, имеет, конечно, довольно общий характер в том смысле, что из него вытекает большое количество интересных специальных
" Из предпопоженин о том. что среде первоначально находилась в состоянии покоя в вал одо миной систяче координат. спаду*т. что амплитуде вопны и в расемвтри-вааиом случае ревне массовой скорости за скачком.
ЗЄ4 П Чгн, Цж. Кеннеди
с лучков. Всґшчина ^ , определяемая уравнением {3.7) ч называемая иногда "критическим ускорением", может быть представ.тепа в сподуюшем виде;
есть критическое ускорение, обусловленное теплофизическнмк, химическими н механическими свойствами среды, а
А - ")<! Г
*«рив = - —;—— Ьг
I - р
есть критическое ускорение, обусловленное геометрическими свойствами поверхности ударного фронта. Ясно, что в случае плоской волны 6ГГ =0 и їкрив= І*. В случае цилиндрической или сферической ударной волны і^Г = * I 'г к ти соответственно, где г »
радиус кривизны цилиндрической или сферической поверхности фрОН-гл ударной водны1'. Как отмечалось выше1, только эти ударные волны с постоянными по поверхности фронти амплитудами являются устойчивыми. л
Приступим теперь ьс рассмотрению критического ускорения ^ хим. Н.іпоміщм, что при выводе уравнения (^,5) полускалось, что на фроіпо ударной воины может происходить по крайней мере частич-ні)е мімппеское прсьр.ііііение (при этом завершение химических реакций ігроисходит э.1 фронтом нопны), Последствия указанного допущения сказываются, естественно, на определеіщн величины которая при этом зависит, в частности, от?~и от 5l.fl/5i. Выражение, содержащее ^ ~ , характеризует влияние реакций, протекающих в области за фронтом ударной волньг, а выражение, содержащее ?[?.1/51, учитывает тот факт, что на фронте ударной волны может иметь место по крайней мере частичное химическое превре— щенле вещества.
Предположение в возможности существования конечного скачка глубины протекания реакции но ударном фронте приводит к важным выводам. Если 0. то любая измеренная адиабата Гюгонно
будет неявным образом отражать влияние скачка глубины протекания реакции, но это влияние не обязательно станет Очевидным при анализа или использовании экспериментальных данных. Далее, экспериментальные данные о динамцке изменения аміглитульг ударной волны могут быть в принципе использованы при определении А „им по
^'Зиак минус обозначает рвеходящуюся вапну, а ппиэс — сводящуюся.
Цинамнка р&звкі ия ударных айпн а ВВ
характеристикам измеренной адиабаты Погонно, при этом нет необходимости непременно знать, сиполняегся пи равенство [?]=0 для всех значений амплитуды ударной волны. Однако полученная таким образом информации о величине'Ахмы не позволяет, вообще говоря, оценить относительные вкл.из,] членов, содержащих Б[?] /Ь; и
Предыдущая << 1 .. 114 115 116 117 118 119 < 120 > 121 122 123 124 125 126 .. 130 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.