Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Семиколенков Н.П. "стрельба из танковых пулеметов " (Военное дело)
Детонация и взрывчатые вещества - Борисов А.А.
Борисов А.А. Детонация и взрывчатые вещества — М.: Мир, 1981. — 392 c.
Скачать (прямая ссылка): detvv1981.djvu
Предыдущая << 1 .. 109 110 111 112 113 114 < 115 > 116 117 118 119 120 121 .. 130 >> Следующая

Вид профилей давления за фронтом инициирующей ударной волны определяется [в соотватстши с урашением сохранения количества движения (5)] ускорением с*в/<)1.Так как <>р/с*А >0 при ди/дкЧ, др/дп<0 при <Эц/д?>0 и <Эр/г? А = 0 при с*ы/г?? = 0 , то, хак следует из сказанного выше при обсуждении профилей ц(()> знак градиента давления эа фронтом волны также очень сильно зависит от величины лагранжевой координаты. Точнее, говоря, максимальное значение давланни в зависимости от лагранжевой координаты достигается в плоскости I — А вдоль кривой 1Ю'; градиант давлении отрицателен, др/УЛ<0,Б той части потока эа фронтом волны, которан ока-зывеется ниже кривой VII', и положителен, др /«ЭА > 0, в той части потока, которая лежит выше #?/'» -
Другие характеристики поля скоростей за фронтом инициирующей ударной волны можно получить из данных о положении траектории ударной волны и профилей и(Ц и из следующих уравнений, определяющих поведение ударной волны:
(9)
du U dv
dt = ~s "о dts
dtts dp и du
dt ~dts dts
du
dp V_ tdus_ _ _ |_^?_ , u ~ " )2| д v
sj^+Ps. ,10)
at v v s at.
Уравнение (8) является результатом комбинирования тождества dus /dt - t?u/д ts + U du/dhs и уравнения (4), а уразление (9) следует из соответствующего тождества пля dps /dt, уравнения (5) и ураннения dpK/dt={dp/du)sdus /dt, связывающего давление и массовую скорость на ударной адиабате. Уравнение (10) получается из уравнений (7) — (9). Заметим, что выражение в кведрат-ных скобках в превой части уравнения (10) положительно, так как пля устойчивости ударных волн необходимо выполнение неравенстве с \ > (И — u)j . Из уравнения (8) следует, что знаки du/dhs и dv/dts в какой-либо точке на траектории ударной волны
Ударновопновое возбуждение детонации в тротила
349
можно определить, сравнивая значения Л^/Л и ди/д1в в втой же точке. Когда ударная волна ускоряется и /Л>0, как в рассматриваемом случае, ди/дка >0 и дv/дts >0 при г)и/й(8-$0, но йц/5Л5<0 и дv/дts < 0 при /д (5 > а*в, . Анелиз приведенных на рис. 2 профилей показывает, что пля второго и третьего дат^-чиков дч/дк5 < 0 е <0, так как д и /д (5 > ЛI /Л, а для
первого и четвертого датчиков, где ди /д13 < <1и5/^ , ди/дкБ > 0 и ди/д1е>й. Следовательно, знаки ди/дк5и (я на фронте удар-
ной волны в процессе ее ускорения и выхода на стапионарный р&-жим меняются с плюса на минус и затем обратно с минуса на плюс. Таким образом, на траектории ударной волиы должны быть две точки У и V , в которых ди./дк5 - ди !д 1& = 0- Поскольку ди/дк1>0 при «Эы /<Эг я — 0, точки V и V должны лежать между точками и и Ц', в которых ди -0. Частицы вашества, вовлекающиеся в движение ударной волной ниже точки V и выше точки V на траектории ударной волны, сначала сжимаются до своего объема на фронте ударной волны, а затем расширяются, дv /д I > 0. Частипы, которые начинают двигаться между точками У и V на траектории ударной волны, сжимаются сначала на фронте ударной волиы, а затем (прежде чем начать расширяться, ди/д1>Щ снова сжимаются за фронтом ударной волны до некоторого минимального объема. Геометрическое место точек, в которых дь/дг = 0, представляет собой кривую на плоскости ( - к, пересекающую траекторию ударной волны в точках [' и V и лежащую справа от кривой, на которой ди 'дг^И. Эта кривая У V дзлнт поток за фронтом ударной волны на две области, различающиеся знаком ди/дк Для той части потока за фронтом инициирующей волны, которая лежит ниже У У, выполняется условие ди./дк < 0, а пля потока выше УУ - условие д и /д Н > 0.
Другой важной гидродинамической характеристикой процесса ниициирования является производнан др/ди Для точек на траектории ударной волны, заключенных между (] и V , имеем др/д11>й, так как др/дкх4.Ч" йр5/Л>0. Спедоватзльно, выше точки V иа траектории ударной волны должна быть точка (обозначим ее Р' ), в которой др/дс^ =0, так как в самоподдерживающейся волне о1 р/д < 0. Не ясно, имеется ли на траектории ударной волны еще одна точка с др/д1л = 0, поскольку на первом датчике др/дка > 0. Однако такая точка должна быть, если с самого начала выполняется неравенство др/д1я < 0. Именно такая ситуация реализуется в данном случае, так как оценка значений йре/^ и Одр/дк5 на первом датчике показывает, что в втой точке др/дг8 < 0. Вторая точка на траектории ударной волны (назовем ее Р ), в которой др /д15 -0, должна лежать ниже точки V на кривой в плоскости 1-к, соответствующей уолонию др/дг — Ч и проходящей левее кривой С С" , на которой др/дк -П. Последняя раэ-граничивает поток на две области с др/д! > 0 и др/д|<П-
350
М.каулвргввйг, Дж.Роэвибврг
При инициировании литого тротзпа ударной водной с амплитудой около 55 кбар производные давления и массовой скорости на фронте ударной волны дважды меняют знак при выходе волны на стационарный режим. Первое изменение знака происходит в таком порядке: др/ді5 , др/дкі , ёа'дк5 , а второе - в обратном порядке: ди/д!із. др'дк3 и др/ді, . Гидр оди и амич ее кие характеристики потока, определенные из анализа профилей и( ()« теперь могут быть использованы для определения скорости тепловыделения в инициирующей волне.
Предыдущая << 1 .. 109 110 111 112 113 114 < 115 > 116 117 118 119 120 121 .. 130 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.