Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Маскирующие дымы - Вейцер Ю.И.
Вейцер Ю.И., Лучинский Г.П. Маскирующие дымы — М: Госхимиздат, 1947. — 202 c.
Скачать (прямая ссылка): smoke.djvu
Предыдущая << 1 .. 9 10 11 12 13 14 < 15 > 16 17 18 19 20 21 .. 87 >> Следующая

Наконец, если размер дымовых частиц гораздо меньше, чем длина ванны света, то рассеяние происходит вследствие возбуждения электронов проходящими лучами света. Возбужденные электроны колеблются, излучая при этом по всем направлениям лучистую энергию.
Рнс. 7. Схема отражения и пре- Рис- 8- Схема диффракции:
ломления света капелькой тумана а—около отверстия; б—около пластинки.
Независимо от физической причины рассеяние света происходит всегда по всевозможным направлениям к проходящим-(первичным) лучам. Рассеянный свет образует вокруг частицы, являющейся причиной разбрасывания лучистой энергии, светящееся поле. Интенсивность этого поля изображается диаграммой (так называемой индикатриссой светорассеяния), длина вектора которой выражает в условных единицах интенсивность поля в определенном направлении. Так как рассеяние света обычно симметрично по отношению к направлению проходящих лучей, То достаточно описания индикатриссы в какой-либо одной плоскости, проведенной через частицу и первичный луч.
Подобная индикатрисса для весьма маленькой прозрачной частицы изображена на рис. 9, б.
Рассеянный свет всегда в той илн иной степени поляризован. Поляризованным называется свет, волнообразное колебание энергии в котором происходит определенным образом. В естественном" свете имеются лучи с разнообразными колебаниями. Вследствие рассеяния света происходит как бы рассортировка лучей. Лучи, колебания в которых происходят в одной плоскости, как бы выделяются из общего светового потока и направляются в определенную сторону. Количествен-з* as
ное содержание поляризованных лучей в общем световом, потоке называется степенью поляризации.
Наиболее полная теория светорассеяния разработана на основе электромагнитной теории света. В результате работ Рэлея, Ми, Дебая, Иобста получена стройная теория, охватывающая рассеяние света частицами различных размеров. Математические выводы этой теории достаточно сложны. и ие могут быть выражены в простой форме. Для удобства расчетов проведены вычисления, дающиеся обычно в виде кривых, диаграмм или таблиц и позволяющие проследить за изменением количества рассеянного света, инднкатрнссы светорассеяния и степени поляризации в зависимости от размеров частиц, длины волны света и коэфициента преломления дымовых (коллоидных) частиц. При известных условиях, если пренебречь многократным рассеянием, основные закономерности, характеризующие рассеяние света одной дымовой частицей, могут быть распространены ri на дымовые облака, состоящие из множества частиц. При этом допускается, что ие в очень густых дымах и туманах общее количество рассеянного света прямо пропорционально- частичной концентрации, а если размер частиц ие изме; няется, то и прямо пропорционально весовой концентрации.: Это было
экспериментально подтверждено Тольмэном на разбавленных дымах и соблюдается независимо от .причин рассеяния света.
Основные закономерности, характеризующие зависимости между 'интенсивностью* светорассеяния, размерами аэрозольных частиц и длиной волны света, легко проследить, пользуясь результатами вычислений, проведенных Стратоном! и Хаутоном для водяного тумана. По Стратону и S t Хаутону интенсивность светорас-
on сеяния R определяется тремя ве-
Рис. 9. Распределение рассеянного личинами: мощностью первич-свега: ного светового потока /, суммар-
а—около богыпо'! непрозрачной частицы; ным сечением аэрозольных ча-о—около вссьмл малой частицы по Релею (за- стии на потопов попалает свет чернена д->ля поляризованного света); в и г— "г; Г^Г4^ попадает свет, около прозрачных частиц больших длин волны И коэфициеитом А, харак-
света теризующим саморассеяние и за-
висящим, в свою очередь, от отношения размеров частиц к длине волиы света н от коэфициента «преломления дымовых частиц. Окончательная формула для интенсивности светорассеяния по Стратону н Хаутону имеет следующий вид:
R — IKNnr*. .
Вычисленные Стратоном и Хаутоном значения К, в зависимости от отно-2г.г
тения х = —г— приведены на рис. 10, а.
Из этой формулы и из графика на рис. 10 видно, что если число частиц в дымовом облаке остается постоянным, а размер их увеличивается, то интенсивность светорассеяния всегда возрастает. Увеличение интенсивности светорассеяния происходит наиболее сильно в высокодисперсных дымах, где имеет значение не только рассеивающая ° поверхность, но и объем вещества, н наиболее слабо в- грубодисперсных дымах, где рассеяние пропорционально только поверхности аэрозольных частиц. Сообразно с этим в высокодисперсных дымах интенсивность светорассеяния пропорциональна размерам частиц в шестой степени, а в области грубых частиц рассеяние света пропорционально размерам во второй степени. В области частиц, соизмеримых с длиной волны света, наблюдается промежуточная закономерность.
Более сложно установить зависимость между количеством рассеянного света и размерами аэрозольных частиц при постоянной весовой
концентрации. Увеличение размеров частиц при сохранении постоянной весовой концентрации естественно приводит к уменьшению их числа
Предыдущая << 1 .. 9 10 11 12 13 14 < 15 > 16 17 18 19 20 21 .. 87 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.