Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Маскирующие дымы - Вейцер Ю.И.
Вейцер Ю.И., Лучинский Г.П. Маскирующие дымы — М: Госхимиздат, 1947. — 202 c.
Скачать (прямая ссылка): smoke.djvu
Предыдущая << 1 .. 5 6 7 8 9 10 < 11 > 12 13 14 15 16 17 .. 87 >> Следующая

Максвелл, исходя из представлений Стефана о том, что на поверхности капли имеется 'слой насыщенного пара, получил
- I I
Рис. 6. Испарение с плоской и выпуклой поверхности
25
¦следующее уравнение для скорости испарения капли в спокойной атмосфере:
D ,
v = -г (со - с),
где v — скорость испарения в г/сек с единицы поверхности капли; D — козфициент диффузий в см*/сек; г — радиус капли в см;
Со — концентрация насыщенного пара вещества в г/см3; с — концентрация пара в окружающей среде в г/см2; — с — дефицит пара. Очевидно, что скорость испарения с поверхности нсей капли неравна произведению v на поверхность капли в квадратных сантиметрах 4яг2. Тогда:
w — 4*Dr (cQ—с).
Из уравнения Максвелла воемя полного испарения'капли Т прямо пропорционально квадрату начального радиуса и обратно -пропорционально дефициту пара:
г г
Т — 0
2D (с0— с)'
Для маскирующих дымов, дисперсная фаза которых состоит из водных растворов кислот и солей, дефицит пара представляет собой разницу между концентрацией насыщенного пара •иад раствором определенного состава и абсолютной влажностью воздуха.
Для маленьких капель, размер которых соизмерим со средним свободным пробегом газовых молекул, перестает _ соблюдаться основное положение Стефана и упругость пара над поверхностью жидкости оказывается меньше упругости насыщенного пара. Это происходит потому, что скорость диффузии молекул пара из слоя, непосредственно прилегающего к поверхности жидкости, соизмерима, в случае маленьких капель, со скоростью отрыва молекул от жидкой фазы и на поверхности жидкости не успевает образовываться слой насыщенного пара.
Скорость испарения подобных капелек меньше вычисленной по уравнению Максвелла и равна
w = 4?rZV (с0—с)-Цт-
где /— средний свободный пробег газовых молекул.
Для капель еще более мелких размеров (10-5 см и меньше) следует учитывать, кроме того, непосредственное увеличение упругости насыщенного пара (по уравнению Томпсона).
В динамических условиях (во. время падения капелек в воздухе или при обдувании их ветром) испарение происходит 26
неравномерно с различных точек поверхности капли. Наиболее сильное испарение наблюдается в лобовом слое и в слоях, диаметрально противоположных лобовому. Это происходит потому, что движущийся воздух уносит с собой нары испаряюще-.гося вещества и диффузия из -насыщенного слоя идет в пространство, не содержащее паров испаряющегося вещества.
Скорость испарения в движущемся воздухе больше, Чем в неподвижном. По сравнению с неподвижным воздухом скорость испарения в динамических условиях согласно Фресслиигу увеличивается на величину 1 + К V~Re; характеризующую влияние ветра, и становится равной
w = 4*Dr (с0—с) (1 -f- К VRe),
г. „ „ 2s rv
.где Re — число Реинольдса, равное ;
V—о
К — козфициент, равный 0,276 у
v — скорость ветра в см/сек; т) — вязкость воздуха, равная 0,0001882 пуаз; Р —плотность воздуха,, равная 0,00126 г/см3, ¦а остальные обозначения те же, что и в уравнении Максвелла.
Чем больше размер капель и скорость ветра, тем резче •сказывается поправка Фресслинга. У дымовых частиц, движение которых в воздухе происходит с небольшой скоростью, поправка мала и может не приниматься во внимание.
Сорбция аэрозольными частицами различных примесей, находящихся в воздухе, может привести к значительному пони-¦ жению упругости насыщенного пара и к уменьшению скорости испарения. Это происходит в том случае, когда сорбированное вещество равномерно' распределяется в капельке тумана. В том ¦случае, когда вокруг частицы образуется сорбированная поверхностная пленка, пары вещества должны продиффундиро-вать через нее. Поэтому концентрация пара на поверхности капли будет меньше концентрации насыщенного пара и скорость испарения несколько замедлится. Так, например, замечено уменьшение скорости испарения водяной капельки при нанесении на ее поверхность пленки олеиновой кислоты. Подобное влияние поверхностных пленок на скорость испарения сказывается тем сильнее, чем меньше размеры капель.
Интересно влияние газовой пленки на скорость испарения. Так, скорости испарения водяных капель в водороде, углекислоте и воздухе резко отличаются друг от друга. В плохо сорбируемом водороде, не образующем около водяной капельки газообразной пленки, испарение происходит крайне быстро, а в хорошо сорбируемой водой углекислоте, наоборот, медленно.
2. Движение дымовых частиц
Движение дымовых частиц в дымовом облаке происходит ч»од действием силы тяжести и в результате неравномерных ударов молекул газа о частички дыма.
27
а. Броуновское движение. Движение дымовых частиц, причиной которого являются неравномерные удары молекул газа,, называется броуновским движением. Броуновское движение происходит тем сильнее, чем меньше размеры* дымовых частиц и чем они ближе по размерам к самим молекулам. Заметное броуновское движение наблюдается у частиц меньше 3-Ю-5 см. Частицы больше 1 -10^* см не принимают участия в броуновском движении.
Интенсивность броуновского движения возрастает с повышением температуры, когда движение молекул газа происходит более быстро. В разреженных газах и в газах с пониженной вязкостью и плотностью броуновское движение протекает также с повышенной интенсивностью. ,
Предыдущая << 1 .. 5 6 7 8 9 10 < 11 > 12 13 14 15 16 17 .. 87 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.