Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Основы теории горения - Талантов А.В.
Талантов А.В. Основы теории горения — Казань, 1975. — 253 c.
Скачать (прямая ссылка): osnoviteorgor1975.djvu
Предыдущая << 1 .. 45 46 47 48 49 50 < 51 > 52 53 54 55 56 57 .. 66 >> Следующая

192
ные по передней границе и по ЛМС, практически совпадают. Совокупность графиков Цт =4(сС) для различных условий позволила построить зависимости 11т от температуры для различных скоростей потока (фиг.У1Л1). Зависимости для других скоростей, подобны. Скорость распространения пламени обнаруживает
Фиг.У1.10. Скорость распространения пламени. Скорость потока V/ = 30 м/с; началь-
ная температура Т0 = 493 К;
х-иг: о-и
Фиг.У1.11. Скорость распространения пламени в зависимости от температуры ( V/ = = 75 м/с): состав смеси оС :
? - 1,4; 0 - 1,2; Д - 1,0;
X - 0,8; о - 0,6
сильную зависимость от температуры, которую в первом приближении можно считать линейной. Влияние температуры различно при различных скоростях потока и составах смеси.Наиболее наглядно изменение скорости распространения пламени в функции температуры проявляется в безразмерном виде (фиг.У1.12,У1.13). Индекс 0 соответствует температуре 493 К.
Видно, что зависимости скорости распространения пламени различаются для бедных и богатых смесей. С увеличением скорости потока зависимость несколько ослабевает. Во всем обследованном диапазоне скоростей и составов смеси показатель степени П' изменяется от 0,6 до 1,65.
Наблюдаемые в эксперименте зависимости скорости странения пламени находятон в разумном согласии с турбулентного горения и с соотношением для 11т при ностном механизме горения:
АН1
распро-теорией поверх-
11т -0ин +
(У1.Ю)
193
где Л = 2,4, или в безразмерном вице:
ит и*
ит0 йно
0 +

8,+
иао
Пульсационную скорость потока в области автомодельности при достаточно больших числах Яв можно полагать не зависящей от
иг
я;
а 0,8
0,6
1 У






48 « а «4
Фиг.У1.12. Зависимость безразмерной скорости распространения пламени от температуры. Скорость потока 75 м/с; состав смесисс: ? - 1,4; 0 - 1|2; Д - 1,0; X - 0,8; ? - 0,6; --- - теория
и 2 ?>1к
<м А Щ
А
4.0 >
р 71-1 л л
Фиг.У1.13. Зависимость безразмерной скорости распространения пламени от температуры в смеси стехиометрк-ческого состава. Скорость
потока \л/ : ? - 30 м/с; О - 50 м/с; д - 75 м/с
температуры. Влияние температуры выражается в росте нормальной скорости и падении относительного подогрева (фиг.У1.14). Решающее влияние оказывает Цн , входящая в первый и второй
194
член выражения для Иг • Однако с увеличением скорости потока или пульсационной скорости за счет турбулизирувдих решеток удельный вес первого члена в выражении (71.10) для скорости пламени уменьшается и влияние температуры ослабевает, что и наблюдается в эксперименте. Физически это явление объясняется падением роли кинетических факторов и возрастанием значения гидродинамических.
Различие показателя степени г\ у различных авторов не является противоречием,так
как каждой области соотноше-\^
и*
9 10 « {г {i 4*об
ния
соответствует свой
Фиг.71.14. Относительный подогрев при различных начальных условиях
показатель степени, тем меньший, чем больше величина -рг
им
Пунктирные линии на фиг.У1.12 обозначают возможное изменение относительной скорости распространения пламени в турбулентном потоке, вытекающее из теории. На фиг.У1.13, кроме экспериментальных данных для смеси стехиометрического состава,отражены теоретически рассчитанные зависимости.Видно,что теория и эксперимент находятся в удовлетворительном, хотя и не абсолютном согласии. Может быть рекомендована следующая при*-ближенная степенная зависимость в интересном для практики диапазоне изменения скоростей потока и смеси вблизи стехиометрического состава:
0,7
11т - Т
(71.12)
Зависимость протяженности зоны горения от температуры представляет большой интерес для практики, так как от выбора длины камеры сгорания с учетом протяженности зоны горения зависит полнота выделения тепла в камере.Систематические исследования зависимостей протяженности зоны и времени горения от температуры отсутствуют. В работах лаборатории горения в потоке КАИ устанавливаются эти зависимости при атмосферном
195
давлении и скоростях потока 30-75 м/с в диапазоне температур 393 - 793 К и составов смеси оС = 0,6 + 1,4 для закрытого потока. Протяженность зоны горения определялась по оси плоского турбулентного факела в камере квадратного сечения 50x50 мм2 со стабилизацией пламени двумя симметрично расположенными на периферии нишами в условиях естественной (трубной) турбулентности.
В эксперименте методом фотографирования определялось положение передней границы факела (высота конуса /*к ) и задней границы (длина факела /* <р ). Разность этих величин дает протяженность зоны горения по оси факела.
Наиболее универсальной характеристикой процесса является время горения. Оно может быть рассчитано по известным размерам зоны горения и скорости движения смеси. При этом следует иметь в виду, что скорость движения смеси в зоне горения -величина переменная, по мере подвода тепла увеличивающаяся от начальной скорости потока на входе в камеру до значений, больших ее в б раз. Расчет времени горения основан на уравнении движения:
Предыдущая << 1 .. 45 46 47 48 49 50 < 51 > 52 53 54 55 56 57 .. 66 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.