Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Ударные и детонационные волны - Селиванов В.В.
Селиванов В.В., Соловьев В.С., Сысоев Н.Н. Ударные и детонационные волны — М.: Изд-во МГУ, 1990. — 256 c.
ISBN 5-211-00975-4
Скачать (прямая ссылка): selivanov.djvu
Предыдущая << 1 .. 73 74 75 76 77 78 < 79 > 80 81 82 83 84 85 .. 102 >> Следующая

Детонация в зарядах ВВ с менее сильной зависимостью скорости разложения от амплитуды ударного сжатия будет прекращаться по второму механизму:
Следует особо подчеркнуть, что dip определяет критический диаметр именно стационарного распространения детонации. В работе [53J показано, что детонация может устойчиво распространяться, даже если ее фронт не стационарный, а пульсирующий. В этой же работе развита количественная теория критического дна-метра детонации с нестационарным фронтом.
Для взрывчатых веществ второго типа детонационная волна, по-видимому, остается стационарной вплоть до прекращения детонации и d% действительно соответствует наименьшему диаметру .заряда ВВ, допускающего самоподдерживающееся распространение детонации.
Интересно отметить, что природа критической толщины ста-дионарной детонации плоских зарядов в любом случае соответствует второму механизму. Для ВВ второго типа отношение критического диаметра к критической толщине примерно равно 2. Для ВВ первого типа это отношение может быть как меньше, так и больше 2.
Рассмотрим влияние характера энерговыделення на формирование стационарной детонации. Существенным обобщением влияния характера энерговыделення на характер течения за детонационной волной являются исследования М. М. Бойко с сотрудниками [9; 132].
202
В настоящее время в литературе уделяется много внимания разработке вопросов теории детонации многофазных сред с учетом межфазных взаимодействий, которые базируются на теории детонации ЗНД 153} или, точнее, на теории детонации «при наличии потерь» 1731. Последнее время уделяется большое внимание исследованию структуры детонационной волны (ДВ). Показано, что она существенно неодномерна. Рассмотрим влияние характера энерговыделения на эволюцию инициирующей ударной волны во взрывчатом веществе, а также проанализируем особенности течения в окрестности зоны окончания энерговыделения.
Эти вопросы в различных постановках рассматривались в ряде работ [22; 23; 98; 154; 161]., Здесь рассмотрим более широкий класс кпнетик разложения ВВ н условий протекания реакции разложения в ДВ, уделяя большое внимание газодинамическим аспектам рассматриваемых процессов.
Согласно теории детонации ЗНД, детонационная волна представляет собой комплекс ударного фронта и следующей за ним зоны реакции, сопрягающейся с тейлоровской волной разгрузки. Детонацию будем называть идеальной, или детонацией Чепмена— Жуге, если на поверхности окончания химической реакции разложения ВВ скорость потока равна местной скорости звука в системе координат, связанной с фронтом волны [53; 113], Точка, где достигается это равенство, называется точкой Жуге. Таким образом, для идеальной детонации в точке Чепмена—Жуге одновременно выполняются два условия: 1) скорость потока равна мест-нон скорости звука в системе координат, связанной с фронтом ДВ; 2' глубина превращения ВВ равняется единице. Чтобы ДВ была стационарной, необходимо еще выполнение в точке Чепмена—Жуге третьего условия: равенства нулю скорости превращения da'dt. Идеальная детонация может существовать в случае плоской волны, т. е. в заряде ВВ бесконечного диаметра. В зарядах конечного диаметра фронт ДВ не является плоским, а течение является дивергентным. Стационарную детонацию в зарядах ВВ конечного диаметра будем называть пеидеальпой. Детонационную волну в процессе эволюции инициирующей ударной волны в ВВ к стационарному состоянию будем называть неустановившейся. Следуя работам [9; 10; 132}, процесс превращения ВВ в ДВ будем представлять процессом с неполным выделением энергии на фронте ДВ и последующим догоранием в потоке. Физическим основанием для такого рассмотрения служит наличие нескольких резко различающихся по скорости процессов тепловыделения. Наиболее часто это проявляется в средах, имеющих гете-рофазную структуру (системы газ — капли и т. д.). В первой стадии химической реакции разложения ВВ происходит выделение энергии Q\(p) мгновенно на фронте ДВ, а дополнительное энерговыделение с тепловым эффектом происходит за конечные промежутки времени за фронтом ДВ. В частном случае, Q\(p)~Q- Как подчеркивалось в [16Ц в тех случаях, когда толщина волны тепловыделения мала по сравнению с характерными размерами изучаемой области движения, разумно рассматривать
203
разрывные движения среды, считая, что перед поверхностью разрыва имеется исходная среда, а за поверхностью разрыва — среда, являющаяся продуктом завершившейся иа первой стадии химической реакции разложения ВВ. Такое представление процесса превращения ВВ в ДВ позволяет детально проследить особенности течения в окрестности звуковой поверхности и поверхности,, где заканчивается химическая реакция, использовать единое уравнение состояния среды в области химической реакции и вне ее и значительно упрощает решение задачи. При этом воспользуемся предположением о локальном термодинамическом равновесии фаз среды (односкоростное, одиодавлеическое, однотемпературное приближения). Несмотря иа сделанные предположения, тем не менее можно утверждать, что такое представление процесса ие утрачивает главной особенности, присущей детонации. Принятые допущения являются типичными для такого рода задач (см., например, [6; 22; 23]). Система уравнений, описывающих движение химической реагирующей среды, имеет вид
Предыдущая << 1 .. 73 74 75 76 77 78 < 79 > 80 81 82 83 84 85 .. 102 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.