Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Ударные и детонационные волны - Селиванов В.В.
Селиванов В.В., Соловьев В.С., Сысоев Н.Н. Ударные и детонационные волны — М.: Изд-во МГУ, 1990. — 256 c.
ISBN 5-211-00975-4
Скачать (прямая ссылка): selivanov.djvu
Предыдущая << 1 .. 72 73 74 75 76 77 < 78 > 79 80 81 82 83 84 .. 102 >> Следующая

199
198
что всегда течение на краю заряда звуковое определим ко-
ординату точки фронта, в которой происходит распрямление линий тока: R~l = Q. Из соотношения (3.69) с учетом того, что dr/dty —#фР cos ф, следует
фр ^coS(e+4-) / у * т )
Для выпуклого навстречу потоку фронта /?фР>0, поэтому числитель и знаменатель в (3.78) должны быть одного знака. Так как в звуковой точке dQ/d\p<Q, то в плоском случае (v = 0) для выпуклого ударного фронта и экзотермического характера разложения нельзя совместить условия нулевой кривизны линий тока и звукового характера течения. Действительно, как следует нз (3.78), в этом случае фронт должен стать вогнутым навстречу потоку, что мало вероятно. Прн осесснмметричном течении (детонации цилиндрического заряда) для обеспечения выпуклости фронта необходимо выполнение следующего неравенства:
r^s'mQL/q, (3.79)
из которого следует, что радиус заряда, допускающий стационарную детонацию с прямыми линиями тока у края заряда, ограничен сверху. Прн знаке равенства в (3.79) из (3.78) следует, что Дт^ = 0, что соответствует распрямлению ударного фронта у края заряда (точка перегиба). Итак, если на краю заряда в окрестности ударного фронта течение звуковое, начальная кривизна линий тока равна нулю, кривизна фронта также равна нулю, то раднус заряда равен
'#-'.3^ (3-80)
(индекс «з» означает, что соответствующие величины вычисляются на краю заряда в звуковой точке).
Логично предположить, что сочетание этих трех условий является критическим условием распространения стационарной детонации, а радиус заряда, определяемый (3.80), — критическим радиусом.
Соотношение (3.80) ранее было получено в [107] в качестве оценки величины критического радиуса с использованием того обстоятельства, что на краю заряда dQ/d-^zzQ вследствие близости звуковой точки на ударной поляре к точке максимального поворота потока, где d9/di|: = 0.
Градиент давления вдоль линии тока за фронтом ударной волны определяется из последнего уравнения системы (3.66):
ДФ» dp ^ %р 1 j_ dp i
pu1 dl ** Я tg(44-fl) fu*<ty sin(6+<V) ' У ¦ '
В случае реагирующей среды за фронтом ударной волны в дозвуковой зоне R~] ^0 и — < 0. Поэтому профиль давления спа-
дающий: dp/6V<0. Это совпадает с выводами теории идеальной детонации: разложение ВВ сопровождается уменьшением давления и плотности среды [53].
Предполагая, что границей самоподдерживающегося режима распространения детонации является равенство градиента давления на оси симметрии (а следовательно, и градиента массовой скорости) нулю, из (3.81) можно получить условие прекращения стационарной детонации. Для этого определим значение градиента давления на осн симметрии заряда. Воспользовавшись соотношением (3.72), получим
Р«я dl а*-?)
п
где п = 1 для плоского течения, л = 2 — для осесимметричного течения. Заметим, что при отсутствии разложения вещества /~1=0' и для поддержания стационарного режима распространения ударной волны требуется соответствующий «поршень». Для высокоплотных конденсированных ВВ, обладающих высокой реакционной способностью, 7?фР//*2>1 н др/д1<.0. Равенству градиента давления нулю, как следует из (3.82), соответствует условие
которое определяет минимальный радиус кривизны фронта стационарно распространяющейся самоподдерживающейся детонационной волиы. Условие (3.83) было получено ранее несколько отличным путем в [851 н положено в основу теорнн критического диаметра. Полагая, как и в [84], что на пределе детонации форма фронта* сферическая (^фр — const), а течение за ударным фронтом иа границе заряда звуковое, получим следующее выражение для величины критического радиуса заряда:
= дК«П1|>=л — ^sin^. (3.84)
"о Яо
В этом выражении все величины (кроме срз) вычисляются на оси симметрии заряда (индекс «.О»). Формула (3.84), в отличие от (3.80), применима для определения критических размеров как цилиндрических, так н плоских зарядов.
в результате анализа структуры течения реагирующей среды за фронтом искривленной стационарной ударной волны можно получить формулы для определения критических размеров заряда вв, допускающих самоподдерживающееся распространение дето-
нации. Выражение - соответствует прекращению-
20*
200
стационарной детонации из-за начала разбрасывания реагирующего ВВ в стороны на периферии ударного фронта. Этот механизм прекращения стационарной детонации возможен толькодля .цилиндрических зарядов, прн детонации плоских зарядов он не реализуется,
Выражение —1--—- '*0 соответствует прекра-
-щеиию детонации из-за достижения градиента давления за ударным фронтом нуля. При этом уменьшение внутренней энергии вещества нз-за расходимости потока (потерн энергии) в точности компенсируется энергией, выделяющейся прн разложении ВВ.
Полученные выражения не противоречат, а дополняют друг друга и соответствуют двум различным типам ВВ. Если для ВВ характерна сильная зависимость скорости разложения от амплитуды ударного сжатия (по типу нормального теплового взрыва), то скорость реакции быстро уменьшается по мере приближения к периферии ударного фронта н при достижении диаметром заряда величины d[}p детонация прекращается по первому механизму:
Предыдущая << 1 .. 72 73 74 75 76 77 < 78 > 79 80 81 82 83 84 .. 102 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.