Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Ударные и детонационные волны - Селиванов В.В.
Селиванов В.В., Соловьев В.С., Сысоев Н.Н. Ударные и детонационные волны — М.: Изд-во МГУ, 1990. — 256 c.
ISBN 5-211-00975-4
Скачать (прямая ссылка): selivanov.djvu
Предыдущая << 1 .. 61 62 63 64 65 66 < 67 > 68 69 70 71 72 73 .. 102 >> Следующая

Позднее эффект расщепления УВ с образованием двухволновой конфигурации был замечен при исследовании манганиновыми датчиками давления поведения в области низких давлений высокоплотных образцов ТЭНа и РВХ-9404 [1731. Обращает внимание характерная релаксация напряжений после удара при интенсив-ностях удара (1,0...2,5) ГПа, связанная, по-вндимому, с конечным временем схлопывания пор.
Особенности кривых динамического сжатия ВВ наиболее четко проявляются в образцах с большой пористостью. Однако отсутствие детального исследования ВВ в области низких давлений не позволяет количественно оценить реологическое поведение ВВ различной начальной плотности. Трудности экспериментального исследования в первую очередь связаны с размытием пластической волны и сложностью определения параметров динамического сжатия, поскольку пластическая волна в области малых р и и не является ударной. Отметим, что исследования особенностей распространения волн в NaCl различной пористости показывают наличие характерного минимума по величине скорости распространения волны D при малых значениях массовой скорости и. В диа-
171
170
пазоне скоростей D, меньших ср, значение волновой скорости быстро уменьшается с уменьшением и до минимального значения. Прн дальнейшем уменьшении и максимум волновой скорости возрастает, в пределе стремясь к ср, что связано с упругим характером деформирования вещества. Исходя нз полученных результатов, авторы [159] указывают на возможность описания экспериментальных данных по динамической сжимаемости в области низких, давлений степенными функциями: D=Au*; р = Виа+](А, В, а — постоянные параметры) — вместо общепринятой линейной зависимости D=a-\-bu. Позднее зависимость D—Au(a—1) была получена при исследовании динамической сжимаемости мелкодисперсных сред, образованных хрупкими и пластичными частицами [91], что также свидетельствует и об общих закономерностях в поведении динамически сжимаемых веществ независимо от природы компонент последнего. При этом, однако, необходимо учитывать, что на закономерности динамического сжатия вещества существенное влияние оказывает его дисперсность, которая может приводить также и к значительной термодинамической неравновесности вещества в процессе сжатия.
Некоторые результаты по динамическому сжатию образцов ТНТ и тетрила различной начальной плотности подтверждают последний вывод. На рис. 3.25 приведены экспериментальные данные [193] по зависимости скорости D распространения максимума волны от максимума массовой скорости и для высокоплотного ТНТ (ро= 1,648-Юз кг/м3). Видно, что в диапазоне D<cp (ср = 2798 м/с) кривая D(u) имеет минимум при и—120 м/с; прн дальнейшем уменьшении и скорость максимума возрастает, приближаясь к значению продольной скорости звука, при этом вещество переходит в состояние упругого деформирования. Аналогич-
И73-Д м/с 4 -
3 - Ср
2 -
11-1-1_I_I_I
D 0,2 0,Ц
103и,м/с
Рис. 3.25. D—ц-зависнмость для прессованного тротила (ро=1,68 г/см3) в области низких давлений
й. мкм
Рис. 3.26. Изменение распределения размера частиц ТГ-40 при различных уровнях нагрузок: /—исходная структура; 2—р=0,16 ГПа, т=140 мкс; 3—р=0,б4 ГПа,
172
ные закономерности кривой D—и прослеживаются для ТНТ насыпной плотности, тетрила н некоторых компонентов промышленных ВВ [33]. Прн этом чем больше начальная пористость ВВ, тем ярче выражены особенности кривых динамического сжатия.
Обобщая вышесказанное, выделим характерные особенности распространения УВ в микронеоднородных твердых ВВ, связанные с влиянием пористости на деформационные свойства последних. Во-первых, исследование структуры ударного перехода необходимо проводить с учетом инерционных свойств пористого вещества. В частности, прн ударном нагруженнн ВВ в области давлений р< (1,5—2,5) ГПа существенное влияние на структуру фронта волны оказывает дннамнка выборки межпорового пространства. В этом случае давление в веществе будет зависеть не только от плотности, но и его производных.
Во-вторых, экспериментальные результаты свидетельствуют о существенном влиянии на характер распространения и затухания •слабых УВ вязких свойств ВВ. Расчеты, проведенные в [193], также показывают отклонение профиля волны от упругопластн-ческой теории. Кроме того, результаты'экспериментальных исследований свидетельствуют также, что заметное изменение пористости происходит в том случае, когда вся масса твердого В В переходит в состояние пластического течения, вследствие чего эффекты предварительного сжатия вещества в упругом предвестнике в области существования двухволновых конфигураций в большинстве случаев можно не учитывать. Вместе с тем, структура ВВ изменяется под действием относительно слабых УВ (амплитуда менее 1 ГПа), когда в последнем не возникает видимая химическая реакция, а система с измененными физико-механическими свойствами и структурными характеристиками способна прн последующих ударноволновых воздействиях проявлять отличную ответную реакцию от структуры первоначального состояния. Не вдаваясь в подробности процесса локализации энергии, отметим, что новая структура может как способствовать процессу образования локальных разогревов, так и ослаблять его. Например, для систем ТГ-40 при воздействии импульсом с амплитудой 0,16 и 0,64 ГПа и длительностью 140 и ПО мкс соответственно видимых признаков разложения не наблюдалось, тогда как структура (дифференциальный закон распределения частиц по размерам) изменялась значительно. В первую очередь это происходило за счет разрушения (дробления) кристаллов гексогена. Кривые распределения частиц гексогена в составе ТГ-40 после ударноволнового воздействия представлены па рис. 3.26. Наиболее полно влияние структурных особенностей на ударную сжимаемость пористых систем в рамках термодинамической теории описания ударных переходов обобщено в [13].
Предыдущая << 1 .. 61 62 63 64 65 66 < 67 > 68 69 70 71 72 73 .. 102 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.