Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Ударные и детонационные волны - Селиванов В.В.
Селиванов В.В., Соловьев В.С., Сысоев Н.Н. Ударные и детонационные волны — М.: Изд-во МГУ, 1990. — 256 c.
ISBN 5-211-00975-4
Скачать (прямая ссылка): selivanov.djvu
Предыдущая << 1 .. 58 59 60 61 62 63 < 64 > 65 66 67 68 69 70 .. 102 >> Следующая

(3.34)
где Е — энергия активации; 7*аф — эффективная температура горения, несколько меньшая максимальной температуры продуктов сгорания TV; R — молярная газовая постоянная, отвечает повышению безопасности ВВ с ростом энергии активации (что представляется очевидным) и уменьшением теплотворной способности ВВ, вызывающим падение температуры горения Гг и Гзфф. Из выражений (3.29) и (3.33) следует, что увеличение температуры газификации Тк поверхности горящего ВВ (при сохранении прочих равных условий) в интервале, обеспечивающем выполнение неравенства fc{T9—T$)<\, увеличивает безопасность ВВ на стадии воспламенения вокруг очагов. Параметр ртС^к—Тф), как видно из рис. 3.18, оказывает существенное влияние на возможность предотвращения распространения реакции за пределы очага го-
162
рения при спаде давления, так как с его увеличением уменьшается критическая величина
1 кр —
dt
кр
соответствующая затуханию горения. Из выражения (3.32) следует, что ВВ с более слабой зависимостью скорости горения от давления погасают прн меньших скоростях сброса давления.
Рассмотрим крупномасштабный дефект заряда ВВ как источник возникновения разложения. В настоящее время используются две модели сжатия и воспламенения газа в полости и соответствующие им методы расчета: 1) модель объемного разогрева очага; 2) модель поверхностного разогрева очага. В первой модели предполагается, что поверхность вокруг пор мгновенно нагревается до одинаковой температуры и толщина слоя не зависит от размера пор, которые в общем случае распределены по размеру. В основе второй модели лежит предположение о том, что в поре независимо от ее размера существует тепловой источник с интенсивностью q и поверхностью, пропорциональной поверхности поры. Для первой модели уравнение теплового баланса имеет внд
8 = гя
l-m
m
<F(/>)
1/3 i
толщина слоя»,
где г0 — начальный радиус поры (полости), б прогреваемого в окрестности поры;
w(p) = ?™ = т»-т' ¦
где Тм—Тм(р) и Тс = Тс(р) — температуры разогрева пористого и сплошного вещества, отвечающего давлению р; Точ — температура разогрева очагов; Моч — масса ВВ, прогретого в очагах; М0 — масса объема.
Для второй модели TKMQcv=iTcM0cv+QZf где М0 — полная масса вещества; Q2 — полное количество тепла, выделенное всеми источниками. Тогда раднус поры г0, создающей поток тепла qt> равен
з 1
4* p,ct, l-m Т»—Тс
2,
где qz — количество тепла, прошедшее через единицу площади всех источников тепла в окрестностях поры в течение всего времени схлопывания; 2 — отношение поверхности источника тепла к квадрату радиуса поры, для сферической поры 2 = 4л...4я/"^2/3. Условие воспламенения очага [156]
к кр
QE
2e-WM > 12,1
In
fif'
(т0, - Tt)
о,с
и'
163
г^е ^ккр —параметр Франк-Каменецкого; гоч — радиус очага; Гоч—температура очага радиусом гоч; F*K ^=20... 25. Данному значению F*. отвечает
л nCH^7 F/BT
tkd = 2ta. = 2-e?tRT04.
При адиабатическом сжатии газового включения (Тс) (крупномасштабной поры) температура сжатого газа определяется по зависимости
boJ т
где f — показатель адиабаты различных газов (аргона — 1,67; гелия — 1,67; воздуха — 1,4; бутана — 1,08; метаиа — 1,3). Сравнительная оценка поджигающий способности газов может быть проведена по формуле, определяющей температуру поверхности
7^-293-4^-293)-^,
где коэффициент тепловой активности газа по отношению к ВВ равен
i/2
где Хвв, Хг — теплопроводность ВВ н газа соответственно; cv — удельная теплоемкость прн постоянном объеме. Условие изотермического сжатия: г0ч — 5xrVp0BB/p. Условие адиабатического сжатия; гоч=900кгУ'р0ВВ/р, где хг — температуропроводность газа;
г0ч — размер включения (полости).
Закономерности зажигания зарядов ВВ за счет теплопередачи от разогретого при достаточно быстром сжатии газа изучены в основном прн реализации компрессионного сжатия газа, в атмосферу которого помещен исследуемый образец, нлн при ударно-волновом воздействии на заряд, содержащий газ в межкрнсталли-ческих порах. В промежуточном диапазоне нагрузок, характеризуемом амплитудой 0,2...0,8 ГПа и временем действия (50...100) мкс, до последнего времени результаты не получены, что связано с трудностью получения длительного контролируемого профиля давления. Имеющиеся экспериментальные данные, относящиеся к указанному диапазону, получены с помощью модернизированных копровых методик, в которых время сжатия сформированной в заряде газовой полости превышает время ее тепловой релаксации, в результате чего дополнительным определяющим фактором является теплопередача от разогретого газа к ВВ в процессе сжатия газовой полости.
164
Рассмотрим результаты, полученные с помощью взрывного нагруження сжимаемой газовой полости, прилегающей к поверхности исследуемого заряда ВВ [170]. Прн этом на сжимаемую среду воздействует ударноволновой импульс, близкий к прямоугольному, характеристики которого (давление нагруження р н время действия давления) задаются плотностью нагружающего заряда и его высотой [54].
в качестве модельного вещества использовался кристаллический гексоген, поведение которого по типу порогового датчика зажигания (реакция в образце не возникает либо образец полностью сгорает) позволяет однозначно определять конечный исход нагруження. Сжатие газа производилось за счет вдавливания в полость под действием давления нагруження эластичной прокладки.
Предыдущая << 1 .. 58 59 60 61 62 63 < 64 > 65 66 67 68 69 70 .. 102 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.