Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Ударные и детонационные волны - Селиванов В.В.
Селиванов В.В., Соловьев В.С., Сысоев Н.Н. Ударные и детонационные волны — М.: Изд-во МГУ, 1990. — 256 c.
ISBN 5-211-00975-4
Скачать (прямая ссылка): selivanov.djvu
Предыдущая << 1 .. 55 56 57 58 59 60 < 61 > 62 63 64 65 66 67 .. 102 >> Следующая

Изменение механизма нагрева (или условий теплообмена) оказывает влияние иа (я в первую очередь путем воздействия иа величину Т3, Значение коэффициента А слабо зависит от условий нагрева н при изменении условий нагрева изменяется не более чем в два раза [35].
В заключение следует отметить, что перспективным развитием приближенных методов расчета характеристик зажигания является интенсивно развивающийся в настоящее время метод сращивания асимптотических разложений.
Теплодиффузиониая теория зажигания, предполагающая воспламенение порохов и ВВ потоком горячих газов для случая, когда газификация конденсированного вещества происходит целиком за счет подвода тепла к поверхности газификации (испарения) из пламени газообразных продуктов разложения вещества, рассмотрена в работе [991. Задача решалась в предположении, что количество тепла, необходимого для воспламенения газов, мало по сравнению с теплом, идущим иа прогрев конденсированной фазы. Авторы пренебрегали процессами массопереиоса, а температуру горячих газов считали достаточно высокой, чтобы обеспечить воспламенение газов над поверхностью. Время задержки зажигания t3 определялось как временной интервал от начала воздействия внешнего источника до момента достижения поверхностью температуры газификации (испарения) Г*. Однако достижение не является достаточным условием для существования стационарного пламени над поверхностью конденсированного вещества. Необходимо также создать в порохе или ВВ достаточно глубокий прогретый слой, градиент температуры в котором обеспечивал бы установление стационарного режима горения. Величина этого градиента в соответствии с [681 имеет вид
fj, МКС
154
155
где Гв — температура горения в стационарном режиме; и(Т„) — скорость горения полностью прогретого ВВ (до температуры поверхности Тпов); индексы «1» и «2» относятся соответственно к конденсированному веществу и газу.
Тепловой поток на поверхности задается соотношением
q = a(Tv-TaoB), (3.26)
где а — коэффициент теплоотдачи; Тг — температура горячих газов; Гпов — температура поверхности (величина ее с прогревом системы изменяется). В зависимости от соотношения величин тепловых потоков можно выделить два возможных режима зажигания. В случае, если падающий внешний тепловой поток q меньше критического (слабый тепловод), градиент температуры на поверхности всегда меньше критического и критерием зажигания можно считать достижения Гнил- В условиях сильного теплоотво-да полное времля зажигания будет складываться из времени прогрева поверхности до Г* и времени установления критического градиента температуры по поверхности. При этом ослабление внешнего теплового потока происходит за счет интенсивного испарения поверхностного слоя конденсированной фазы.
Следует также отметить, что теория, развитая в [99], применима только к зажиганию легколетучнх веществ при достаточно высокой температуре газов и является теплодиффузионной лишь постольку, поскольку учитывает фазовый переход при температуре газификации.
В работе [140] в результате рассмотрения соотношения между температурой зажигания Т3 и температурой испарения Г* от величины теплового потока (q) определен диапазон интенсивности внешнего воздействия, при котором испарение играет существенную роль в процессе зажигания. При значениях q, меньших величины q+, определяемой из условия зажигания вещества при данном тепловом потоке при достижении температуры кипения (Т.э— Тн), процесс хорошо описывается тепловой теорией зажигания в предположении ведущей роли реакций в конденсированной фазе. При q~q* зажиганию предшествует период испарения вещества, приводящий к существенному увеличению времени задержки зажигания. При дальнейшем увеличении величины потока может произойти нарушение фазового равновесия, вследствие чего давление насыщенного пара станет больше атмосферного, а температура поверхности Т*>ТИ. Увеличение давления у поверхности за счет оттекающих паров (реактивная добавка) будет вызывать дополнительное повышение величины 7Л.
С ростом q скорость испарения должна возрастать, что будет приводить к монотонному росту температуры, при этом через определенное время может установиться квазистационарный режим испарения с T*(q)>TK. На рис. 3.15 приведена качественная зависимость времени задержки зажигания (t3) От величины потока (q). Кривая 1 соответствует процессу зажигания при наличии испарения ВВ на его поверхности, кривая 2 — изменению величины t3, определяемой в соответствии с тепловой теорией зажигания.
Ч* Я
ЗЛ5. Зависимость времени за- Рис. ЗЛ6. К определению пределов
держки зажигания от величи- применимости тепловой теории
ны теплового потока зажигания летучих ВВ
Качественный ход зависимости T*(q) представлен на рис.3.16. Учитывая, что для летучих ВВ удельная теплота испарения, как правило, существенно меньше значений энергии активации, можно показать, что с увеличением потока температура испарения 7\ возрастает значительно быстрее, чем температура зажигания Т3. Вследствие этого при некотором значении потока ^кривые T*(q) и T3(q) пересекутся, т. е. T*(q) = T3(q). При q>q температура зажигания будет меньше величины 7Л, т. е. процесс самоускореиия химической реакции в конденсированной фазе разовьется раньше, чем установится режим квазистационарного испарения, энергозатраты на испарение к моменту времени t3 будут малы, вследствие чего параметры, соответствующие моменту зажигания, можно также рассчитывать по тепловой модели в предположении ведущей роли реакции в конденсированной фазе.
Предыдущая << 1 .. 55 56 57 58 59 60 < 61 > 62 63 64 65 66 67 .. 102 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.