Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Ударные и детонационные волны - Селиванов В.В.
Селиванов В.В., Соловьев В.С., Сысоев Н.Н. Ударные и детонационные волны — М.: Изд-во МГУ, 1990. — 256 c.
ISBN 5-211-00975-4
Скачать (прямая ссылка): selivanov.djvu
Предыдущая << 1 .. 29 30 31 32 33 34 < 35 > 36 37 38 39 40 41 .. 102 >> Следующая

вия взрыва 1<г/г0<5 существенный вклад в тепловое излучение в спектральном диапазоне (7...14) мкм вносят ПД. В области 5<л'го<300 больший вклад в суммарное тепловое излучение вносит ВУВ, так как излучающая площадь ВУВ на несколько порядков больше излучающей площади ПД.
При г/го>300 превалирующую роль в энергетике теплового излучения играют ПД, потому что параметры ВУВ {Арф, Тф) практически не отличаются от параметров окружающей атмосферы, а ПД еще обладают остаточной тепловой энергией, остывая медленнее, чем воздух во фронте ВУВ.
Рассмотрим изменение излучательной способности ВУВ в зависимости от ее параметров по мере удаления фронта от центра (оси) взрыва. Анализируя процесс взрыва КВВ с учетом экспериментальных данных [71], необходимых для оценки коэффициента черноты слоя сжатого воздуха, можно утверждать, что величина
зависит от геометрических и термодинамических параметров на фронте ВУВ (AR, Тф, рф), а также от концентрации паров воды и углекислого газа. Прн неизменной концентрации паров воды и углекислого газа;
— увеличение толщины слоя сжатого воздуха AR при прочих равных условиях приводит к возрастанию интегрального коэффициента черноты;
— снижение давления рф при прочих равных условиях влечет уменьшение коэффициента черноты, причем интенсивность этого уменьшения превосходит интенсивность увеличения zg с ростом AR;
— уменьшение температуры Тф прн прочих равных условиях ведет к возрастанию интегрального коэффициента черноты, более
интенсивному, чем его снижение в соответствии с падением давления.
87
Для конкретных условий распространения ВУВ, генерируемой от взрыва заряда КВВ, приведенные выводы можно трансформировать следующим образом: в диапазоне 1<г/г0<10 толщина фронта ВУВ увеличивается практически линейно с одновременным падением температуры Тф н давления Арф, что приводит к росту интегрального коэффициента черноты слоя воздуха во фронте ВУВ (прн r/ro= 1 eg = 0). В соответствии с соотношением (2.77) энергетическая светимость воздушной УВ в спектральном диапазоне пропорциональна температуре ВУВ в четвертой степени и функционалу F(AX, Тф). В диапазоне температур, соответствующих ВУВ, влияние произведения T4F(AX, Т) на нзлучатель-ную способность ВУВ в области 1<г/г0<10 прн снижении температуры уменьшается медленнее по сравнению с ростом интегрального коэффициента черноты. Поэтому в ближней зоне действия взрыва происходит увеличение излучательной способности ВУВ в рассматриваемом спектральном диапазоне.
По расчетным значениям излучательной способности ПД и ВУВ в спектральном диапазоне (7... 14) мкм с учетом геометрических размеров облака ПД н фронта ВУВ можно провести верхнюю оценку количества излучаемой тепловой энергии в заданном спектральном диапазоне. Например, прн детонации заряда ТНТ массой 2 кг в окружающее пространство излучается (300... 750) Дж энергии от ПД и (1200.,.1500) Дж энергии от ВУВ, а общая величина с учетом аддитивности составляющих энергии имеет порядок (1500,..2250) Дж.
Анализ экспериментальных результатов (рис. 2,24) и их сопоставление с теоретическими оценками (рис, 2.25) приводят к следующему выводу: при г/го^бО энергетическая светимость ПД существенно выше энергетической светимости ВУВ (это относительное расстояние соответствует времени поряка 3 мс от начала инициирования). Предположив, что При г.'г0>'50 основной вклад в энергетическую светимость вносят горячие ПД, интегрированием экспериментальной кривой (рис. 2.24) можно произвести оценку величины тепловой энергии, выделенной при излучении продуктами детонации в спектральном диапазоне (7,,. 14)
мкм. В результате имеем Wnn — ^ 420 Дж, что находится в хорошем соответствии с проведенными теоретическими оценками.
По интегральным энергетическим светнмостям для ПД Япдэ = ЕпД /F(A%, Тип) н для ВУВ ?Чвз = Еув /F(&%, Гув) с учетом изменения нх геометрических размеров во времени мож-
W,kRm
Рис. 2.26. Изменение энергии теплового излучения взрыва: 1 и 2— доля теплового излучения ПД и ВУВ соответственно;* 3—относительная суммарная .энергия теплового излучения ПД и ВУВ; 4 и 5— интегральная энергия излучения ПД (Х,д) и ВУВ (WyB) соответственно; 6—суммарная интегральная энергия излучения ПД и ВУВ (^е); одно деление для W/mQ, % - 0,01
88
но рассчитать тепловую энергию излучения, генерируемую при взрыве КВВ. По результатам расчета, представленным на рнс. 2.26, можно сформулировать следующие выводы:
— доля интегральной энергии излучения, выделяемой при взрыве КВВ в окружающее пространство, возрастает с увеличением массы КВВ;
— более весомый вклад в суммарную интегральную энергию теплового излучения, выделяемого прн взрыве КВВ, вносит ВУВ по сравнению с ПД;
— относительная величина теплового излучения ПД №пд /mQ не превышает 0,00024 и не зависит от массы КВВ.
Оценка интегральной энергии теплового излучения проведена за время 160 мс от начала взрыва, после чего энергетические яркости ВУВ н ПД становятся соизмеримыми с фоном.
2.3. УДАРНЫЕ ВОЛНЫ В ЖИДКОСТЯХ
Исследования взрывных процессов в жидкости систематически проводились в последние несколько десятилетни. В ряде случаев картина явления достаточно хорошо изучена. Взрывы химических ВВ, образование УВ с помощью электрических разрядов под водой рассматривались в ряде монографий н обзорных работ [18;. 21; 80; 89; 92; 109; 123; 190]. В настоящее время большой интерес вызывают работы, связанные с изучением ряда новых физических явлений, возникающих при фокусировании мощного лазерного излучения в жидкость. Лазерный взрыв можно эффективно использовать для исследования свойств жидкостей прн давлениях свыше 45 ГПа.
Предыдущая << 1 .. 29 30 31 32 33 34 < 35 > 36 37 38 39 40 41 .. 102 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.