Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Ударные и детонационные волны - Селиванов В.В.
Селиванов В.В., Соловьев В.С., Сысоев Н.Н. Ударные и детонационные волны — М.: Изд-во МГУ, 1990. — 256 c.
ISBN 5-211-00975-4
Скачать (прямая ссылка): selivanov.djvu
Предыдущая << 1 .. 28 29 30 31 32 33 < 34 > 35 36 37 38 39 40 .. 102 >> Следующая

Использование пироприемника совместно с узкопольной оптической системой позволило проводить исследования нестационарного теплового излучения взрыва КВВ в спектральном диапазоне (7... 14) мкм. Усилитель, использованный в экспериментальных ис-
Рис. 2.22. Амплитудно-час- Рис. 2.23. Тарировочная ха-
тотная характеристика пи- рактеристнка измерительной
ролриечника системы
следованиях обеспечивал полосу пропускания (1,5...900) Гц. Для регистрации изменения теплового излучения взрыва во времени применялась амплитудная модуляция потока излучения при помощи вращающейся модулирующей диафрагмы. Кривая модуляции f(x) описывается уравнением [941
j(x)= — arccos
¦2
~х!2
Г
1
г~х!2
где 0<.г<2г; Roc — радиус приемной оптической системы; х — координата, характеризующая положение модулирующего отверстия относительно изображения источника излучения; f(x) = = о(х)/втах; о(х) — текущее значение площади изображения, видимой через модулирующее отверстие с радиусом г=^ос; (Т1пах = лг2 = лЛ^с — максимальное значение а(х). Для обеспечения максимальной точности в интерпретации огибающей сигнала частота модуляции принималась такой, чтобы /м>10/в, где /в — частотный параметр исследуемого процесса. Очевидно, что в этом случае возникает некоторая неопределенность в фиксации максимальной величины сигнала, являющаяся функцией скорости вращения модулирующей диафрагмы, но характер изменения теплового излучения передается вполне однозначно. При оценке частотной характеристики процесса взрыва fv было принято, что
h = \/(tK-tu),
где tK — момент времени, при котором величина сигнала становится менее 0,1 VmaK (Ums.x — максимальная величина напряжения на экране осциллографа); fH — время начала инициирования КВВ. Принимая tH=0, получим fD = l/rK. Например, экспериментальная оценка величины fB для заряда ТНТ массой 2 кг дает значение /в=(6,..7) Гц, т. е. время существования теплового излучения в спектральном диапазоне (7... 14) мкм составит
8.7
(140.,.160) мс. Следовательно, в этом случае величина fM должна быть более (60..,70) Гц, что приводит к неопределенности в интерпретации времени достижения максимального сигнала в пределах 10 мс.
Для оценки энергетических характеристик теплового излучения была проведена тарировка системы с помощью теплового приемника, созданного во ВНИИОФИ и работающего в том же спектральном диапазоне. Тарировочная характеристика системы приведена па рис. 2.23.
Прн анализе экспериментальных данных будем считать, что параметры теплового излучения можно определить через параметры газодинамического и электромагнитного полей, Поэтому в ближней зоне действия взрыва (до 10...15 радиусов заряда), где присутствуют процессы частичной ионизации и диссоциации, необходимо рассматривать тепловое излучение в качестве производного процесса взаимодействия электромагнитного и газодинамического полей. В средней зоне (до 40,..50 радиусов] основным фактором будет являться тепловое излучение ПД и горячего воздуха на фронте и за фронтом воздушной УВ. В дальней зоне (свыше 50 радиусов) определяющим является тепловое излучение ПД, которые остывают значительно медленнее, чем воздух на фронте и за фронтом ВУВ.
Осциллограмма одного из экспериментов представлена на рис, 2.24, а расчетные и экспериментальные значения энергетической яркости взрыва компактного заряда ТНТ массой т — 2 кг в спектральном диапазоне (7,..14) мкм иллюстрированы с помощью рис. 2.25. Необходимо отметить, что начальный участок зависимости Ьуь(г/га) является весьма условным в диапазоне расстояний (1... 10) Го, так как методика определения интегрального коэффициента черноты п интегральной поглощательной способности основана иа данных эксперимента для температуры Г<3500 К 171], соответствующей температуре во фронте ударной волны па относительном расстоянии 10<г/г0<15. Для ПД оценка параметров теплового излучения справедлива в пределах первой пульсации, что эквивалентно l-w'2 8t/mz ср относительному расстоянию
r/r0< 10...12 для сферического н и г/г0<40 ,.. 50 для цилиндрического взрыва и времени (0,1... * 0,2) мс. При больших временах
\д функция ?пд (г/г0) на рис. 2.25
аппроксимирована с учетом то-го, что температура ПД со време-"t. нем стремится к температуре ок-
4
с 40 80 W ружающей среды (порядка 300 К) ¦
t>r,c Сравнение характера пове-
•п 00, „ дения зависимостей ?ув (г/г0) и
Fnc. Экспериментальная записи- j (rlr \ п ,„ л , „ «ость суммарной энергетической яр- L^ (Г'Г°Ь а ™кже геометрическое™ ПД и ВУВ в спектральжшдиа. ких размеров ПД н ВУВ показы-пазоне (7.., Н) мкм вает, что в ближней зоне дейст-

1,Вт/м7 ср
fQ7\l I I I I I I I_i_i_i_I_|_1-1-l
1 40 80 120 г/г0
\, i_I-1-1--
0 0,75 3 10 18 t,MC
Рис. 2.25, Энергетическая яркость ПД и ВУВ в спектральном диапазоне (1; . , 14} мкм: 1 и 2—теоретические значения энергетической яркости для ПД и ВУВ; 3— теоретическая оценка общей энергетической яркости ПД и ВУВ; 4—эксперимен-тальная кривая энергетической яркости ПД и ВУВ
Предыдущая << 1 .. 28 29 30 31 32 33 < 34 > 35 36 37 38 39 40 .. 102 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.