Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Ударные и детонационные волны - Селиванов В.В.
Селиванов В.В., Соловьев В.С., Сысоев Н.Н. Ударные и детонационные волны — М.: Изд-во МГУ, 1990. — 256 c.
ISBN 5-211-00975-4
Скачать (прямая ссылка): selivanov.djvu
Предыдущая << 1 .. 24 25 26 27 28 29 < 30 > 31 32 33 34 35 36 .. 102 >> Следующая

В работе [103] утверждается, что в настоящее время получить основные характеристики реальных антенн вряд ли возможно аналитически и их целесообразно измерять электростатическими методами. Поэтому для калибровки антенна помещалась в поле плоского конденсатора. При этом было установлено, что штыревая антенна регистрирует импульсы длительностью порядка (101,.. ...102) мс с искажением не более 2%. В диапазоне напряженностей внешнего поля от 10 до 1000 В/м напряжение на выходе датчика и напряженность электрического поля для применяемого датчика (антенны) связаны соотношением U=i^E, где /э —4,16-Ю-3 м — эффективная длина антенны при погрешности измерений не более 1%.
Электромагнитный импульс, возникающий при взрыве компактных цилиндрических зарядов ТНТ и флегматизированного гексо-гена, подвешенных на высоте 1,5 м от поверхности Земли, регистрировался штыревыми антеннами, расположенными на различных расстояниях от центра взрыва. Характерные сигналы от подрывов двух одинаковых зарядов ТНТ массой 40 г (зонд на расстоянии г —2 м от оси заряда) приведены на рис. 2,18. Максимальная напряженность поля составила ?„,~1500 В/м, а общая длительность импульса т^50 мс.
На рис. 2.19 приведена зависимость Ет(г) для заряда ТНТ массой 25 г. Интенсивность уменьшения напряженности оказалась меньшей, чем при ожидаемом законе 1/га. Это объясняется тем, что при инициировании электродетонатором во внутренней обла-


11 jf
Mil



Рнс. 2,18, Характерные сигналы го штыревой антенны, установленной в области действия взрыва КВВ: х-— 5 мс/дел.; у=2 В/дел,
Ет,В/м
I_._L_
0 2 Ч 6
Рис. 2.19. Зависимость напряженности поля от расстояния между зарядом и антенной: I—эксперимент; 2—зависимость l/H
сти взрыва оказывается проводник, выведенный наружу (через проводную связь), т, е. образуется штыревая антенна' с электромагнитным источником, которым является сферический диполь, образующийся при взрыве.
Интересно отметить, что размещение заряда флегматизированного гексогена внутри алюминиевой трубки приводит к возрастанию регистрируемого электромагнитного импульса в 3,..4 раза, что объясняется возросшей асимметрией разлета ПД.
Сравнительный анализ полученных экспериментальных данных с теоретическими оценками для ВУВ показывает, что основной вклад в формирование длинноволнового электромагнитного импульса вносят ПД, а вклад ВУВ в увеличение параметров внешнего электромагнитного поля пренебрежимо мал, причем ВУВ, являясь проводящим слоем, вызывает лишь возмущения (искажения) внешнего поля.
Если образование низкочастотных электромагнитных полей и коротковолновое радиоизлучение в основном связаны с ближней зоной действия взрыва, то ЭМИ в оптической области спектра порождается во всей области действия взрыва. Это объясняется тем, что температуры, характерные для процесса взрыва КВВ в воздухе, заключены в диапазоне 400...12000 К, а максимум излучения приходится на ПК и видимый диапазоны излучения.
Рассмотрим тепловое излучение, порождаемое взрывом КВВ. Под тепловым (температурным) излучением будем понимать электромагнитное излучение, испускаемое веществом и возникающее за счет его внутренней энергии (классическое понятие теплового излучения предполагает существование сплошного спектра, положение максимума которого, согласно закону излучения Планка, зависит от температуры вещества). Для излучающего многокомпонентного газа прн температуре до 12-Ю3 К это положение не всегда справедливо. Различают три основных механизма теплового излучения. Связанно-связанные переходы в молекулах (спектры состоят из большого числа вращательных линий, сгруппиро-
74
75
ваииых в системы полос), атомах и ионах дают серии спектральных линии, имеющих мультиплетиую структуру и сходящихся к: соответствующим нормам фотоионизации. Связанно-связанные переходы сопровождаются явлениями фотоионизации атомов и молекул, фотодиссоциации молекул, фотоотрыва и другими сопутствующими процессами. Третий механизм — свободно-свободные переходы (тормозное излучение в полях ионов или нейтральных частиц). Свободно-связанные и связанно-свободные переходы приводят к образованию спектров поглощения и излучения. Учитывая строение молекул ПД и воздуха, а также диапазоны изменения температуры (102...104) К и давления (10-3...Ю) ГПа при взрыве КВВ, можно сделать вывод о том, что на фоне достаточно сильного непрерывного тормозного излучения существенную роль будет играть линейчатый спектр молекул воздуха.
п = 0 п = 1 п=2
Рис. 2.20. Одномерные модели процесса оптического излучения
Математическая модель радиационной газовой динамики, описывающая общий случай теплового излучения при взрыве заряда КВВ, определяется системой уравнений (2.65). При решении двумерных нестационарных задач радиационной газовой динамики возникают серьезные трудности, которые обусловлены в основном недостаточным опытом их численного моделирования, поэтому в настоящее время только формируются устоявшиеся представления об алгоритмах решения таких задач. Наиболее развиты сегодня методы решения уравнений, описывающих одномерные нестационарные процессы оптического излучения в газовой динамике (рис. 2.20).
Предыдущая << 1 .. 24 25 26 27 28 29 < 30 > 31 32 33 34 35 36 .. 102 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.