Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Ударные и детонационные волны - Селиванов В.В.
Селиванов В.В., Соловьев В.С., Сысоев Н.Н. Ударные и детонационные волны — М.: Изд-во МГУ, 1990. — 256 c.
ISBN 5-211-00975-4
Скачать (прямая ссылка): selivanov.djvu
Предыдущая << 1 .. 2 < 3 > 4 5 6 7 8 9 .. 102 >> Следующая

При образовании плазмы существенную роль начинают играть силы кулоновского взаимодействия, а в области низкотемпературной плазмы необходимо учитывать важное значение квантовых явлений. Однако при дальнейшем увеличении давления, более (102...103) ГПа, прн высокой плотности среды структура вещества упрощается и представляет собой квазнодномерное распределение электронной плотности внутри элементарных ячеек Внгнера — Зей-тца, так как электронные оболочки атомов в этих условиях «раздавлены». Очевидно, что упрощается н термодинамическое описание вещества, уравнение состояния которого может быть построено на основе модели электронного газа Томаса — Фермн.
Математические модели физических явлений, сопровождающих импульсные высокоскоростные процессы, описываются обычно нестационарными уравнениями механики сплошной среды, записанными в классической дифференциальной форме и выражающими законы сохранения массы, импульса и энергии. При этом физические н механические свойства среды описываются термодинамическими и реологическими моделями, т. е. уравнениями состояния и физическими соотношениями. Очевидно, что специфика рассматриваемых задач во многом заключается в правильном обосновании н построении нлн выборе адекватных термодинамических соотношений — уравнений состояния, которые отражают фундаментальные свойства среды н определяют возможность применения общего аппарата механики сплошных сред к конкретным физическим системам. В подавляющем числе случаев весьма сложно описать теоретически термодинамические свойства вещества в условиях сильной нендеальностн, неравновесности н нестационарности, поэтому столь широкое распространение получило использование экспериментальных данных для определения численных параметров в функциональных зависимостях.
Формальный подход к построению уравнения состояния с учетом фазовых переходов состоит в использовании соотношений, описывающих изменение свободной энергии F для газообразных, жидких и твердых сред. Это объясняется тем, что через свободную энергию легко определяются другие термодинамические параметры: давление, энтропия, термодинамический потенциал, виутрен-
няя энергия и энтальпия. Однако при этом возникает необходимость в вычислении ряда констант, которые должны определяться на основе физических моделей состояния вещества, удовлетворительно описывающих термодинамику процесса для любых комбинаций параметров.
Анализ известных исследований приводит к выводу о том, что выделенная на фазовой диаграмме внутренняя область (В) в плоскости р—V не имеет в настоящее время полного и удовлетворительного описания, позволяющего установить приемлемое во всем диапазоне термодинамических параметров уравнение состояния с соответствующими асимптотическими частными случаями. Именно поэтому преобладающим в последнее время являлось направление, главной задачей которого было построение эмпирических и полуэмпнрнческих уравнений состояния на основе результатов серийных экспериментов. Особенно ярко такая тенденция проявилась в области исследований воздействия на вещество импульсных нагрузок, связанных с распространением в изучаемой среде ударных волн н интенсивных волн сжатия.
Под ударной волной (УВ) будем понимать распространяющуюся со сверхзвуковой скоростью тонкую переходную область, в которой происходит резкое увеличение плотности, давления и скорости вещества.
Используя представления механики сплошной среды, зону ударного перехода можно представить как геометрическую поверхность, на которой терпят разрыв функции параметров, характеризующие состояние н движение этой среды. В этом случае говорят о разрыве нулевого порядка. Если сами функции и их производные до [п—1)-го порядка непрерывны, а п-е производные терпят разрыв, то говорят о разрыве /г-го порядка. Разрывы этого типа называют слабыми. Направление н скорость движения поверхностей разрыва могут существенно отличаться от направления и скорости движения самой среды. Разрывы, покоящиеся относительно среды, называют контактными нли тангенциальными.
Если поверхность разрыва является гладкой, а скорость ее распространения — непрерывная и дифференцируемая функция времени и координат, то параметры среды перед и за волной и нх производные должны удовлетворять определенным соотношениям, которые называются условиями совместности. Различают Геометрические, кинематические н динамические условия совместности. Если условия совместности не выполняются, то произойдет распад разрыва на два илн большее количество разрывов.
Условия совместности впервые были получены Гюгонио для одномерного течения. В дальнейшем эти условия рассматривались в работах [93; 163; 174].
Используя законы сохранения .массы, импульса и энергии в-интегральной форме, для невязкого газа в системе координат, связанной с ударной волной, можно/ записать условия на ней в. форме Реикина — Гюгоиио:
9
8
Vn—V
(1.1)
и = (P-P0)!(90D) = 1/Оо-р0)(70 - V),
¦1.2) 1.3)
где D — скорость УВ; p0, V0, po, E0 — давление, удельный объем, плотность, удельная внутренняя энергия среды перед фронтом УВ; р, V, Е — то же, за фронтом УВ; v — скорость частиц среды. Эти соотношения позволяют определить параметры среды за фронтом УВ, если известны состояние среды перед волной и ее скорость распространения.
Предыдущая << 1 .. 2 < 3 > 4 5 6 7 8 9 .. 102 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.