Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Ударные и детонационные волны - Селиванов В.В.
Селиванов В.В., Соловьев В.С., Сысоев Н.Н. Ударные и детонационные волны — М.: Изд-во МГУ, 1990. — 256 c.
ISBN 5-211-00975-4
Скачать (прямая ссылка): selivanov.djvu
Предыдущая << 1 .. 23 24 25 26 27 28 < 29 > 30 31 32 33 34 35 .. 102 >> Следующая

71
D=-2= 11 Ф' ; | = ^-гф; (2.70)
М*. 'Ф) - fco(S + 2гф); /»(*. ^) = ^-g^(2rt+|4-6VjV3).
Вычисление постоянных go позволяет рассчитать параметры электромагнитного поля. Так как начальное положение электромагнитной волны характеризуется величиной r—Гф, переменная | примет вид
1 = г—Гф + ct, (2.71)
причем для определения ширины расчетной зоны в данной задаче-достаточно принять /^Ю-6 с. Тогда при г=гф ? — 300 м и текущую координату г можно всегда задавать в диапазоне Гф<г< <сг + гф, а расчет параметров электромагнитных волн проводится при фиксированных значениях фронта ВУВ Гф.
Как показано в [881, решение одномерной задачи о распространении электромагнитного поля в данном случае описывается соотношениями:
т
?p=:tfesine-l \\б*[Ж* + 2)г]; (2.72)
m
Hr = -2-^ I2 cos 0 ^^^[^(А+ЭД + ^совв;
m
«,__ЬЕв|по2^* [4 + 2 + 1 + ^
Ha sin 0.
С учетом только первого члена ряда с индексом «0» система уравнений (2.72) примет вид
?Ф = Яо sin 0 lg0(S + 2r);
/У, = -^г |«cos9 f (|+Зг) + Яосо5 0; (2.73)
г \ г дг2 /
72
Варьируя переменными г и 9, можно получить параметры электромагнитного поля в любой точке пространства с помощью уравнений (2.70),(2.71) и (2.73). Например, для сферического заряда ТНТ массой 2 кг максимальное значение при г = гф имеет радиальная составляющая напряженности магнитного поля Яг = = 16,14 А/м, незначительно превышая напряженность магнитного поля Землн Н0—16 А/м. Максимальное значение электрической составляющей электромагнитного поля ?е при 9 = 90° не превышает 10~4 В/м. Прн увеличении текущей координаты г, т. е. яри удалении от фронта ВУВ в пределах расчетной зоны, параметры электромагнитного поля понижаются. Например, на расстоянии порядка 0,5 м от фронта УВ радиальная составляющая Напряженности магнитного поля НТ не превышает фоновой #0.
Экспериментальные исследования неравновесных процессов во фронте ВУВ в настоящее время достаточно полно освещены во многих работах. Основное место среди методов исследования занимают оптические, позволяющие получить высокое разрешение во времени без заметного влияния на исследуемый объект. Определенные успехи достигнуты н прн использовании радиоволн сантиметрового диапазона, рентгеновских лучей, электронных пучков и т. д. Получающиеся при этом сигналы регистрируются либо высокоскоростной киносъемкой, либо с помощью электронных схем с осциллографической системой записи. В последнем случае в качестве детектора излучения почти всегда применяется фотоэлектронный умножитель (ФЭУ). Исследования неравновесных Процессов проводятся на ударных трубах, где в конечном итоге измеряются время возбуждения, скорости диссоциации, ионизации и т. п. Вычисление этих значений из полученных в опытах кривых распределения тех илн нных величии представляет сложную задачу и обычно проводится прн упрощающих предположениях о том, что поток газа является одномерным н УВ движется с постоянной скоростью достаточно длительное время, т. е. рассматриваемое явление можно считать установившимся.
Одно из основных свойств нагретого газа — наличие оптического излучения. К настоящему времени проведено большое число экспериментальных исследований спектрального состава и временных характеристик излучения ударно-сжатого воздуха него компонентов. Измерение концентрации электронов позволяет определить степень ионизации во фронте ВУВ и анализировать кинетику термической ионизации газов при высоких температурах.
Следствием процессов ионизации и диссоциации во фронте ВУВ н в ПД, твердые частицы которых заряжаются за счет электрокинетического эффекта, является формирование электромагнитного длинноволнового импульса, представления о характере J& природе которого изложены ранее. В соответствии с физическими особенностями генерации электромагнитного импульса взрыва задачу регистрации и оценки параметров поля необходимо решать для импульсов порядка единиц миллисекунд. При этом Можно принять допущение о квазиэлектростатическом характере
73
возникающего внешнего поля, причем проведение измерений вблизи поверхности Земли или другой хорошо проводящей поверхности характеризуется преобладанием вертикальной составляющей электрического поля.
Измерения проводились при помощи несимметричной штыревой антенны, выбор которой обусловлен следующими соображениями:
— характеристики измеряемого поля отвечают требованиям, в рамках которых применимы штыревые антенны, — преобладание вертикальной составляющей электрического поля и его квазиста-цнонарность;
— простота конструкции — проводящий штырь длиной / и диаметром d<til, устанавливаемый на поверхности Земли или другой проводящей поверхности и изолированный от нее, причем расстояние от поверхности до основания штыря Ь-СЛ
Регистрация электромагнитного импульса без искажения обеспечивается выполнением условия /?Сд>т, где R и Сд — нагрузочное сопротивление и собственная емкость измерительной системы; т — длительность исследуемого импульсного поля. Так как несимметричные штыревые антенны характеризуются низкой собственной емкостью, то входное сопротивление нагрузки должно -составлять десятки МОм. Поэтому штыревая антенна при измерении подключалась к регистрирующей аппаратуре через повторитель на операционном усилителе с высоким входным сопротивлением.
Предыдущая << 1 .. 23 24 25 26 27 28 < 29 > 30 31 32 33 34 35 .. 102 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.