Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Ударные и детонационные волны - Селиванов В.В.
Селиванов В.В., Соловьев В.С., Сысоев Н.Н. Ударные и детонационные волны — М.: Изд-во МГУ, 1990. — 256 c.
ISBN 5-211-00975-4
Скачать (прямая ссылка): selivanov.djvu
Предыдущая << 1 .. 22 23 24 25 26 27 < 28 > 29 30 31 32 33 34 .. 102 >> Следующая

Напряженность электрического поля во фронте ВУВ,. возникающая в результате разделения зарядов, может быть вычислена по формуле
?~4я^З,07-10-7 В/м, где rf^6,78-10-4 м, а напряженность магнитного поля Я^Л1 = рД.^0,832 А/м,
где / — плотность тока во фронте ВУВ; ve= (SkT/jim) '-/2^ ^340,13-103 м/с — средняя тепловая скорость электронов; m — масса электрона.
Итак, сферическую ВУВ можно представить в виде замкнутого двойного слоя. Известно, что напряженность электрического поля замкнутого двойного слоя во внешнем пространстве равна нулю. Однако ВУВ существенно нестационарна, движется в пространстве, имеющем собственное электромагнитное поле, а газодинамические процессы ВУВ изменяются в процессе движения, что влечет за собой изменение степени ионизации и величины объемной плотности зарядов во фронте, характеризующих двойной слой. Весь этот комплекс нестационарных явлений и приводит к тому, что ВУВ генерирует электромагнитное поле, которое распространяется в виде низкочастотных электромагнитных волн.
Рассмотрим процесс формирования электромагнитного импульса во фронте сильной сферической ВУВ (ближняя зона), возникающей при взрыве сферического заряда КВВ и распространяющейся в слабом магнитном поле Земли (рис. 2.16). В некоторый момент времени t{ от начала детонации область взрыва содержит
Рис, 2.16. Геометрическая модель процесса: Н0-Напряжекность внешнего магнитного поля; г0 - радиус заряда КВВ; гф - радиус фронта ВУВ (поля .земли;; ь, н — напряженности генерируемого электромагнитного поля
69*
расширяющиеся ПД с высокой проводимостью, обусловленной наличием ионизированных частиц, и сильную сферическую ВУВ. Определим вклад ВУВ в возбуждение внешнего электромагнитного поля, пренебрегая возмущениями от ионизированных ПД. При этом предполагается, что механизм возбуждения электромагнитных волн связан с возникновением нестационарных токов проводимости во фронте ВУВ и скачка проводимости при прохождении ВУВ через воздух.
Обычно явления такого типа рассматриваются в приближении магнитной гидродинамики. В рассматриваемом случае внешние электрические и магнитные поля являются слабыми, поэтому можно пренебречь их влиянием на движение газа за фронтом ВУВ и на движение самого фронта. Следовательно, в данном случае нет необходимости в решении полной магнитогидродинами-ческой задачи. Воспользовавшись решением газодинамической задачи и граничными условиями на поверхностях разрыва для электромагнитных величин, достаточно решить уравнения Максвелла, описывающие распространение электромагнитных волн в =среде. Так как процессы в ПД в задаче не учитываются, то мож-'но воспользоваться довольно простой приближенной методикой, предложенной в работе [881 дли расчета параметров электромагнитного поля, которое генерируется при распространении в воздухе сферической УВ. Хотя данная методика ориентирована па применение в теории точечного взрыва, ее с определенными допущениями можно принять при условии, что параметры ВУВ определяются из решения газодинамической задачи о взрыве в воздухе заряда КВВ [86; 126L
С учетом принятых допущений математическая модель задачи может быть представлена следующим образом:
1) система уравнений газодинамики, которая состоит из уравнений (1), (2), (3), (7) системы (2.67), причем в законе сохранения энергии в первом приближении можно пренебречь слагаемым ¦EUi в силу его малости на фронте ВУВ;
2) уравнения Максвелла, которые описывают распространение электромагнитных волн в среде с нулевой проводимостью при lie = г = 1,
с at r dt
Здесь два последних уравнения записаны вместо закона сохранения электрического заряда (5) системы (2.67). Прн решении рассматриваемой задачи необходимо учитывать следующие начальные условия: r = 0; Е0 —const; H0=const; а = 0. Граничные условия имеют следующий вид:
70
Н, = Н2, Ет] = Et2, E,i=—[(v2—D)XHih/c,
Рис. 2.17. Расчетная область: 0—начало координат (точка мгновенного выделения энергии); г—текущая координата; ct—граница фронта электромагнитной
волны; |—расчетная зона
где индексом т обозначены касательные составляющие напряженности; v2 — скорость движения проводящего газа относительно передней границы фронта (V2 и D считаются известными из решения газодинамической задачи).
При заданных начальных значениях магнитного и электрического полей Н0 и Eft в сферической системе координат г, 0, ср (рис. 2.17) граничные условия принимают вид
Нг\—Нг2\ Т7е1=//е2; Hq,i = H<f2', ?el = (^2—D)H9i/C; Еч{ = — (и2—с)Н<ц/С
Пусть из решения газодинамической задачи известны скорость движения D(t) и радиус фронта ВУВ r$(t). Но закон движения ВУВ может быть задан следующими соотношениями [881:
D
dt о/а{?, гф)
Ш, 'Ф)-52 ^ЧЖ4+2)гФЬ 0<ю<оо, (2.69)
h(l гф) »гф-&| ^*[14-(^+2)гф+|2г-1(А f3)-"l,
используя которые можно определить постоянные величины gu. Здесь а=* (у— 1) /(f +1), f — 1,2 ... 1,4 — показатель адиабаты воздуха.
Предварительный анализ результатов расчета показал, что для поставленной задачи с высокой степенью точности можно ограничиться первым членом ряда (при m = fc —0) и определять только постоянные go. Тогда уравнения (2.69) можно представить в упрощенной форме:
Предыдущая << 1 .. 22 23 24 25 26 27 < 28 > 29 30 31 32 33 34 .. 102 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.