Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Ударные и детонационные волны - Селиванов В.В.
Селиванов В.В., Соловьев В.С., Сысоев Н.Н. Ударные и детонационные волны — М.: Изд-во МГУ, 1990. — 256 c.
ISBN 5-211-00975-4
Скачать (прямая ссылка): selivanov.djvu
Предыдущая << 1 .. 19 20 21 22 23 24 < 25 > 26 27 28 29 30 31 .. 102 >> Следующая

-электрических зарядов будет основным, а концентрация заряжен-¦ных частиц будет превосходить концентрацию в ЗХР.
Кроме поляризации и адиабатического сжатия газовых включений возможны и другие механизмы возникновения электрических нарядов па ДФ. Например, предполагается возможность диффузии электронов с фронта [44] или образование зарядов вследствие ^разрушения кристаллов КВВ и пьезоэффекта [162].
Основным источником заряженных частиц в области детонационной волны является зона химической реакции. Причину возникновения электрических зарядов в ЗХР можно было бы объяснить термической ионизацией, так как температура в плоскости Жуге для большинства КВВ составляет (3000...4000) К, а для алюминийсодержащих ВВ — более 4000 К. Однако измеренные концентрации электронов нельзя объяснить термической ионизацией, так как полученные концентрации на несколько порядков превышают величины, рассчитанные по уравнению Саха при условии термического равновесия в продуктах взрывчатого превращения. Не удается установить связь и с температурой детонации. В частности, в азиде свинца и в ТНТ обнаруживается более высокая проводимость, чем в ТЭНе, температура детонации которого значительно выше.
Результаты экспериментальных исследований позволяют сделать вывод о том, что ионизация связана с ЗХР. Исследование детонационного превращения КВВ методом электропроводности показало, что электропроводность соответствует глубине химической реакции за фронтом инициирующей УВ. В частности, А. Н. Дре-мнным обнаружено, что максимум проводимости имеет место на некоторой глубине в исследуемом заряде, причем глубина соответствует началу детонации.
В работе [74] выполнены специальные исследования по выявлению временного запаздывания максимума электропроводности относительно фронта инициирующей УВ в заряде ТНТ. Показано, что при давлении иа фронте УВ 1,7 ГПа положение максимума электропроводности отстает от фронта на расстояние 2,3 мм (0,63 мкс), при давлении 3,6 ГПа — на 1,7 мм (0,46 мкс), при давлении 19 ГПа —на 0,5 мм (0,07 мкс).
В работе [162] предполагается, что в процессе химических реакций образуются промежуточные ионы и свободные электроны, рекомбинирующне с большим трудом вследствие их ограниченной подвижности в условиях высокого давления. Не отрицается также возможность ионизации промежуточных продуктов химической реакции [72] или образование электронов в реакциях ассоциативной ионизации [59]. Однако перечисленные процессы ионизации не объясняют особенностей распределения электропроводности при Детонации ТНТ [59; 136]. Аномальное распределение электропроводности обычно связывают с присутствием свободного углерода в ЗХР. Графитизация частиц обеспечивает высокие плотности электроЕЮв в газовой фазе, а носителями тока являются электроны, образующиеся в результате термоэмиссии с углеродных частиц [59]. Этим можно объяснить появление заметной электропро-
62
63
водности в равновесной зоне за плоскостью Жуге для КВВ, ПД которых содержат большое количество углерода.
В настоящее время природу проводимости ПД объясняют увеличением эффективности взаимодействия атомов вещества при ударном сжатии, ионизацией промежуточных продуктов реакции, контактом между содержащимися в продуктах частицами углерода, термоэмиссией электронов с частиц углерода и наличием диссоциирующих ПД. В работах [60; 721 была определена ширина зоны проводимости, протяженность которой была близка к ширине ЗХР. Однако более поздние исследования установили зависимость зоны проводимости от масштаба эксперимента: проводимость определялась температурой и давлением в зоне, ие подвергнутой влиянию воли разгрузки. Величина концентрации заряженных частиц в ЗХР по оценкам (59; 162] составляет (108... ...1020) см-3.
На фронте воздушной УВ большой интенсивности (в ближней зоне действия взрыва) термодинамические параметры довольно высоки и определяют неравновесные процессы в ударно-сжатом воздухе. При повышении температуры возбуждаются внутренние степени свободы молекул, происходят диссоциация молекул кислорода и азота, образование окислов азота и других продуктов реакции, электронное возбуждение и ионизация различных компонентов воздуха.
В гидродинамике идеальной жидкости УВ является геометрической поверхностью, разделяющей два термодинамически равновесных состояния среды. С молекулярно-кииетической точки зрения состояние термодинамического равновесия газа является состоянием полного статистического равновесия, включающего равновесное распределение энергии по всем степеням свободы молекул, атомов, ионов и электронов, а также химического и ионизационного равновесия между этими частицами. Переход к новому состоянию статистического равновесия осуществляется путем диссипации во фронте ВУВ, а время, необходимое для завершения этого процесса, определяет ширину фронта ВУВ, которую считают шириной переходного неравновесного слоя, разделяющего два термодинамически равновесных состояния газа [1413. Переходный слой фронта ВУВ можно рассматривать состоящим из двух зон, существенно различающихся по своей ширине: очень тонкий «вязкий» скачок уплотнения, в котором происходит ударное сжатие воздуха и ширина которого имеет порядок длины свободного пробега молекул; протяженный релаксационный слой, в котором происходит установление конечного, термодинамически равновесного состояния и ширина которого гораздо больше ширины первоначального скачка уплотнения 165].
Предыдущая << 1 .. 19 20 21 22 23 24 < 25 > 26 27 28 29 30 31 .. 102 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.