Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Ударные и детонационные волны - Селиванов В.В.
Селиванов В.В., Соловьев В.С., Сысоев Н.Н. Ударные и детонационные волны — М.: Изд-во МГУ, 1990. — 256 c.
ISBN 5-211-00975-4
Скачать (прямая ссылка): selivanov.djvu
Предыдущая << 1 .. 13 14 15 16 17 18 < 19 > 20 21 22 23 24 25 .. 102 >> Следующая

Система уравнений (2.59) требует для решения соответствующих начальных и граничных условий. Под начальными условиями понимаются значения всех переменных в некоторый начальный момент времени. В электромагнитной газодинамике часто не задают пространственного распределения этих начальных значений, а только требуют, чтобы начальные условия были совместны с граничными условиями при t=Q и с основными уравнениями.
Под граничными условиями понимаются значения переменных на границе исследуемой области во все моменты времени. Определим поверхность разрыва как границу, при переходе через которую физические свойства среды изменяются скачком. В нашем случае это граница раздела ПД с воздухом, фронт воздушной УВ и фронты вторичных УВ. В большинстве практически интересных случаев некоторые условия, выражающие физические требования на разрыве, не зависят от вида диссипаций, могут быть записаны сразу и называются основными граничными условиями. В теории ионизирующих УВ, как и в теории детонации и дефлагра-
4-267 49
ции, основных условий иногда оказывается недостаточно. Следовательно, должны существовать условия, зависящие от физических процессов, формирующих фронт. Такие соотношения называются дополнительными граничными условиями.
Граничные условия ставятся для газодинамических, электромагнитных и радиационных переменных. Для газодинамических величин это непрерывность потоков массы, импульса и энергии на разрыве, а также обращение в нуль нормальной к жесткой поверхности составляющей вектора массовой скорости.
Для электромагнитных величии при переходе через поверхность разрыва должны выполняться следующие условия:
1) нормальная составляющая вектора магнитной индукции Б = \хеН остается непрерывной при переходе через эту поверхность, т. е. (В2—В[)-п=0, где п — единичный вектор нормали к поверхности разрыва. Индексы 1 и 2 относятся к величинам, связанным непосредственно с каждой из сторон этой поверхности;
2) изменение магнитного поля Н на этой поверхности удовлетворяет условию пх (Н2—Н[) =Js, где Js — вектор плотности поверхностного тока. При конечной электропроводности (а#оо) величина Js может быть отличной от Нуля;
3) касательная составляющая напряженности электрического поля Е остается непрерывной прн переходе через поверхность разрыва, т. е. nX (Е2—Е,) =0;
4) изменение электрической индукции D = eE иа этой поверхности удовлетворяет условию n«(D2—Di)=p<;s, где pPS — плотность свободного поверхностного заряда.
Для радиационных величин граничные условия должны определять только излучение, приходящее извне в исследуемый объем. В случае выпуклых областей для направлений Й, входящих в рассматриваемую область D, имеет место неравенство (S3, п) <0, где п — вектор внешней нормали к границе Г. Граничное условие на Г примет вид /,(Г, Q, v, г)=//(Г, S3, v, i) при (Q, п)<0. Здкь Л* — известная функция, определяющая приходящее извне излучение. В случае взрыва КВВ источники излучения находятся только внутри области D и граничное условие имеет вид; Л, (Г, Й, v, 0—0, (Й, п) <0. Если высокотемпературная газовая среда граничит с гладкой металлической поверхностью, то часть границы Г( может отражать выходящее из объема излучение. в простейшем случае зеркального отражения Л (Г,, Й, v, t)=&Iv(Tu Дь v, t), где
— симметричное к Q относительно нормали направление; 0<6<1 — коэффициент отражения. Уравнение (7) системы (2.59) с граничными условиями необходимо дополнить условием Л,(г, Й, v, 0) =/,°(г, Ц v) при геО, характеризующим значение начальной энергии излучения.
Система уравнений (2.59) слишком, сложна для решения практических задач, однако решение этих уравнений прн соответствующих начальных и граничных условиях можно получить с помощью упрощающих предположений. При этом необходимо сочетать физическую интуицию с соображениями эвристического характера.
50
Величины, связанные с полями ЭМИ, начинают оказывать существенное влияние на весь ход газодинамического течения, если они по порядку величины сопоставимы или больше соответствующих величин в веществе. Предшествующий анализ показал, что максимальная температура при взрыве КВВ не превышает 10* К (~1 зВ). Сравнение величин V и е показывает, что с высокой точностью плотностью энергии излучения в уравнении (3) системы (2.59) можно пренебречь по сравнению с плотностью энергии вещества, если температура в газовой среде меньше 58-Ш3 К (~0,5 кэВ). В нашем случае такое допущение практически вообще не вносит погрешности, так как V^e. Аналогичное заключение ¦можно сделать относительно величин G' и Т', входящих в уравнение (2) системы (2.59). В соответствии с (2.60) и (2.61) тензор плотности потока импульса излучения V по порядку величины совпадает с плотностью энергии излучения V, а для плотности импульса излучения G имеет место оценка G~Ufc, т. е. для сравнительно низкотемпературной среды (7'<58-105 К} их влиянием можно пренебречь по сравнению с соответствующими величинами для вещества. Для суммы (TV' + T11) исключение слагаемого Vi означает, что давлением излучения по сравнению с газодинамическим давлением можно пренебречь.
Предыдущая << 1 .. 13 14 15 16 17 18 < 19 > 20 21 22 23 24 25 .. 102 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.