Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Ударные и детонационные волны - Селиванов В.В.
Селиванов В.В., Соловьев В.С., Сысоев Н.Н. Ударные и детонационные волны — М.: Изд-во МГУ, 1990. — 256 c.
ISBN 5-211-00975-4
Скачать (прямая ссылка): selivanov.djvu
Предыдущая << 1 .. 11 12 13 14 15 16 < 17 > 18 19 20 21 22 23 .. 102 >> Следующая

В случае замкнутого объема, полиостью заполненного зарядом, при определенных условиях возможно нерегулярное отражение ДВ от жесткой поверхности, после чего образовавшийся комплекс взаимодействует с другой жесткой поверхностью (рис. 2.12). Максимальное давление отражения ДВ, падающей под углом а иа жесткую поверхность, может быть получено путем следующих теоретических построений. Избыточное давление, плотность и массовая скорость на фронте падающей ДВ определяются с помощью известных соотношений:
Рек. 2.12. Нерегулярное отражение детонационной волны
Д/>п = Д/>д = Рп — Ро-
(2.39)
Pir=Pi^PBB(Y + l)''Y; o>ne(V^0/(Y-r-l).
На фронте УВ при нормальном отражении от жесткой стеики законы сохранения массы pn(0OT+wn)=oor(DOT—ш0т) и количества движения рв1—p^pnK-r-t-^nX^oT-f<*>„) вследствие (й„тэО имеют вид
Pn(DCT-fwn) =Рот0ог;
Рот-Ai * РА(С>0Т-г-и>п). Представив соотношение (2.40) в форме
Лот^пРЛРот—Pn^VtPor/pn— 1)
и подставив сюда относительное изменение плотности
Ы. = Рот<1 + 1) + Рп(-Г-1) = Ри(7-Н)/Рд + (т-1) Рп />от(т—]>+Pn(l + I) Л>т(т —l)/Pu-KT+l) '
получим
Рот(Т-'У>я+(7 + 1) ' 2Рот/рл-2
(2.40) (2.41)
(2.42)
(2.43)
Закон сохранения количества движения (2.41) можно записать в виде
рот/рд=1 +pnu)n(A#r + <an)/Pir»
43
что с учетом (4.43) приводит к уравнению
(us)' _ 2 Ц1 + fp (Y + l)l - И (Т _ 1) _i] = О,
\Ра J Pa I *Рп J L 2Яп I
решение которого приводит к зависимости
te = r,+^?(T+1)|+/(,+I±!^),+ (tlwLi_1). (2.44>.
Пренебрегая начальным давлением ро<Срот и учитывая (2.39),. преобразуем уравнение (2.44) в случае нормального отражения* ДВ с помощью подстановки
wl = Мт+1) (т-И) = 1
Л. 7 Рев^Ч^Н)2 ~i
к виду, полученному К- П. Станюковичем
<2-45>
Используя разложение в биномиальный ряд, запишем (2.45) в. виде
Рп 4Y ^ 2 \ 4т 1
в первом приближении можно считать, что возрастание давления на жесткой стенке при косом отражении ДВ связано с нормальной составляющей массовой скорости потока за фронтом дв: &)„ = oleosa и р„ш?/р„ *= рпшп cos2a/pn = cos2cx/y, где а — угол между жесткой поверхностью и фронтом падающей дв. Тогда (2.44) принимает вид
^l + I+icos^ + cosal/ 1+(I±JCosa V. (2.47)
Рп 4т у \ 4-f J
Биноминальное разложение (2.47) приводит к соотношению
^ ~ 1 + cosa+ l±i cos2a + - (l±±Y cos3 a, Pn 4T 2 \ 4-/ ;
которое при a—*-л/2 имеет асимптотику (2.46).
в окрестности линии пересечения двух жестких поверхностей (S) можно воспользоваться тем же подходом, что и в случае отражения маховской ув от жесткой стенки. Различие заключается в том, что при нормальном взаимодействии с жесткой стенкой нерегулярно отражающейся пересжатой дв последняя может быть представлена в виде маховской ув, во фронте которой происходит энерговыделеийе.
44
Скорость движения сильной УВ (р>ро) по ВВ определяется
как
Оув =— \/ 77-^7—> (2-48)
Рвв к ^Рвв-'^п '
массовая скорость на фронте УВ может быть найдена с помощью соотношения
©„ -Крп(1/Рвв- 1/Рп), (2.49)
а ударная адиабата для сильной УВ с энерговыделением (?> ;3>?0) имеет вид
Рп Pnf 1 1
= ?5 —- - +Q. (2.50)
(Т—1)Рп 2 VpBB рп
Для скорости движения ДВ уравнение (2.48) можно записать в виде
°2 ~ Т- 1 / РЛ и = 2(ТЯ-»)С». (2-51)
Так как рл=рвв02/(ч+ 1), то с учетом (2.51)
рд=2рВв('Г—1)<Э. (2.52)
Преобразуя (2.50) к виду
и принимая во внимание (2.52), получим ударную адиабату с учетом эиерговыделения иа фронте УВ
^ = —I±i-. (2.53)
Рс Y—1+Рд/рп
Используя соотношения (2.49) и (2.53), получим
ffl-= /sfel2^-1)-"'/2"!-'1- (2-54)
При нормальном отражении УВ с энерговыделением на фронте от жесткой поверхности
шот =* шп — КСОот— /?П)(1/рП— 1/р«) = 0.
тогда с учетом (2.42)
ч)^ = 2<^-А,)а-1--. (2.55)
Рп Ал(7 + 1)+А.(7-1)
45
Разделив обе части (2.55) на 2рп/рп, получим
"ПРП (Рот/Рп-1)а
= (Рог/РП)(Т + 1) + (т-1)
откуда следует уравнение
/Лгу _2fe^ f 1 +1±1 ^5) +1 _ 1=1 ^ = 0. (2.56)
I Рп / \ Рп М 4 рп / 2 рп
Решение уравнения (2.56) приводит к соотношению
??L = { + 1±1 ^ + 1/ |'1±! у +-т *L. (2-57)
п.. 4 п„ ' 1 4 п.. / л..
Рп 4 рП Г \ 4 р„ У р
Так как согласно (2.53) и (2.54)
Рп I Рп/ Ч—1+Рд'7>п
то (2.57) имеет вид
Ал =,1_|_1±1^+ j/ ^L_!tfj' + v?. (2.53)
Уравнение (2.58) удовлетворяет асимптотическим решением. Действительно, для нормальной детонации — рд, и (2.58) обращается в (2.45). В случае сильной УВ (ргг>рд) /C = 2/(if—I)
Рот/Рд^(Зч-1)/(7-1),
что соответствует соотношению, полученному для рассматриваемого случая в [137].
2.2. ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ ЯВЛЕНИЯ ПРИ ВЗРЫВЕ
В течение многих лет исследования динамики движения и излучения горячих и ионизированных газов проводились в основном в связи с астрофизическими и геофизическими проблемами, с моделированием сильноточных излучающих разрядов, с обтеканием затупленных тел потоком излучающего газа и развитием лазерной плазмы. Изучению электромагнитного излучения при взрыве конденсированных взрывчатых веществ (КВВ) уделялось гораздо меньше внимания. Для анализа этого процесса необходимо не только рассматривать одновременно электромагнитные и газодинамические процессы, по и учитывать также симметрию реального взрыва, нестационарность течения и соответствующее резкое изменение параметров газа по мере удаления от центра взрыва. Кроме того, детонационной волне (ДВ), продуктам дето-
Предыдущая << 1 .. 11 12 13 14 15 16 < 17 > 18 19 20 21 22 23 .. 102 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.